第三章:静脉冲系统

　　长期以来一直认为有必要减少或消除臭名昭著的发电机的磁制动作用，尽管无论如何还是生成了有效的电功率。对于便捷、经济且功能强大的可再生能源的来源的需要依然紧迫。当使用机械外加力以外的手段使一台发电机里的磁场产生移动和交互时，可以无需消耗有限的自然资源而提供电力，因此具有更大的节能性。

　　本发明合成磁体的实质运动及其磁场，无需机械作用和传动件，去产生的电力生成器描述于此。本发明描述一台发电机，其磁制动被称为楞次定律公式，不反对通过磁场能量造成移动。磁运动的合成既无机械的、也无电子的阻力。这是通过与楞次定律相符而产生的力的辅助下合成的磁运动，为了生产合成的磁运动的加速度，而不是物理上的“磁刹”，通常用机械驱动发电机。由于这种新奇的磁相互作用，本发明的固态的静止的发电机是一台强大的发电机，只要少量电力就可运行。

第三章:静脉冲系统

第三章:静脉冲系统

第三章:静脉冲系统

第三章:静脉冲系统
马尔科夫教授的变压器

 

　　根纳季•马尔科夫（Gennady Markov）教授，“病毒”研究技术中心主任，以及多项发明和发现的拥有人，他因首创的一个新型的变压器设计而获得国际专利。他的成果涉及到物理学和电气工程领域的一项新的定律。他说：1831年，法拉第发现了电磁感应。后来他的理念被麦克斯韦进一步发展。其后160多年，再没人提升基本电气力学——甚至仅仅是单一的一步。八年前，我申请了国际专利，在20个国家有效，因为我做了一个变压器，它已经获得了四个俄罗斯专利。我的发现是——尽管伟大的物理学家法拉第的 “定律”，他说，“磁路中的磁通量应该与仅在一个方向上的产生的移动组合磁通分别组合。只有这样，你才能有一个运行的变压器。
　　我敢反其道而行之：用一个有两个相同绕组的线圈，并让它们互相向着对方运行。这产生了相等的磁通量，互相向着对方运动，互相抵消，但不互相摧毁，正如法拉第和麦克斯韦所言。我确定了一个新的定律：‘铁磁材料中的磁场叠加的原则’。叠加——是磁场的相加。定律的本质是，磁场相加，相互抵消，但它们不被摧毁。而这里重要的部分是“它们不被摧毁”，而这是我的定律所基于的关键事实。
　　关于这个问题，我写了一篇文章，发表在期刊《应用物理》上。我在中国的一个国际展览会上演示了一台变压器，在科学家和其他专家中引起极大的兴趣。那个变压器有着优良的性能，而且事实上，它可以提高或降低电压而无需任何次级绕组。我的新定律允许我们——首先，打造大功率变压器，其重量和每单机容量的大小比传统法拉第变压器低20至30倍。其次，我做了一台变压器，尽管其尺寸和额定功率值很大，可在频率高达数兆赫下运行（传统变压器仅在30到50赫兹下运行，而如果你在100赫兹以上运行它们，金属会过热，变压器会损坏）。我的变压器可以在数百万赫兹的频率下安全运行。
　　传统变压器往往非常笨重，因为它们有大量的铁，一台标准4兆瓦变压器的重量有3670公斤。我的4兆瓦变压器的重量是370公斤。构建一台新变压器时，你可用任何质量的钢，而实际在可运行的频带上没有限制。不同于传统的变压器，新型变压器从制造地可以很容易运到使用点。这种新型变压器设计给我们一个巨大的机会去创造新一代的技术。”
　　请注意，变压器不在低频下运行。其频率范围是10千赫至40千赫，而电压至少需要40伏。
　　这里是马尔科夫教授的专利EP 844,626的大部分：

　　摘要
　　推荐的几种类型的变压器可用作电站、变电所、输电线的干线电气工程设备，无线电工程中、设备中用于测量、自动控制和管理。本发明的核心在于其原理为初级绕组由两节绕制并互相连接——以这样一种方式：变压器运行期间，初级绕组的一节产生的磁通补偿初级绕组的另一节产生的磁通。
　　变压器包括 (图.2) 一个磁路、两节有着相同匝数的节组成的、在一个方向上绕在磁芯上的一个初级绕组的磁路。两节绕组通过其输出彼此连接，而绕组的输入充当电源入口。次级绕组绕在磁路的同一个磁芯的初级绕组上，负载RH连接次级绕组。
　　变压器的开发实施方案的独特在于：初级绕组的各节绕在磁路的一个芯上（实施方案3），或在一个磁路的两个芯上（实施方案4），在那个方向上绕组的各节是不同绕制的（同向或相反方向），并因此绕组有一个不同的连接，并且还以有一个次级绕组为特征（在一个实施方案中是没有次级绕组的）。
　　描述：
　　技术背景
　　变压器是电能的电磁静态转换器，它有两个或两个以上的感应耦合绕组，并设计成以相同的频率把一个电压的正弦交流电流转换成另一电压的交流电流。
　　变压器的工作原理基于1831年由M•法拉第发现的电磁感应效应。按照结构和应用的具体特征，变压器可分为电源变压器、焊接变压器、测量变压器和特种变压器。
　　电源变压器，这是工业电网的必要元素，已得到了最广泛应用。变压器有两个基本部件：磁路和绕组。此外，大功率变压器有一个冷却系统。磁路是安装和固定绕组的结构基础，变压器的抽头和其它元件，用于把绕组间的磁耦合放大。
　　磁路部分绕组配置其上，被称为“磁芯”，其余部分，闭合磁路，是所谓的“轭”。变压器的绕组用于通过传递电能的方法产生磁场。电能施加的变压器绕组称为初级绕组，而取出能量的绕组谓之次级绕组。
　　已知发明与特种变压器或与变压器特定结构元件的改变有关；由某些材料及其结构外观的磁路的实现，磁路的互相连接，其中有许多磁路n，不同类型绝缘和冷却系统的应用，绕组的实现，附加元件以增强抗扰度。
　　本领域公知的一种车用变压器[PCT (WO), 93/14508]。这种小型、轻便的变压器由一个其上绕制着感应耦合输入和输出绕组的壳型铁芯构成。一个有空隙的磁元件在输入和输出绕组之间，而磁元件产生的强磁耦合位于输出绕组之间。元件置于空隙5d里，被磁芯所包围，包括一个无空隙磁路，一个绝缘板容纳磁路，并使它与磁芯和绕组绝缘。
　　本领域公知的一种变压器[PCT (WO), 93/16479]，磁芯由铁磁体线制成。建议用铁磁体螺旋线束磁芯。磁芯被用于一个开关里的差动电流传感器中去打开电路，它运行时有一个对地短路。铁磁体线绕成螺旋状，其线匝互相平行，并延展至整节磁芯。后者的位置靠近电流线，其中有短路监测，其中的两条线均连接到电源。其电流方向相反。磁芯与那些电流产生的磁场相互作用。这里用铁磁体线，可以大幅提高磁芯表面积而无需增加其横截面，并因此其大小也无需增加。
　　本领域公知的一种变压器[RU, C1, 2041514]由一个或数个磁性合金——包括硅、硼、铁制成的带绕磁芯和几个与磁芯感应耦合的绕组组成，其中磁性合金又含有铜、和一或数种选自铌、钽、钨、钼、铬和钒组的成分，以下面的合金成分比例，原子百分比：铜—0.5~2.0；由铌、钽、钨、钼、铬组组成的一个或数个成分，钒—2~5；硅—5~18；硼—4~12；铁—平衡。
　　本领域公知的一种变压器[PCT (WO), 93/18529]，由带有一个绕组的3或4种类型的绝缘装置组成。这种类型的变压器用很少的工时消耗就很容易组装。
　　本领域公知的一种有着条状绝缘的电流变压器[RU, C1, 2046425]，由单匝或多匝初级绕组和次级绕组组成，它被置于一个阻尼屏蔽里，并有终端。其中绕组由插入支承固定，而连接衬套被环氧化合物覆盖。变压器另有绝缘衬套，一个屏蔽置于初级绕组上，并托住夹具。绝缘衬套安装在夹具的半椭圆槽里，阻尼屏蔽做成开放的，且由两部分组成，在两个部件之间的间隙安装有绝缘垫，而插入支承衬套以适应固定阻尼屏蔽的方式安装在绝缘衬套中。
　　本领域公知的一种高压变压器[RU, C1, 2035776]由一个安装在插座上的瓷外罩组成。其上一个有效部分封闭在外罩中，被定位在压缩杆上。有效部分包括一个带轭的、上部和下部水平磁芯上定位了绕组的混合矩形磁路。为了降低抗扰度，变压器有额外的屏蔽——中间一个，上面一个，下面一个，以及一个电容屏蔽。
　　本领域公知的一种高压变压器的绕组[PCT (WO), 93/18528]，连接元件固定到绕组传导部分以提高其力学性能，而第二个连接元件通过绝缘元件的方式连接前述的连接元件。这样，绕组可以用作以树脂倾倒其上的干式变压器里的小匝数低压绕组。
　　本领域公知的一种强电流变压器[RU, C1, 2027238]由一个置于环形磁芯上的初级绕组和一个包围着初级绕组的次级绕组组成。其次级绕组是由放置在N段的圆环体内腔中和N-1段的圆环体外侧的软导线束制成，这里N是次级绕组的匝数，其中的束被配置成圆环体外侧上一层或多层。
　　然而，所有公知的变压器都是根据一个原理制做的，其中，尤其是——提供电力给初级绕组，再从次级绕组取电，而它们都有这些缺点：升压变压器的多匝次级绕组，尽管在相当窄的频带（50~400赫兹）里运行；变压器限定的频带与较高频率的磁路的损失有着；绕组的高电阻，即，变压器的空载条件在计算次级绕组匝数以获得预定输出电压时有必要考虑在内；当附加元件、绝缘等所有可能用于减少上述缺点时，变压器结构是复杂的。
　　本发明的公开
　　本发明基于以建立这样一种变压器为目的，在其中，用导线绕制次级绕组可资改善的地方，包括导线用横截面与初级绕组横截面相等的导线，实现高压变压器次级绕组中减少匝数，并使现有变压器的改型在数量上得到扩充。
　　这个目的实现了提出的变压器的结构中包括一个磁路、至少两个绕组、电源入口、负载出口，其中初级绕组包括两节有相同数目的线匝，各部分彼此串联连接。
　　建议的变压器中，初级绕组的两个部分在磁路的一个磁芯上向一个方向绕制，该部分通过绕组的输出串联连接，且其连接点用作负载的出口，而各部分的绕组的输入端作为电源入口。
　　上述技术的结果是通过建造一个变压器来实现的：其初级绕组的两个部分以相同方向绕在磁路的一个磁芯上，各部分绕组的输出连接成串联电路，而绕组部分的输入作为电源的入口。次级绕组绕在磁路的相同的磁芯上，在初级绕组部分的上面。
　　上述技术的结果是通过建造一台变压器来实现的：其初级绕组的两个部分以相反方向绕在磁路的一个磁芯上，第一部分的绕组的输出和第二部分的绕组的输入彼此串联连接，而第一部分绕组的输入和第二部分绕组的输出作为电源的入口。次级绕组绕在初级绕组部分上面的磁路的相同的磁芯上。
　　表明的目标是通过建造一台变压器来实现的：其初级绕组的两个部分均以同一方向绕在一个磁路的两个磁芯上，第一部分的绕组的输出和第二部分绕组的输入相互串联连接，而第一部分绕组的输入和第二部分绕组的输出作为电源的入口。次级绕组绕在初级绕组的两个部分上，包围着磁路的两个磁芯。同样的技术结果通过建造一个变压器来实现：其中初级绕组的两个部分以相反方向绕在一个磁路的两个磁芯上，各部分的绕组的输出彼此串联连接，而各部分的绕组的输入作为电源入口。次级绕组绕在初级绕组的两个部分上，包围着磁路的两个磁芯。
　　当初级绕组的两个部分在一个磁路的两个磁芯上向同一个方向绕制时，实现了同样的技术结果，其中第一部分的绕组的输入连接到第二部分绕组的输出，第一部分绕组的输出连接到第二部分绕组的输入，其连接点作为电源入口。次级绕组绕在初级绕组的两个部分上，包围着磁路的两个磁芯。
　　表明的目标是通过建造一台变压器来实现的：其初级绕组的两个部分以相反方向绕在一个磁路的两个磁芯上，两个部分通过输入和输出的连接点由此互相各自连接，而其连接点作为电源的入口。次级绕组绕在初级绕组的两个部分上，围绕着磁路的两个磁芯。
　　以下是本发明的基础：初级绕组的部分绕制并互相连接是以这样一种方式——这些部分当中的一个在变压器运行过程中产生的磁通补偿初级绕组另一部分产生的磁通。
　　如果建议的变压器的初级绕组的两个部分连接到有着电压U1的交流电网，则电流io将沿着它们流动。绕组iow1的一个部分的磁通势由于电流io，会在变压器的磁路中产生一个交变磁通量F1。同样，磁通势iow2，等于第一部分iow1的磁通势，在绕组的第二部分出现。由于各部分在互相串联连接，交变磁通量F2在初级绕组的第二部分出现，并把磁通F1相反定向，将补偿第一部分F1的磁通。然而，由于磁通势的感应，磁路的磁导率会改变。
　　当电网电流在半周下降时，磁路中出现磁导率的恢复，因而，在初级和次级绕组感应到电动势（emf）。其中，初级绕组的半周期中，次级绕组的电压通过整个周期。
　　两个绕组都以相同匝数用相反方向绕制，但由相对引线（第一部分的绕组的输出和第二部分绕组的输入）互相串联连接的情况下，初级绕组io的磁通在也将等于零，即，在两个部分的绕组在同一个方向绕制的情况下，可得到相同的技术效果。当RH连接到次级绕组时，电压的形式并没有改变。输出电压取决于次级绕组中的匝数相比于初级绕组中匝数的增加。
　　这样建议的变压器的实施导致：
　　1) 次级绕组的匝数减少了10到20倍，因此，降低了变压器的尺寸； 
　　2) 有可能用有着横截面等于初级绕组里的导线的截面的粗线绕制次级绕组；
　　3) 次级绕组有着大于或小于初级绕组线匝里的匝数，取决于变压器输出的高压的需要；
　　附图简要说明
　　此外，本发明将通过其实施的具体范例进行说明，并附图如下：

　　图.1展示的是获得专利的装置——根据本发明（电路）的一台变压器；

　　图.2展示的是根据本发明（电路）的变压器的另一个实施方案；

　　图.3展示的是根据本发明（电路）的变压器的一个实施方案；

　　图.4展示的是根据本发明（电路）的变压器的一个实施方案；

　　图.5展示的是根据本发明（电路）的变压器的又一个实施方案；

　　图.6展示的是根据本发明（电路）的变压器的一个实施方案；

　　图.7展示的是根据本发明（电路）的变压器的一个实施方案；

　　图.8展示了初级和次级绕组中的电流和电压的增加的程式化关系；图.9展示了钢片的初级和次级绕组中的电流和电压的增加的程式化关系。
　　本发明的最佳变型

 

　　依照本发明的变压器，根据图.1所示的实施方案，包括磁路1，初级绕组的第一部分2，初级绕组的第二部分3，线圈，a1和x1——第一部分的绕组的输入和输出，a2和x2——初级绕组的第二部分的绕组进和出，RH1——负载的电阻连接到第一部分，RH2——负载的电阻连接到初级绕组的第二部分。初级绕组的两个部分绕在磁路1上：第一部分2，第二部分3在一个方向上，并且它们有相同的匝数。绕组的输出x1和x2互相串联连接，而绕组的输入a1和a2分别连接到电源。负载电阻并联连接到绕组的每个部分：RH1在电流的路径中从电源到绕组的第一部分，再到各部分的绕组的连接点，而RH2与初级绕组的第二部分相应。

　　根据图.2所示的实施方案，与本发明相一致的变压器的制作与图.1所示的实施方案的变压器相似。区别存在于次级绕组4中，它用第三层绕制在磁路1的同一个芯上的初级绕组的部分2和3上。A和X标明次级绕组的入口和出口（同相和异相），RH——负载的电阻连接到次级绕组的引线A和X。

　　按照本发明与图.3的实施方案相一致的变压器的制作类似于图.2所示的实施方案的变压器。区别是初级绕组的各部分以相反方向绕制。第一部分x1的绕组的输出和第二部分a2的绕组的输入互相串联连接，各部分a1和x2的其它引线作为电源的入口。

　　按照本发明与图.4的实施方案相一致的变压器的制作类似于图.2所示的实施方案的变压器。区别是初级绕组2和3的部分是绕制在磁路1的两个磁芯上的。各部分通过相对的引线互相连接——第一部分的绕组的输出和第二部分的绕组的输入。次级绕组4绕制在初级绕组的各个部分上，并围绕着磁路的两个磁芯上。

　　按照本发明与图.5的实施方案相一致的变压器的制作类似于图.4所示的实施方案的变压器。区别是初级绕组的两个部分以相反方向绕制。各部分的绕组的输出x1和x2互相串联连接，而各部分的绕组的输入a1和a2作为电源的入口。

　　根据图.6所示的实施方案的变压器的制作类似于图.4所示的实施方案的变压器。区别在于第一部分a1的输入和第二部分x2的输出，还有第一部分x1的输出和第二部分a2的输入互相连接，连接点作为电源的入口。

　　根据图.7所示的实施方案的、与本发明一致的变压器的制作类似于图.6所示的实施方案的变压器。区别在于各部分是相反方向绕制的，通过输入a1和a2和通过输出x1和x2，各部分绕组互相连接，而连接点作为电源的入口。

　　根据图.1所示的实施方案中建议的变压器的运行原理如下：
　　1. 开路 (空载条件)
　　部分2和部分3的绕组的输入a1和a2分别连接到电源U（未显示），这些相同部分的绕组的输出x1和x2彼此连接成串联电路。电流I流经这些部分的绕组，这个电流在绕组的每个部分产生一个等于iw的磁通势mmf。因为各部分的通量相等并反向定向，它们相互补偿，且磁芯不会发生反向磁化，但由于磁路中磁场的叠加原理的维持结果，后者与场在微观水平的相互作用导致了域结构的应力相互作用和磁路材料的磁导率变化。
　　因此，电流通过初级绕组的各个部分的变化及时导致磁导率的改变，而后者的变化导致电动势出现在那些绕组中，在各部分的连接点和绕组的输入之间，但相对于由电源经过的电流由相位及时偏移。由于这个原因，在变压器的输出端的电压以实际上只是一个初级绕组就增加10至20倍。
　　2. 运行模式 (与负载连接) 
　　负载电阻RH1在电流i的路径里从电源U连接到绕组的第一部分2，然后到各部分的输出的连接点，负载电阻RH2据此连接绕组的第二部分3。电源的电流 i 通过形成的闭合回路，其中初级电流 i 在每个回路中相应地增大到负载RH，这导致回路中电动势的改变——电动势的增大。在低负载电阻 (等于绕组电阻)，电压U将等于绕组上的压降，当负载电阻趋于增加到无穷大时，次级电压U将相应地增加，致使电动势在有一个初级绕组时,变压器的输出会增加几十倍。
　　根据图.2到图.7所示的实施方案的变压器的操作原理是与根据图.1所示的实施方案的变压器的操作的原理类似的。区分在于现在的次级绕组4。由于初级绕组的磁通势在那些实施方案中是保持打开的，空载电动势总是在其中感应，即，绕组中不产生自感电流，而得到所有的磁通势能作为次级绕组的电动势。在这种条件下，次级绕组中绕组导体的每单位长电场强度可以超过十倍，初级绕组中的电场强度由电源设置。结果，次级绕组与初级绕组相比可有更少的线匝，而电压比电源电压大数十倍。其中次级绕组里电压和电流形成重复在初级绕组里电压和电流的形成。

　　图.8显示了有着铁氧体磁路的变压器的初级和次级绕组中的电流和电压的增加的程式化的依赖。应当指出的是，磁路的导磁率mu随时间以下述方式按正弦形电流变化：它从0到pi/4增加，然后从pi/4到pi/2下降，接着从pi/2到pi3/4，导磁率的恢复速度再次增大，并从pi3/4到pi，mu的恢复减慢。结果，作为导磁率的这种变化，倍频的次级绕组中感应到一个电动势，并在初级绕组中对电流的半周有一个次级电流的全周期。
　　图.9显示了有着钢片的磁路的变压器的初级和次级绕组中的电流和电压的增加的程式化的依赖。对于这种类型的磁路,有一个从pi/6到pi/4的初级和次级电流曲线的形的位移，而电流的形还维持着。
　　对于每种类型的变压器的变压比进行实验确定。下面给出不同类型变压器的运行的具体实例，以便更好地理解本发明。 对于范例未提供的，用变压器的实施方案得到同样的结果。
　　范例 1
　　M600HH-8 K100-60-15铁氧体环用作磁路。初级绕组的两个部分，一个在另一个之上，另外，绕制在由四个环组装的磁路的磁芯上。两个部分的绕组的输出串联连接，负载电阻RH与每个部分并联——一端到的各部分的连接点，另一端——到各部分的输入，每个部分的绕组的输入连接到电源。各部分的匝数相同且等于60。该变压器的变压比为11。变压器的输出端的电压测量结果在表1。范例1，当变压器用铁氧体U形磁路制成时，得到的是相似的结果。
　　范例 2
　　由钢片制成的环型磁路，并设计为2.5千瓦功率用作磁路。初级绕组的两个部分绕在磁路的磁芯上，其两个部分均绕在一个方向上，其输出为串联连接，各部分的输入连接到电源。次级绕组绕在初级绕组上（绕制方向不影响变压器的运行）。变压系数实验测定，且等于5。初级绕组的一个部分的匝数为110，次级绕组的匝数也等于110，初级绕组和次级绕组线径相同，并等于1.2毫米。负载连接到次级绕组的引线。在初级绕组的输入和在次级绕组的输出测定电压，即，在负载上。测定结果示于表1，范例2。
　　范例 3
　　U型铁氧体用作磁路。磁路是由四个单元组装起来的。初级绕组的两个部分绕制在磁路的两个磁芯上，每部分在一个芯上。各个部分绕制时方向相反，但匝数相同。初级绕组里的总匝数为120。各部分绕组的输出串联连接，输入连接到电源。次级绕组，包围着两个芯，绕在初级绕组上。次级绕组的匝数为120。找到并确定的变压系数为10。结果在表 1，范例3。
　　范例 4
　　钢片制成的U形磁路用作磁路。初级绕组的两个部分绕制在磁路的两个磁芯上，每部分在一个芯上。各个部分向同一方向绕制，每部分匝数为120。第一部分的绕组的输出和第二部分绕组的输入，以及第一部分绕组的输入和第二部分绕组的输出互相连接，而其连接点连接到电源。次级绕组绕在初级绕组上，次级绕组的匝数为120。该变压器的变压系数为8.5。测量结果在表1，范例4。

　　工业实用性
　　所有类型变压器的样品制成并运行三至五年。全部范例都测试过，并能作为电气工程设备在实验室实践并进入工业企业。

第三章:静脉冲系统
无楞次变压器
    这是2014年1月一个匿名作者ID为“Jack Noskills”的文档摘录。他说：这篇短文介绍了一种简单的方法，如何建立一个无楞次律的谐振变压器。不违背楞次定律，而用于创建更高效的变压器。如果没有楞次定律，这个装置就无法运行。
    先是介绍了一些构成设备基础的简单测试。然后根据这些测试的结果，我做了一台变压器证实我的测试结果。这对理解这个方法很重要，因为这会给你认识力。当你理解它时，您可以使用与我用过的不同的组件去构建一台。
    1. 电容器在谐振LC电路里的影响
    在一个并联谐振LC电路里的电容器的值控制带阻滤波器的衰减水平。低的C值使谐振面积更小，且衰减更陡。高的C值使谐振面积更广，且衰减更平缓。在研究谐振效应时，以高C值开始是明智的。我用440 nF到2000 nF。
    在任何串联谐振LC电路中，频率响应在共振频率上有一个陷波。频率响应在一个并联LC电路里是与之相反的。
    为了获得最大的效果，为此最好在初级LC并联电路里（低C值）有一个很高的衰减度，并且在次级LC电路里（也是低C值）有一个很高的放大级别。
    “Q因子”是一个线圈的感抗除以其直流电阻。Q因子确定谐振电路中谐振上升，因此Q因子越高，功率输出会越大。在一个线圈中，用更粗的导线和更少的匝数，直流电阻可以最小化。用通过电路的L和C元件控制的更高的共振频率，感抗可以最大化。减小L和C值，产生增强的共振频率。
    网上有大量关于Q因子的资料。我只想把一个Q因子的简短介绍放在这里，这样你就会理解，一个高Q值的谐振LC电路可能是危险的。
    2. 两种电感
    任何绕在磁芯上的简单的螺旋形线圈只影响另一个绕在它下面、或绕在它上面的螺旋形线圈。如果两个线圈彼此毗邻放置，它们之间几乎没有相互作用。让我们称此为“局部电感场”。
    在一个闭环磁芯上绕制的线圈影响任何在同一个磁芯上的线圈，而这个线圈还有着比空心线圈高得多的电感。这是否意味着局部场的消失？不，没有。这种效应可以用来做一个简单的超一设备。
    3. 闭环芯测试
    我用了低功耗的、叠片铁变压器的E形部件，并把那些E形部分放在一起。我用了极高感应系数的初级线圈，并给它输送交流电。E形板咬合在一起，并保持着那种状态，即使电源已断开。我试了几次，有时力道很强，有时它们完全粘不到一起。强度显然取决于输入的交流波形。当我隔开E形板，使它们不再呆在一起时，于是磁芯里的某种东西被打断了。而磁心被固定在一起，没有任何外部的磁效应，而另一块铁不会附着在磁芯上。这说明了埃德华•利兹考林的永动支座效应。
    结论：磁芯里有某种东西在流动，而磁芯对于那个流的阻力为零。让我们称之为“磁流”吧。
    我于是把三个同样的线圈放在磁芯上，其中一个连接着负载，而另一个悬空。我给初级施加交流电。线圈的两个输出上电压相同。短路一个输出线圈导致电流开始在初级里流动，且同时电压在未连接的输出线圈里降到一半。下面，看似不重要、但显而易见的结论为：
    结论：次级线圈也产生磁流，且不同的次级线圈以相反的方向相互影响。
    接下来，我在磁芯中用铁连接各点。我用来测试的点如下所示：

    铁连接在点1和2之间时，那里是没有效应的。连接点2和3之间时，有一个显著的效应：一种声音和一种振动，两端触及磁芯时，它会抓住。当连接点4和5之间，效应同样，但更强。在这种情况下，磁芯的功率输出下降，而功率输入保持不变。
    结论：磁芯里的磁流想要通过每一种可能的途径循环回到本身。
    接下来的测试中，我用了毫微坡莫磁芯，而且我为初级和次级都绕制了大约50匝的线圈。初级用音频放大器的输出输送交流，而次级连接到扬声器。于是我通过音频放大器从我的电脑播放了一些音乐。我听到了音乐，较高的频率被衰减了，而较低的频率听起来还不错。我得到的是一个低通模拟音频滤波器。
    结论：输出线圈中同时可以有所有的频率的活动。因此磁芯中在所有频率上同时也可以有磁流活动。
    基于这些简单的测试，于是我得出以下的总体结论：
    在闭环磁芯里，当磁芯使用交流电流激励时，可以有一个随时间变化的流动的磁流。磁流具有加/减属性，而且它还具永动属性。它可以被建模为一个正弦波，而正弦波可有利于我们操控。
    4. 在共振LC电路里用两个线圈
    下面是C-I形和E-I型磁芯的图片，显示了应如何绕制线圈。所有线圈向同一方向绕制，并从端部相连。像这样用线圈时，其闭环磁流相互抵消，并只留下局部感应场。这就是为什么有一个共振频率，但比其它任何可能的方式要高得多。比如，我用了两个160匝的线圈，而共振频率为12到13千赫之间。 在我的毫微坡莫磁芯模块里的一个20匝的线圈，所有的一切都高于1.5千赫。而我可以从我的音响功放推出260瓦。 

    现在，你可能会认为这没什么用。如果有一个功率采集线圈，那么它不会收集到任何东西，因为磁芯里的磁流被抵消了。但如果这两个线圈用作输出，并且它们由绕在两者之上的初级线圈驱动，则结果是产生了功率。于是两个输出会完全同相，而且当正确连接时，它们互相放大，而初级电路看不到东西，因为反相磁流相互抵消——见图.3。 

    初级线圈实际上是一个螺线管，它有没有磁环，而且感应系数低。次级线圈形成闭环，而它们的感应系数较高。次级线圈用得越多，将有越多的磁流(在正确的相位上)在磁芯里循环。唐•史密斯称之为“共振磁通”。
    最好是粗的多股线（非绞合线！），很少的匝数和电容。但任何粗细的导线都行。
    警告：开始用小直径线， 0.5mm以下的。我没有测试过粗线，但会发生共振增强。此外，你最好以低Q值谐振电路开始，因为你不会想让数千伏电压在你附近产生。
    现在很容易谐调。首先，你做一个并联LC电路，用次级线圈，见图.2。至于磁心，您可以用环形，C-I或E-I磁芯片。在E-I形件应该是最有效的。接下来，找到您刚刚创建的LC电路的谐振频率。现在，断开次级线圈，并对初级线圈也这样做。调节初级线圈的匝数或电容的量，直到你得到一个你刚刚找到的、足够接近初级与次级线圈匹配的的谐振频率。
    现在，连接负载，并给初级线圈输送一个纯交流电正弦波。脉冲无效是因为方波脉冲包含所有频率，这反过来在所有频率上产生磁流，导致磁芯内的磁流是完全混乱的。输入绝对必须是一个纯正弦波。
    在初级LC电路中必须要运行电流，使得初级的电容充满。如果你得到共振但看不到有功率，那么试试用更高的频率。
    如果使用E-I或C-I型芯，要确保芯片之间没有空隙。磁芯里必须是一个闭合的磁路。用LED作为负载显然是行不通的，因为它阻止输出LC电路中的共振增强。我怀疑E-I是最有效的——当磁芯的大小是这样时：中间腿的磁芯面积是外腿的两倍。次级线圈产生的磁流应该是相等的，这样它们的总和始终为零。
    磁芯的磁导率并不重要，你可以用铁或铁氧体的。您要用的频率是磁世材料可以应付的范围内的。我用的毫微坡莫材料可以处理的频率高达1兆赫。
    5. 我的结果
    我的输入源是音频放大器，我希望它能输出功率5伏，但我真的不知道。我不能测量它，因为我没有表。我用GoldWave音频编辑器创建一个正弦波输入。它有一个很好的表达式求值程序，允许你轻松做频率扫描。GoldWave是一个免费软件，从www.goldwave.com下载。
    我用的是Magnetec公司的M-088毫微坡莫磁芯（μ为80000），有着0.3毫米的线。首先在每个次级我有大约160匝，以及20米裹在初级里，约120匝转左右（太多了，但是那是我最初的估算）。我不得不使用很多的匝数，因为我的输入限制在20 kHz以下。我很幸运找到合适的L和C的组合，由此我能一睹共振作用。
    因为我没有表，我用的是卤素灯泡。我在初级放了一个5瓦12伏的灯泡，并在输出放10瓦和8瓦12伏的灯泡。我做了扫描，而由于频率穿过甜蜜点，输出功率增加了。在谐振频率介于12到13千赫的地方，初级的卤素灯完全没有光，但输出灯泡都点亮了约一半的亮度。
    现在我知道了，我把次级线圈的匝数减少到一半，把电容从440nF改到1000nF。输出的谐振频率改变了一点，但因为共振区域的范围很大，它没有造成显著的差异。现在，我得到了更多的光，几乎是全亮度，而卤素灯则太热而无法触摸。初级侧灯泡里还是看不到光。
    那么我刚才做了什么？把输出线圈里的直流电阻下降到一半，这样它们的Q值加倍，也使得输出LC电路里的共振加倍上升。好酷！
    我观察到在初级LC电路里有同样的作用。在那里我用了40米的线给初级，而我得到少得多的功率输出。在这种情况下，Q因子下降到一半，这解释了满意的结果。
    6. 成功复制后要做的尝试
    双线并绕的绕组应该降低L的总值，因此可以用较高的共振频率。在输出端，可以是双线并绕绕组而无需电容，因为当加载时，高压电容器是昂贵和危险的。然后在初级LC电路里放一个合适的电容器，并谐调。

第三章:静脉冲系统

大卫•克林爱尔修弗尔的屏蔽变压器

    以设计的改型和改进，塞恩继续电机设计。大卫•克林爱尔修弗尔（David Klingelhoefer）的设计谓之“加百利装置”（加百利，七大天使之一，上帝传送好消息给人类的使者），而它用了德国的GmbH磁性材料公司的“微毫坡莫”M-416的150 x 130 x 30 mm 的环形：
http://www.magnetec.us/shop/details.php?id=73&kategorie=5&main_kat=&start=50&nr。它用300英尺（92米）的美标线规16号（1.29毫米直径）漆包铜线绕制。那根线用于初级，因为当时手边只有它。绕制环形构成次级线圈，而它是用通常称为CCW的逆时针方式绕制的。为此，导线穿过环形，向下穿过孔洞，在外面向上，然后在第一匝的右手边继续绕制。环形看起来像这样：

    设计的极不寻常的特点是，这种高磁导率环形现在被封装在冷轧钢半甜甜圈异型件内：

    大卫把这个钢屏蔽放在变压器的初级和次级绕组之间。表面上，它看起来对装置不可能有效，但它的确有效，最好的性能是60瓦的输入得到480瓦的输出，那是COP=8。确切值是120伏0.5安的输入和120伏4安的输出。每个变压器都有一个极限，而当磁功率流经环形达到了环形能够处理的最大值时，也就达到了这个极限。

    但是，环形的结构是通过两个半环形的以一种不让电流在它们之间流动的方式连接——可能，用环氧树脂胶合在一起而完成的。最后，约400英尺（122米）相同的美标线规16号线绕在钢壳上。

    这种配置的关键部分是金属屏蔽的厚度。在他的433,702专利里，特斯拉讨论了这样的保护壳应用，有着次级绕组对初级绕组的磁场延迟响应的意图。为此，屏蔽需要完全正确的时间长度去达到饱和，而特斯拉指出，需要实验去确定屏蔽的厚度。他用铁线、或绝缘的薄铁片、或铁条做他的屏蔽件。

    在我看来，需要铁，而不是钢，因为钢（除了优质不锈钢）会永磁化，而铁不会变成永磁，但我们要与那些建造了和测试过这种设计人的建议保持相同的看法，而他们发现钢在使用中能很好地工作，尽管它被规定为“冷轧”钢。在这个设计中，要求是不一样的，因为那样的特斯拉在那个目标中是捕捉从次级线圈返回进入与输入功率相反的初级线圈里的返回磁场。

第三章:静脉冲系统

组合磁框

　　这仅仅是一个建议，不曾制造和测试。首先，看看这个非常有趣的视频：

　　这看来是一个铁氧体环，有两个小磁铁在上面，以某种方式重现了蒋振宁的磁框：

　　尽管这是一个很容易造假的视频，但考虑到蒋振宁磁框的性能，我还是倾向于接受这一表面价值。蒋振宁磁框被独立复制到COP=1.5，这是输出功率比输入功率多出了50%。

　　用于测试的一个明显的配置如下图的级联磁框：

　　这里受限制是叠压磁框或“轭”的磁饱和。虽然你可以做各种计算来预测多少叠片铁框运送哪些功率位准，而这一切都需要视乎现有的变压器，看看那特定的框架截面的大小引用了哪些额定功率，虽然在图中显示的功率位准是非常温和的，而它很可能可用于非常高的功率位准，给出更高的超额输出。

　　层压铁对运行频率有着很强的限制，通常情况下，远低于1000 Hz，这就是为什么显示在上图中的建议频率只有500 Hz。要在更高的频率上改善效能，在框架上使用铁氧体并提高频率，应能提高性能。

　　一个额外的步骤将是使用塞恩•海因茨的来适应框架，因为他的性能增益要好得多，在实验中显示最低也可达到300％左右。结合这两种理念或许能产生如下配置：

　　用这个配置，增加了前两个环形右侧的磁路，使得性能有了一个戏剧性的改善，即使环形上没有使用磁铁。COP达到九或更高也是有可能的，但只有实际的实施和测试才会展现出真正的性能和测试远远超过了理论和概念。用线圈绕制，配置看起来会是这样：

　　该输入将用555定时器电路或信号发生器调制成脉冲。功率限制是环形的磁饱和点，因为你必须维持低于磁饱和，否则你的脉冲将不会产生任何作用。避开铁氧体环形的共振频率，但在千赫范围内的脉冲可能会给出一个非常好的效果。当然，没道理为什么您不可以使用多个这些配置，在整流和饲入电容器后组合这些输出：

　　这可能是一个有意思的项目。你会发现在视频中的最亮的强光是发生在第二块磁铁尚未转到实验者的最终定位之时，所以尝试不同的磁铁角度可能会产生更好的效果。当找到最佳位置时，磁铁可用强力胶固定。

第三章:静脉冲系统

菲格拉的其它设计

　　克莱门特•菲格拉的其它专利显示了他对无楞次律运行的理解，那使得性能在那里的输出功率超过输入功率。例如，菲格拉和佩德罗•布拉斯贝格（Pedro Blasberg）的1902年9月5日的西班牙30376专利，当然，这是比上面讨论的那个还要早的专利，显示了一个无楞次律的发电机，它仅需要少量的功率来转动发电机的轴。

　　专利指出，在一台标准的发电机，如果没有从输出线圈——即使它们绕在铁芯上——汲取到电流，使“电枢”转子旋转并不难。当消耗输出电流时，那个电流把铁的转子转变成一个很难旋转的磁体,因为它吸住了造成转子旋转的有磁性的铁定子。

　　为了避免这种阻碍转子运动的阻力，该专利似乎说，应当略去转子里的铁，而定子的金属绝对应该是一种容易磁化、但一旦移除影响的磁场而不保留其磁性的类型。人们似乎认为可以用钢，但可磁化钢被置于强磁场中时，它会变成一块永磁，而专利强调当磁场移除时，不应该保留磁性的。

　　菲格拉描述了这种方式的情况。他指出，定子的三个磁组件之间有效磁面是这样的:

  
　　这里，定子件磁极相吸，使一个强大的磁流越过磁组件之间的空隙。他于是提出用一个小电机旋转一串铜线环路，以使它们不断穿过有效面。

　　我不知道这是否会导致避开大多数电机受到的阻力作用，但似乎可以肯定阻力作用将显著降低。这项专利在这一点上是很重要的，因为它显示了菲格拉是如何思考问题的。

　　菲格拉于是转到同样是1902年9月5日他的西班牙30378专利里的静止运行。在这项专利中，他提出了两件组成静止定子的形状像这样:

　　这些组件然后在臂上放置线圈：

　　如果框架做得稍大，则无需真的像菲格拉所示的使用锥形线圈，虽然在大功率时，这可能涉及到大大提高芯的重量，尽管框架实际上并不承载发电机的功率。

　　线圈然后互连，使得北极（寻求）相对于南极（寻求）穿过每个空隙。这些线圈全部串联连接，使得交流电流施加到线圈链时，跨越间隙的磁场总是最佳的N-S磁流。对于时下的复制，我想，开发人会把这八个线圈绕成双线并绕线圈，因为那些是特斯拉专门为这样的情况下产生更强烈的磁场而设计的。最后，多匝空芯线圈被定位在磁隙中，就像这样：

　　这种配置，增加了四个输出线圈的电流汲取，应当对输入功率穿过八个电磁线圈很少或没有影响。输出线圈可单独使用，或串联连接以得到更大的电压，或并联以得到更大的电流。

第三章:静脉冲系统

亚力克斯克的零反电动势线圈

    俄罗斯的亚历克斯分享过他的几个给电池的静脉冲充电系统，现在又分享他的这种在初级线圈上没有出现任何反电动势效应的设计。如果是这样的话，那么任何输出电流消耗的增加都是不会相应增加初级线圈流过的电流。这与常规的变压器的运行完全不同。

    这样的配置有点像唐•史密斯的发射器/接收器的配置，而且它看起来是一个简单的配置，不是吗？ 亚历克斯画出他的线圈结构如下：

    这里，他所选择的结构的形式是12节20毫米直径的塑料管的框架——四根在顶，四根在底以及四根直立。每根管填充有铁氧体粉末，并有输出线圈绕在四根立管的每一根上。悬在中央的是初级线圈，直径为15 mm。所有五个线圈用直径0.5 mm的漆包铜线（标准线规25号或美国线规24号）绕制。而亚力克斯的附图显示了一根单股线，四个输出线圈的实际配置是，它们缠绕成单层的双线并绕线圈：

    为此，输出线圈用两股线并列沿塑料管长单层绕制。然后，一根线的始端连接另一根线的末端。由于线圈被填充了铁素体，当15毫米的初级线圈被馈以直流脉冲或交流正弦波时，它们可以在高频下运行。每个输出线圈可以提供一个单独的输出，或输出线圈可以串联连接，以得到更高的电压，或者并联连接，以得到更高的输出电流。

    亚历克斯还演示了可以怎样利用铁氧体环，即使用的是220伏的市电，令无反电动势变压器运行。如果输入频率低如市电，则环形可以是铁粉类型的，或者它们可以由铁垫片构成——就像普通电源变压器的构造那样。但是，请清楚理解流经任何线圈、跨扫了高压源——如110伏或220伏——的电流，并应用了任何以下设置，是受到线圈自身的阻抗的限制的。“阻抗” 实际上是交流电压源在频率上的“交流电阻”。如果线圈阻抗低，则流过线圈的电流将会很高，而由于电流流动的功率耗散是电压×电流，当电压电平高达220伏时，功耗随着电流的增加而飞快上升。功耗以热的形式，这意味着有过度的功耗，线圈里的导线容易熔化，或以一个令人印象深刻的火焰闪烁、冒烟及熏黑导线而“烧毁”。因此，线圈绕组需要很多匝，而线径需要足以携带电流流动——附录第1页的导线表列出了绕制线圈时每种导线各尺寸可携带的电流。如果用下面的设置没有反电动势效应，则跨接市电的初级绕组里的电流将不会受到其它线圈的影响，所以在准备初级线圈时要记住。

　　第一个配置用三个环形得到四个独立的输出。电流的量可以汲取自任何次级——取决于磁通量的量，它可由初级线圈和那个特定的次级线圈之间的磁芯或芯所携带。显然，输出电流消耗也将受到次级线圈中所用导线的载流能力的限制。如果那种程度的电流超过一段时间，则导线绝缘会失效，线匝会一起短路，线圈阻抗会下降，电流进一步增加，而线圈会烧毁——所以，常识是被调用。

　　这里，初级线圈“1”绕在上图中的水平的的环形上，而次级线圈“2”绕在图中所示的垂直的环形上。这里重要的一点是，以次级线圈的环形成直角——即90度接触初级线圈环形。为方便绕制线圈，所有环形均可由两个半个的环形组合，允许线圈单独绕制，而在完成时，在两个半环放到一起组成一个完整的环形之前滑上C形半环之一。

　　第二个配置用了四个环：

　　而第三个配置也用了四个环，但却是一个更为强大的配置，其变压器的磁通承载能力双倍于每个线圈内被加倍的环形的横截面面积。这是一个构建起来更大难度的配置，而如果线圈要在一个单独的线圈卷绕机上卷绕，那么每个环形需要用一个半环加两个四分之一环来制做，使得线圈可滑动到两个不同的四分之一环部分——其弯曲方向相反，当然，除非线圈内径比环形横截面大很多（对于任何给定的线圈导线长度减少匝数）：

　　如果这些简单的变压器配置如声称的那样作为无反电动势设备运行，则任何、或所有的次级绕组的电流消耗都是不会对流经初级线圈的电流有任何影响。这完全像现今的商业变压器，它们对称绕制，又反过来导致次级线圈里的电流消耗，迫使在初级绕组里增加电流。

第三章:静脉冲系统

最简版

    亚力克斯克做了一个简化的不受楞次律约束的设计，用的是已经绕成降压电源变压器的商用环形环形。供应商是：http://www.electro-mpo.ru/card8524.html，以这类变压器出售：

    这个技术是移除覆盖着中央开口的平板，并串联连接220伏和110伏绕组。用了两个这样的变压器，它们当中的每一个以其220伏和110伏绕组的导线串联连接，然后环形即并列放置，或者彼此在它们之间用1毫米厚的塑料片材堆叠放置。
    环形 “A”和“B”的构造是并列结构，一个功率提取绕组“D”缠绕在它们之间：

    在堆叠配置的环形“A”和“B”之间有1毫米的塑料片的情况下，功率提取绕组“D”是绕在两个环形上的，把两个都围起来：

    尽管绕组“D” 在图中显示为一窄条，这只是为了让示图更容易理解，如在现实里，绕组“D”是绕着整个环形的圆周连续绕制的，而且可以是许多层深，以满足所需要的输出电压。
    环形“A”有一个调谐电容器“C1”，用以调节以在那个电路实现谐振，以最少的电流从电源流入环形 “A”。
    环形“B”有一个电容器“C2”，调节它以得到环形“B”的最高输出电压（通常为600伏）。环形“B”的目的是为了环形“A”里的反向磁流转向，因此产生一个高效的运行系统。负载“L”理论上是仿真负载，但实际上没有理由它为什么不应该被认为是一个实际的工作负荷——如果输出便于应用。
    输出绕组“D”不受楞次定律效应约束，而当线圈“D”的电流消耗增加、或者甚至短路时，电源的输入电流不受任何影响。亚力克斯克强调，事实上，由于得到的环形已经绕好，这确实是一个用以复制的很简单的设计。

第三章:静脉冲系统
巴博萨和莱亚尔的自供电发电机

　　2013年7月，两名巴西男子，尼尔森•巴博萨(Barbosa)和科雷利斯东•莱亚尔(Leal)公布了一系列似乎是非同小可的专利。他们在2013年7月18日公布的专利WO 2013/104042号的标题为“从大地捕获电子以发电的电磁设备”，并具有一些非常有趣的特征。它描述了一个简单的、他们形容为“电子陷阱”的装置。他们的专利为葡萄牙文，三个尝试的译文包含在附录的末尾中。

　　这种设计的一个不寻常的特点是事实上它有一个连续的导电回路，在这里据称电流是源源不断地流动的，甚至无需施加电压。相反，是电磁铁的磁场保持电流的流动。他们指出，微不足道的输入功率产生大量的功率输出，而他们认为这个设计可以预期的最低的COP是100。 这就是1瓦的输入有100瓦的输出。电子陷阱的一个版本看起来像这样：

　　发明人形容他们的装置就像这样：“这个电磁场产生装置由电源供电，产生一个电磁场，它在一个封闭的传导电路里诱导出一个电流，在设备的磁极和大地的磁极之间引起的了一个相互作用——即有电磁吸引力也有斥力。从大地汲取到源源不断的电子进入导电封闭回路，它是通过导电互联电网连接到大地的。吸引的电子加到电流已经在导电封闭回路中流动，使功率可用于大功率负载，尽管设备本身只用很少量的供电。” 

　　一个非常有趣的特征是上图中的导线4形成的连续环路线圈只是字面意义上的，因为它只有两匝线。功率增益机制——令人惊讶的是——是地线 (显示为蓝色），因为电子转移的链接是通过感应的，所以它仅仅是缠绕着导线4而非直接与它连接。 用这个配置，在封闭环路线4中的电流循环从大地吸引了更多的电子，流经导线5的缠绕接点，进入导线4，通过一个较大的量增大电流。导线3可以有一个施加于它的交流电压，以在导线4获得交变电流，但请明白导线4的电流不是由于导线3中的电流产生的。如果导线3中的电流是直流电，那么导线4中的电流将是直流电，因为这不是传统的变压器，相反，它是一个电子陷井，是以一种完全不同的方式运行的。

　　电子陷井可以连接到这种类型的交流电路里：

　　这里，地线5被连续环线4缠绕着，供给它从大地捕获的额外电子。导线4的两端连接在一起以形成回路，而那个接点也构成了输出的正侧（这里产生的是直流输出）。导线3中电流产生的磁场作用于来自大地的电子流，但由于它在导线回路4中不提供任何的电功率流动，导线3里的电流可以是极小的，不影响功率输出。

　　在他们的专利WO 2013/104043中，同样是2013年7月18日的，他们在一个有用的电路中显示了几种连接其电子陷阱的不同方式。例如，就像这样：

　　这里，电池13用于给一个普通的逆变器12供电，它产生一个高的交流电压，这种情况是非常低的功率的。那个电压施加到电子陷井的导线3.1到3.2，产生一个振荡磁场，它产生一个振荡流进入封闭回路导线（4），在相同的频率下产生一个放大的电输出——通常是50赫兹或60赫兹，因为那些都是常见的市电频率。来自电子陷井14的放大的功率输出沿导线18传送到一个普通的二极管桥10，而桥的脉冲直流被平滑处理后用于取代电池到逆变器12的输入。电池现在切出电路并使整体电路自供电，电子陷井的电能用于给电池重新充电——如果它需要重新充电的话（和/或、也许给电动车的电池充电）。因为电子陷井几乎完全不需要输入功率，对逆变器的输入功率是非常小的，因此大量的交流电能可以通过电缆17汲取出来用于驱动强大的电负荷，而无需电池的电功率。成为自供电的，电路的COP值是无穷大的。 

　　正如在电路中用了电子陷阱的几种不同的方法，建造和连接电子陷阱也有几种方法。虽然可以配置组件以使输出功率为2相的或3相的，在这里，我们将只涉及到普通的、家用的、单相电源。

　　第一种变型是用了多于一个的框架。两个框架的可以连接成这样： 

　　这是专利的实际绘图，而它有一个小问题，实际上4号线按所示的方式是不可能实现的。每个框架将有两个完整的匝缠绕其上，尽管图中没有显示。由于绘图的不准确，我无法说在框架2上的线圈线匝与在框架1上的是否是相同方向的。当它们互连时有四种可能的方法绕制这2匝线圈，所以也许可以用实验来决定哪种方法最适合。

　　用这种两个框架的配置，只有一个地线5，像以前那样，再次，它是被导线4缠绕着的，而不是在物理上连接到它的。像以前一样连续导线环路4有两个末端，但现在则有3.1线的两个末端和3.2线的两个末端。葡萄牙语翻译程序对于专利的这一领域生成的效果是高度可疑的，但我推断发明人是企图把3.1线的两端连接在一起，把3.2线的两端连接在一起，然后完全像以前一样处理，把末端接合在一起，有效地把两个绕组并联。 

　　这种设计的一个缺点是由于接地连接而不是可携的。巴博萨和莱亚尔在其同一日期的专利WO 2013/104041中处理这个问题，说明了构建电子陷阱而从空中收集过剩电子的一种方法。如果你觉得空中没有过剩电子，那么想一想事实上在第七章里所有的天线设计中所有汲取和利用的那些电子。还有，想一想雷击中的电量，其大部分电能来自空气，请记住，全球范围内，每秒种有100到200次的雷击。 

　　捕捉空气中的自由电子的电子陷阱比接地电子陷阱略为复杂一些，有着四对被安装在两个铝的半球（1）内的线圈（3和4）： 

　　应用空气电子陷阱的方法与应用接地电子陷阱的方法相同。

　　这里是一个地线的视频演示：

第三章:静脉冲系统

首个复制巴博萨和莱亚尔

    尽管很多人都尝试复制巴博萨和莱亚尔的从地球汲取能量的电力发电机设计，并且都失败了。一个论坛ID是“Clarence”的人读了相关的专利，并立即理解了设计是如何工作的，以及专利中哪些东西是巴博萨和巴博萨和莱亚尔误导的。他建成了自己的实施电路，且运行完美。他慷慨地分享了相关细节。请明白接下来不是要描述从何处开始做实验，而是这就是一个有效的设计。依所描述的去建造它，它就能运行。如有偏差地建造，就不能运行。Clarence如是说：

    巴博萨和莱亚尔专利里，他们含糊其辞地提到了楞次定律。恰巧这是整个装置的关键。在overunity论坛上，会员“ZeroZero”贴出的一张电路图展示了战胜楞次定律的确切而完整的方法——尽管大多数论坛会员似乎并不理解这个电路的重要性。不过，我立刻就知道了楞次定律只是反电动势的别名。楞次定律效应的克服是通过顺时针方向绕制单个的初级线圈、并且用美标线规4号线2.5匝逆时针绕在裸芯上，而那样就完全使楞次定律无效。

    这得到了什么？在次级绕组中它得以消除电压分量，只留下了电流分量！当你用完全相同的这种方法绕了两个环形，并把它们如下图所示连接，您创建了一个类似于其上有着衔铁的马蹄形磁铁的回路，而回路中的电流只是如埃德·利兹卡林（Ed Leedskalin）所示那样继续一圈又一圈地循环。这是一样的道理。该回路具有在自身内部增添无限的电流，依据负荷的需要，瞬间到地回路绿色中线的能力。可用电流的唯一限制是成回路的黑线的电流处理能力。

    你可用裸手触碰黑线回路的连接，因为由于没有电压，不会发生电击。美线规10号相线的连接到底部回路线仅用于电流的极化定向。

    回路中电流的定向旋转通过负载诱导所需电流，进入检测器输出。这个小小的环形可使回路去加载美线规4号线足以融化它!!

    环形初级线的火线到火线和中线到中线应由不同的电路的逆变器供电。

    另一个独立的电路应该用于以火线连接到底部黑色成回路的导线，以使之极化。中线从输入到地输送能量。

    返回接地棒连接成串联回路，然后，从一个适当的接地棒到绿色的2.5匝环绕着黑色的检测器回路，接着，继续作为检测器的中线到负载。

    当检测器均方根输出电压与逆变器的均方根电压匹配时，你就知道你有足够的接地棒，于是，你可能要增加大约另外十根接地棒，以防止检测器输出的均方根电压下跌。如果检测器均方根输出电压下降——很简单——增加更多的接地棒。请清楚理解，没有足够的接地棒，设备就不会工作。这里是一种连接模式，用了许多6英尺（1.8米）长的接地棒：

        ZeroZero的电路图显示了这个配置：

    绕线的方向和尺寸都是极其重要的。你会注意到，两个磁框上的绕组方向相反，而且，两个粗线回路绕组方向也相反，并且，且粗线绕组还相对着细线绕在同一个磁框上。从上面看去，粗线组成一个数字8的形状。粗线是有着5.19毫米直径的美国线规4号线，而另一个芯的绕组是有着的2.59毫米直径的美国线规10号线。“极化回路”是用美国线规线10号线在一根绝缘的美国线规4号线上绕几匝而制成的——电缆里的导线实际上并没有接在一起的。标记为“市电”的输入和输出即可以用110伏，也可以用220伏；然而，实际上并不是由市电供给，因为那会产生一个接地回路，而是，输入是来自一台逆变器。地线是有着4.11毫米直径芯的美国线规6号线。

    虽然上面的磁框显示为矩形，其实它们都是圆环形（这是巴博萨和莱亚尔所用、但却没有提及的）。
Clarence所用的是TD300 1120型环形，直径为5.2英寸(132毫米)，2.3英寸(58毫米)厚，每个重6.2磅(2.8公斤)，可在这里购买：http://www.tortran.com/standard_isolation_transformers.html
Claranc说，复制这台电力发电机并不便宜，他花了2,000多美金在复制上。要知道，用3千瓦的输出功率，这台设备满足了他所有的家电需求。

    据说，所有制造人在建造前都应该搞到一张他们那个地区的全球的、或本国的地磁图，但Clarence说，无论怎样他都是在一个“死”区，，所以可能其中有很小的点，因为在您的区域里所需的接地棒的数量不管怎样都要通过试验来找到，并且要预先了解，不改变这个数目。

    电路原理图的另一个版本是：

    这里是Clarence成功制做的产品的一些照片： 

    所用组件：

    环形:
    布里奇波特磁性材料企业集团：
    美国Tortran -库存标准设计环形隔离变压器 - 布里奇波特磁性材料企业集团 
    联系人：Michael Kharaz 电邮：sales@bridgeportmagnetics.com
    Tortran分公司- 联系我们 -布里奇波特磁性材料企业集团
    客户定制环 (需要 2):
    TD300-1120-P，300VA，60Hz，初级120V，160度绕制在环的表面，无次级绕组–每个125美元

    智能电池充电器：
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        论坛主持人“Level”在这里完成 了一件检索和展示Clarence的材料的出色工作：
http://www.energeticforum.com/renewable-energy/20091-barbosa-leal-devices-info-replication-details-2.html，
    他说：坚持以电池和逆变器方式为电源，因为这是你可以避免接地回路到市电电源系统的唯一方式。有一个例外是，当用市电供电时，如果你用一个隔离变压器，你也许能够避免这样的问题，但隔离变压器会很昂贵，而且能量有限。

    警告： 还要当心具有120伏或240伏输出的逆变器是致命的——如果你触摸火线，所以如果你不理解这种东西，就不要建造这样一个装置。你需要有必要的安全防护措施。

第三章:静脉冲系统

带反馈的电能发电系统

　　这里是三项巴博萨和莱亚尔专利的尝试翻译：

　　注：这三项专利为葡萄牙文，而这里所呈现的是用一个低质量的翻译程序尝试翻译成英文的。原件可以在这里免费下载：http://worldwide.espacenet.com/singleLineSearch?locale=en_EP 。 

    摘要：
　　本发明是关于电能的发电设备的，它由一个基本电路组成，构成有一个整流器（10），例如，一个交流/直流转换器与逆变器（12）串联连接，例如，一个直流/交流转换器，和一个在整流器（10）和逆变器（12）之间串联连接的电池组（13）。电子俘获元件（14）即可以是一个自由空间电子俘获元件，或非此即彼，也可以是一个大地电子俘获元件，被串联连接到整流器（10）、逆变器（12）和电池组件（13）组成的基本电路。所以，逆变器（12）将直流电转换为交流电，并把这个电流供给到电子俘获元件（14）。收到逆变器 (12)的电流后，电子俘获元件 (14) 开始从交变电流捕获电子，并给整流器(10)加电，它把交变电流转换成直流电流，以便给电池组（13）再充电，并给逆变器(12)加电，它是电子俘获元件的电源，关闭反馈回路，并通过外荷载为消耗提供电能。 

　　世界知识产权组织　　专利申请 WO/2013/104043   备案日期：01/11/2013
　　申请号：BR2013/000016   公布日期：07/18/2013

　　代理人：能源开发有限公司 (Rua Santa Tereza 1427-B Centro - Imperatriz -MA, CEP -470 - Maranhão, 65900, BR) 

    技术领域：
　　本发明是关于用于发电的装置，特别是用于发电的自供电设备。

　　背景技术
　　使用电磁发电的方法有很多，但所有这些机电设备都利用了磁铁，并使发电能力有限和影响生态，这使得它们不适合于大型的项目。

　　发明的目的
　　本发明的目的是可持续发电，用一台发电机，可以从极低的输入电流产生大量的电力，它最初由电池组供电，但随后由来自发电机的输出提供，发电机还能给外部载荷提供动力。

　　本发明通过应用典型的不间断电源电路而实现上述目标和其它目标，该电路是由交流/直流整流器伺给一个为直流/交流逆变器供电的电池组而组成的，逆变器连接到一台设备去从空间俘获电子（如2012年1月13日的巴西专利申请号BR1020120008378中所述的），或者，连接到一台从大地汲取电子的设备（如2012年1月13日的巴西专利申请号BR1020120008386中所述的），然后传递萃取的电子给交流/直流整流器，给电池组充电，从而关闭回路，并提供电力给外荷载。

　　本发明发电的自供电系统可以是固定的或移动的。当俘获的电子来自大地时，它是固定的，因为要接地连接，或当利用的电子俘获来自空间时就是移动的。

　　这个发明的自供电的发电系统可以设置成几种不同的方式，每一个应用相同的发明构思，但利用不同的元件配置。不同的版本包括单相、两相或三相的版本，生产任何功率和电压的输出。

　　图示简介
　　现在本发明将借助附图进行说明，尽管显示了本发明的其它细节和优点，但该专利不仅止于这些图示中的版本和细节。 

　　图示：

　　图1 - 显示了本发明的自供电的发电的一个基本电路系统；

　　图2 - 显示了本发明自供电发电的第一种结构性系统的实施；

　　图4 -显示了本发明发电的自供电系统的第三种实施；

　　图5 - 显示了本发明发电的自供电系统的第四种实施；

　　图6 - 显示了本发明发电的自供电系统的第五种实施；

　　发明详述：
　　有不同的方法来关闭自饲循环，这取决于电路结构的选择。其中的一些配置图2至6有显示，其中的主电路持续振荡，不断产生瞬间电。

　　如图1所示，用于发电的自供电系统由一个基本电路构成，包括一个整流器10（交流/直流转换器），它串联连接到逆变器12（直流/交流）。电池组13接在整流器10和逆变器12之间。直流/交流逆变器12的输出，连接到电子陷阱14，从空间提取电子（如在2012年1月13日的巴西专利申请号BR1020120008378中所述的），或者汲取大地的电子（如在2012年1月13日的巴西专利申请号BR1020120008386中所述的）。

　　连接时，电池组13给直流/交流逆变器12加电，逆变器把直流电转换为交流电，并提供电流到电子陷阱14。电子陷阱14的输出通过导线18传递到交流/直流整流桥10，它保持电池组的充电，以及给直流/交流逆变器12供电。剩余功率通过导线17被传递到外部设备。

　　图2显示了这个自供电的电功率生成设备的系统的另一个实施例。它包括电池充电器21（交流/直流转换器）的典型不间断电源电路连接到驱动装置23（直流/交流逆变器），而且在它们之间，一个电池组22，构成基本电路。附加设备是电子陷阱27，可从空间收集自由电子（如在2012年1月13日的巴西专利申请号BR1020120008378中所定义的），或者也可以从大地上收集电子（如在2012年1月13日的巴西专利申请号BR1020120008386中所述的）。3相电子开关24通常连接24.1至24.3，连接电子陷阱27到逆变器23。并联连接的是浪涌抑制器25，当通过滤波器26激活时，会导致开关24断开24.3至24.1的连接，而用24.3至24.2的连接取代。

　　用于紧急状态下的另一种配置，是应用在系统不再自供电的时候。为此，系统包括一个来自外部电源的功率输入，直接到互联点29去给浪涌抑制器25供电，它提供功率去饲给的功率输出点28，以便为外荷载提供动力。当电子陷阱27关闭，电子转换开关24恢复到它的默认位置，连接点24.1到点24.3，导致电路起作用，再一次，在其自供给模式。一旦电子传感器27提供足够的功率给过电压传感器25，它通过滤波器26操作转换开关24，结束自供给阶段并直接提供能量给功率输出点28，以便输送给外荷载。

　　图3显示了用于发电的自供电系统的另一个实施例，它由一个包括典型的不间断电源的基本电路的装置组成，电路包括一个电池充电器31（交流/直流转换器），连接到驱动装置35（逆变器直流/交流），而连接到它们的还有一个电池组32。这一基本电路与其它设备一起连接到电子陷阱37，从周围的空间——或者，一个接地的电子陷阱37——收集自由电子。于是我们有了连接到直流/直流转换器33的电池组32，它被连接到相位转换开关34/34.1，它再连接到连接点34.3，再连接到逆变器35，接着，到电子陷阱37。

　　图4显示了自供电发电系统的另一个体现，它由一个典型的不间断电源的基本电路组成，包括一个连接到逆变器42（直流/交流）的电池充电器A（交流/直流转换器），而连接到它们的还有电池组41，而这个基本电路与其它设备一起连接到一个自由空间电子俘获装置44，或一个接地的电子俘获44。由此包括，一个连接到电池组41的电池充电器A，它与逆变器42在点B成串联连接，并与逆变器42的C点串联，再与电子传感器44串联，再经过三相负载输出连接点45与相位转换开关43串联。相位转换开关43与逆变器42串联，再与（交流/直流转换器）电池充电器A串联，而充电器饲给电池组41。

　　另一种结构用于紧急情况，即在该系统停止了自供电时，该系统可以包括来自外部电源的功率输入，通过互连点46，从而提供电输出45，为外部载荷供电。电池组41供电到逆变器42，将直流变交流并输送给电子陷阱44。当电池需要再充电时，相位转换开关关闭。

　　传感器44捕获电子，产生交变电流，它用交流输入功率饲给相位转换开关43。相位转换开关43饲给为电池充电的逆变器42，关闭在输出45供电的自供电回路，输送功率输入和提供给任何外荷载。

　　图5显示了自供电电功率产生设备的系统的另一个实施，其电路组成包括一个典型的不间断电源、一个连接到直流/交流逆变器53的电池充电器51（交流/直流转换器），而连接它们的是一个电池组52。这种基本电路与其它设备一起连接到一个空间自由电子捕获装置56（如在2012年1月13日的巴西专利申请号BR1020120008378中所定义的），或者，一个接地的自由电子收集器56（如在2012年1月13日的巴西专利申请号BR1020120008386中所定义的）。这于是构成一个电池充电器51，它与电池组52串联，又与逆变器53串联，它再与变压器55在点C串联，而它与其点B是串联的，这又与电子收集器56是串联的，它与电池充电器51串联，充电器连接到负载的出口点58，这也是电路的进入点59，这与相位转换开关54的54.1部分串联，它连接到终端54.3，与变压器55的点A串联，其出口在点B。点A和54.3、以及并联点54.1和54.2，均并联到电池充电器51、电池组52、逆变器53和到变压器55的点C。

　　另一种构造用于紧急情况下，即系统不再是自供电的，该系统可以包括外部功率输入点59，使得相位转换开关54提供功率输出58去饲给外荷载。电池组52给逆变器53供电，直流电转换成交流电，输送给变压器的点C，它是从变压器55的点B和A出来的。变压器的点B送入电子陷阱56生产交流电，送入到电池充电器51，重新给电池组52充电。

　　电池充电器51与转换开关54经过连接点54.1和54.3并联，输送给变压器的点A，这是从点B出来的。变压器的点A和开关转换点54.3和54.1与电池充电器51、电池52、逆变器53和变压器55的点C是并联的。

　　图6显示了另一个实施例，其中整流器61连接到逆变器63和电池组62，再到一个空间自由电子陷阱64，或者，一个大地电子陷阱64，包括由此，一个增量转换器61（交流/直流），与电池组62串联，它又串联逆变器63（直流/交流），再与电子收集器64串联，它又与增量转换器61（交流/直流）串联，其交流部分与交变电流逆变器63通过连接导线65串联，它与增量转换器61（交流/直流）的直流部分、与电池组62和逆变器63的直流部分并联。另一种结构用于紧急情况下，即系统停止了自供电，该系统可能包括一个来自外部电源的功率输入，通过互连点66连接到增量转换器61，输出67给外荷载供电。

　　电池组62供电给逆变器63，它把直流电转换成交流电，给自由电子收集器64供电。从收集器64捕获的电子形成交流电流，通过输出功率负载线67输送给增量转换器61。

　　三相增量转换器61的交流部分用来自逆变器63的交流电通过连接线65饲入，它并联连接到连续的直流增量转换器61，它饲给电池组62，并以连续的分配逆变器63，关闭自供给循环并在输出67供应动力，这是输出功率点。
　　
　　所述的优选实施例中，应当理解本发明的范围包括其它的可能结构形式，利用电子收集器连接到一个典型的不间断电源——又称UPS——的基本电路，它包括整流器装置10（一个交流/直流转换器），连接到一个逆变器12（直流/交流转换器），而在它们之间连接的，是一个储能装置（通常是一个电池组）。

第三章:静脉冲系统

用于发电的电磁电子陷阱

    上述专利的一个非常重要的部分是所述为“自由电子收集器”的装置——无论是从地球或从空间。我们必须要到上面提到的专利申请中找到这些设计的细节：

　　申请号：BR2013/000015   公布日期：07/18/2013  备案日期：01/11/2013
　　代理人：能源开发有限公司 (Rua Santa Tereza 1427-B Centro - Imperatriz -MA, CEP -470 -Maranhao , 65900, BR) 

　　技术领域
　　本发明涉及的是电磁设备用于电功率产生或者热功率产生。更具体地说，一个微小数量的输入电能可以生产大量的电力和热能。

　　背景技术 
　　根据楞次定律，任何诱导的电流有一个趋势，即它产生的磁场在它生成的磁通量中是相反变化的。在数学上，楞次定律在下面的法拉第定律的公式中用出现的负号（－）表示，如下所示。

　　在导电回路中感应电动势的大小（ε）等于磁通量（ΦΒ）随时间的变化率：

　　以法拉第定律应用的一个例子，我们可以计算出在矩形回线里以恒定的速度、在一个均强磁场域里移入或移出的感应电动势。受限于回路的通过表面的磁场通量由下式给出：

　　而如果线圈有一个电阻（R）和感应电流：

　　浸没在磁场中的电流穿过导体经受的力的作用由下式给出：

　　因此，回路中感应的电流的效应显示为力Ff、和F - FM。前两个相互抵消，而第三个由需要维持在一个恒定的速度循环的外力PEXT抵消。

　　想一想法拉第定律的实验活动讨论，当磁铁靠近线圈，线圈里的感应电流有一个如图.1所示的方向。这产生了一个磁场，它的北极面向磁铁的北极，即场的产生是通过与磁铁运动相反的感应电流的。

  当磁铁移离线圈时，线圈中的感应电流与图1所示方向相反，从而产生一个磁场，它的南极面对磁铁的北极。两极相吸，即，感应电流产生的磁场与移离线圈的运动相反。这种表现存在于目前所有的发电机中，谓之“发动机闸”，是非常讨厌的，因为它增加了电阻，因而导致能量损失。

  当两个电磁线圈彼此面对放置时，如图.2所示，其中一个是没有电流的。其中一个线圈上电瞬间，线圈中的电流，在第二个线圈中产生了感应电流。当上了电时，线圈中的电流从零到其最大值，然后保持恒定。

    因此，当电流变化时，由它生成磁场，（其北极面向第二个线圈）也发生变化，所以通过第二个线圈的这个场的磁通量也发生变化。于是在第二个线圈里有一个感应电流，其意义是，它所产生的磁场趋于减少上述的流动，也就是说，其北极正对着第一个励磁线圈的北极。

　　当电源开关打开，第一个线圈中的电流由其最大值下降到零，而相应地其磁场也减少。第二个线圈中的磁场通量也减少，而感应电流现在向相反的方向流动。该电流的流动方向导致了一个增强的磁场，即，它的南极面向着第一个线圈的场的北极。

　　因此，有一个能量守恒定律的实现，由楞次定律表达，其中任何感应电流都有一个相反于产生它的原因的效应。假设感应电流让你所起的作用有利于线圈磁场生成的磁通量的变化，它会以南极面向逼近的磁体的北极，导致磁体被吸向线圈。
　
　　如果于是释放磁铁，它会经历一个向着线圈的加速，增强感应电流的强度，并从而创建一个增强的磁场。这个场，反过来，随着力的增加而吸引磁铁，依此类推，磁铁的动能在不断增强。

　　如果从磁铁线圈系统以与磁铁动能增加相同的速率撤消能量，那么会有源源不断的能量供应。所以，它将是一个永恒运行的电机，这就违反了能量守恒原理。因此，可以断定，电流发生器的是以发电期间有着大量的能量损失为特点的。

    本发明的目的
　　本发明的目的是对产生可持续能源的促进，提出一种电磁机，能够以极低的电能输入产生丰富的电力。

　　本发明通过一个装置实现了上述目标和其它目标，这个装置至少有一个电磁场发生器件（无芯或至少有一个芯）组成，由电功率源供电（无芯或至少有一个芯），有着它们的线圈或线圈组，在闭合电路里绕制在至少有一个共同的传导部件上，它本身有一个极化电压，连接到至少一个传导的互联部件上，这个部件连接到一个接地网，这些互连创建一个新的技术效应，即，电流的表现是保持在一个封闭的导电回路里循环，并因此可以用于有功外荷载。

　　这个装置是本发明的目的，运行如下：由电源供电的电磁场产生装置产生电磁场，它在传导电路里感应一个电流，在设备的磁极和地球的磁极之间产生交互作用——通过电磁的吸引和排斥。从大地源源不断汲取到的电子进入传导性的封闭回路，它是通过一个导电的互联网连接到地的。吸引电子添加到已经在导电封闭回路里流动的电流中，使得功率可用于驱动大功率负载——尽管装置本身只用少量的功率供给。从而，最有利地，装置是本发明的目的，起了一个从大地上俘获电子的作用，而这使得电力产生。

　　有利的是，目前的电磁设备即产生电力也产生热能，通过电磁场提供访问这个新能源。本发明的电子陷阱的组件的互连，导致有利的新的技术效应，即，电流的表现是保持在一个封闭的导电回路里循环——有电压施加或无电压施加，即使无负载接到回路——所提供的电子陷阱也是连接着的。

　　建议的传感器也可以被用来产生热能，这取决于你要应用的在该电磁设备中产生的电流流动的效应的形式。

　　对于热能的产生在数量上与电子陷阱的能量是成正比的，通过传导性封闭回路中电子运动的本身，通过在封闭电路的传导性元件增加绕磁芯的匝数，电阻应该增加，而在此例中，电磁场产生装置的线圈，于是将用隔热电路元件制成，切记要产生所需的温度。由电子陷阱产生的热能可用于从家用到工业应用的任何应用。

　　此技术也可用于电机方面的各种技术用途。以“电机”而言，应该理解为包括：静电机，变压器，镇流器，旋转电机，同步机，双电源机，同步级联的电流整流器，外极机，同步电流机，和/或直流电机，电子设备和电的电阻。电子的捕获可以提供单相、两相或三相电源，在低、中或高电压下运行。

　　通过感应的电子捕获，不会对环境造成影响。事实是我们用来捕获的力，相对于传感器捕获的电流，只有微不足道的电力。功率输入和由电子陷阱所产生的电量之间的关系至少是1到100，也就是说，每提供1瓦到传感器，就至少有100瓦提供给外荷载。然而，这种关系并非局限于此，因为它基于电子陷阱的安装和电路的目标，因此，所产生的功率可以大于输入功率的100倍。
　　
　　本发明中提出的接地的电子陷阱的另一个优点是，电子陷阱可以从点“A”到点“B”传输电子，无需跨封闭回路传导元件有电压降——如果以电压偏置——则不管基于电磁场产生装置的强度和量的点间距离。当封闭电路的传导元件本身不被极化时，也可以传输电子。因此，电流的输送无需电压，只通过装置和电磁场的发电机之间所形成的磁场。

　　图示简介
　　现在本发明将借助附图进行说明，但设计并不仅限于这些图中所示的实施，尽管它们表现出本发明的其它细节和优点。

　　数据说明：

　　图.1——说明法拉第定律。

　　图.2——是法拉第定律的表现。

　　图.3 ——表示法拉第定律。

　　图. 4——是带有单相线圈的电子陷阱的透视图。

　　图.5——是有两个线圈的单相电子陷阱的透视图。

　　图.6——表现电子陷阱的绕着磁芯的线圈里的电磁通量的效应。

　　图.7——表示带有连接两个线圈/或极化了的线圈导线的一个电路。

　　图.8——表示带有连接两个线圈/或非极化的线圈导线的一个电路。

　　图示详述

　　图.4显示了本发明提出的几种电子陷阱中的一个，它是单相的，并由至少一个电磁场产生装置组成，装置至少带有一组线圈，在这种情况下，它正好是电磁型的线圈，有着一个公用的磁芯，但也可以选择任意种类和形状的绕组数量。然而，本发明所提出的电子陷阱可以用电磁场产生装置的不同类型来构造，如电磁电感器，或任何类型或形状的磁铁，或它们的任意组合，并且作为每个阶段的电子陷阱是无限数量的。

　　绕制这些线圈时，例如，线圈4—4，每个线圈必须至少有一个完整的匝，如果目的是发电，最好是两匝；如果目的是提供热能，最好是四匝。绕在公共芯上线圈的匝数与电流的生成量直接相关。

　　此例中至少一个导电互连元件驱动配件5——它可以是铜的或任何其它适当的导电材料，无论是否绝缘，在这种情况下，连接或迴圈链接导线4到接地网。导体5和导线4之间的连接是通过电磁感应的。绕组4还是负载的电源，它由俘获的电子供电。

　　而且在图.4中，电源线3.1和3.2（带电火线和零线）有一个来自外部电源线圈1的输入可以从任何如电网一类的外部电源加电。俘获的电子可以被配置为提供直流或交流电流。所以，如果线圈1的电源的交变电流——AC，那么电子陷阱就提供交变电流。如果电源是持续的电流——DC，那么电子陷阱就提供直流电——DC。通过捕获的电子提供的电源，可以是单相、两相或三相的，而且可以是低、中或高电压。

　　图.5显示了有着两个单芯相位线圈1和2的电子陷阱，虽然这些线圈可以是任何类型和形状。然而，本发明提出的电子陷阱可以用电磁场产生装置的其它类型来建造，至少用一个电磁感应器或可以是任何类型和形状的电磁铁，做任意的组合，而且在每个相的电子陷阱中是无限量的。

　　框架1和2上的线圈可以具有其它形状，但它们每个都必须至少有一个完整的匝，特别是在线圈4。在这样的绕组中的匝数直接与产生的电流的量有关。这个线圈还在线圈1和2之间造成互连，构成它们两个芯之间的链接。

　　此例中至少一个导电互连元件驱动配件5——它可以是铜的或任何其它适当的导电材料，无论是否绝缘，在这种情况下，连接或迴圈链接导线4到接地网。导体5和导线4之间的连接是通过电磁感应的。 

　　有着多组线圈1和2的电子陷阱中，所有电源导体3.1的末端可以彼此连接，而所有的3.2导体末端可以连接在一起。因此，励磁线圈1和2可以从电网一类的外部电源供电。

　　有着多个线圈1和2的电子陷阱中，单一的线圈绕组4连接所有线圈1和2的磁芯。

　　图.6所示，表明了围绕线圈1的磁芯“X”的磁感6。这种感应导致电流在导体螺旋链7/4中流动，从大地吸引电子，通过传导构件5，到电子陷阱的磁场，在这里那些电子被添加到通过磁极的南北极之间的链接线圈4的导体回路循环的感应而产生的电流中。

　　图.7显示了本发明中提出的电子陷阱的一个电路版本应该如何连接。该图显示了一个电子陷阱的电路，这里链接/线圈驱动器4是用电压极化的。这是构建电子陷阱的形式之一，它有两个线圈1和2，其中的链接/线圈回路导体4以电压偏置，即，无论在哪个阶段，都有一个链接连接电源3.1或3.2的线圈导体4。

　　以这种方式，接地的电子陷阱，通过采用这种电路，即，与链接/导体回路4和在线圈1和2上极化的电压，除了用作外部负荷的电源外，还可以用于热功率的产生。

　　图.8显示了本发明中提出的电子陷阱的另一个电路应该如何连接。该电路显示了有着一个非极化链接/线圈驱动器4的电子陷阱的电路。这是构建电子陷阱的形式之一，这里螺旋导体线圈1和2的链接或线圈导体4是非极化的，也就是说，不存在这样的链接连接线圈3.1或3.2的导体/导体线圈4。

　　因此，接地电子陷阱采用这种电路，即，以不极化的链接线圈，在链接/线圈导体4中没有电压的电流流动，通过电磁感应连接每一和第二线圈。它们也可以被用于产生热能。

　　电路结构——在线圈1和2的开放或闭合里，以及总是在闭合的链搂/回路引线4中——使得它可以通过链接导体4上的因电磁而产生的感应和电子捕获去产生电流——这里在线圈1和2被饲给时，电流产生并保持运动，带电压或不带电压。因此，本发明对电能生成提供了一个新的概念，因为它的获得是来自于一个没有消耗和甚至没有连接输出负载的电流循环。

　　另外，由于感应电流与是否存在电压无关，所以它可以被用来作为电网的稳定器，无论它们是单相、两相或三相的，有着低、中或高电压的。

罗力•马切特的自由能

　　由巴博萨和莱亚尔风格所用的运行风格看起来好像是罗力•马切特（Lorrie Matchett）的发展。2008年6月16日，罗力•马切特公布了他的非常简单的设计，用一台装置捕获自由能：

　　他的设备基于一个非常简单的和众所周知的静电原理。这是一个在世界各地所有的学校教授的原理，但通常被认为是不重要的，因为静电被认为太低功率而不能作任何用途。我严重怀疑任何被闪电击中的人会认为静电“低功率”，并表明他们可能用一些很少听到单词来扩大你的词汇量。

　　重要提示：以下资料提及使用的电源电压，因此我要强调，这个文稿仅供参考，不能被理解为你建造或使用任何此类设备的建议。如果您选择忽略这一点，建造和使用罗力•马切特的设备，那么请充分意识到，你这样做完全由您自己承担风险，并没有其他人在为你这样做的结果负责。

　　这里用到的原理是，带电对象引起任何靠近它的物体表面的相反电荷的迁移。例如，带电表面如果靠近一个金属球，那么会发生这种情况：

　　没有特定的电荷在其上的普通金属球“B”通过接近一个带电表面“A”受到很大影响，而它越靠近，影响越大。球表面具有均匀分布的正电荷和负电荷，其表面上，给出一个大约为零的总电荷，但带电表面总是变化的。表面“A“上的正电荷吸引球体表面上的负电荷，使它们向表面“A”迁移。而表面“A”上的正电荷排斥在球体的表面上已有的正电荷，球体本身的迁移负电荷具有更大的影响，引起电荷的分离，如上所示。如果球再次移开，情况恢复正常。 

　　然而，如果金属球“B”接地，情况就大大改变：

　　球体表面上的电荷运动和以前一样，但大地有数以百万计的两种备用电荷，因此，立即从电表面“A”吮吸掉在球体一侧的过量正电荷。你会发现带电表面“A”没有任何方式的直接关系，而且没有电荷从“A”移动到“B”。

　　如果表面“A”带负电荷（除非实际上球体具有正电荷，而不是上面所示的负电荷），能看到同样的效果。只有电流沿着导线连接着球体到大地的连接。

　　罗力•马切特利用了这一原理，并为带电表面，他把黄铜杆的一端连接到100伏60赫兹的市电电源“火线”一侧。黄铜杆的另一端未连接任何东西。这产生这种情况持续8.3毫秒：

　　然后接下来的8.3毫秒，电源翻转，你会得到这样的状况：

　　其结果是，沿接地连接线来回流动的静电流每秒翻转方向60次。这不是常规电，而是与通过天线收集的电相同形式的电。尼古拉•特斯拉的专利展示了多种不同的方法利用这种静电，如赫尔曼•伯劳斯顿在他的专利中所做的那样（参见本书第七章）。托马斯•亨利•莫雷从一个相当小的天线产生了50千瓦的连续功率。瑞士的保罗•鲍曼（Paul Baumann）由静电产生了数千瓦的电力。罗力•马切特将就地只有几瓦，而他正是这样做的： 

　　他连接110伏（有效值）交流市电电源的火线到一根28英寸（710毫米）长和3/16英寸（4.76毫米）直径的黄铜杆上。杆不直接连接任何东西，因此不会形成一个封闭回路电路的一部分，因此，没有电流来自市电电源。必须强调的是，杆和连接线都可能是非常危险的，需要非常仔细地隔离，以确保接触他们不会造成触电。请清楚理解，因为没有任何电流取自市电，这个电路不是“从市电偷电”。

　　为方便起见，也只为了方便，罗力通过连接绿色接地线到他的市电插头的接地销针，使用了房子电源的接地系统。要清楚地知道，这不需要直接对市电电源做什么，而只需要优质隔离的接地——至少像电源插头里边的接地点一样好。实际上，只有一个电源连接。

　　除了如上图所示的使用金属球体，罗力用线圈绕在他的黄铜杆的绝缘层上，而他传递从大地汲取的静电的交变流通过一个标准的二极管电桥，如下所示：

　　罗力用尽可能薄的绝缘覆盖黄铜杆。他建议绝缘用热缩套管，而在其顶部，他缠绕了0.405毫米直径的实心漆包铜线，覆盖着一根24英寸（610毫米）长的杆，把线匝紧密并排放置，并在杆各端留出2英寸（50毫米）的空地。不应使用较粗的导线。

　　他还在电源线上展示了一个500毫安的保险丝。对此我很不认可，因为这保险丝可给五个并联连接的100瓦市电电源的白炽灯灯泡加电，而你真的想要那样的电量流过你？如果你的绝缘不够好，你会触摸它吗？如果你在这个位置用保险丝，我建议用20毫米的玻璃管速断型100毫安熔断器（主要是因为现成的没有小一点的）。保险丝对于电路来说是不需要的，而它放在这里只是试图保护粗心的人。

　　绕制在绝缘的黄铜杆上的线圈仅连接一端，而那一端接到入3A的二极管电桥上的两个“交流”标签的其中一个上。罗力没有规定二极管电桥的额定电压，但如果电源是110伏（有效值）类型的，它至少要170伏，而对于220伏（有效值）电源连接则加倍。我不知道为什么，他指定了一个3安培的额定，但当地市面上最小值的桥在3安培，我会建议400伏的额定单位，其成本是极低廉的。

　　我们需要理解二极管电桥的效果。它减半可用的电压而加倍频率，如图所示：

　　110伏的电源应该是每秒60次从负155伏至正155伏来回摆动，这是310伏的总电压摆动。当通过一个二极管桥时，它变成一个电压波形每秒120次从零伏到正154伏再返回地来回摆动，这是154伏的总电压摆动，是109伏的平均值或“有效值”电压——由于正弦波形。 

　　在世界的其他地方，市电电压额定为220伏（有效值），每秒交变50次，而在英国火线标为棕色，地线为黄绿条纹。顺带一提，美国的110伏系统的零线是白色的，而用220伏系统的英国是蓝色的。

　　要我注意这个设计的是丹麦的杰斯•阿斯卡尼奥斯，他是各类自由能设计的一个很有能力的开发者。他复制了罗力马切特这一设计，并确认其有效。他还把设计进了一步，并分享了一些他通过自己的实验发现的实用细节：

　　要加大功率，可以用更多的杆：

　　而黄铜被认为是做这种杆的最佳材料，直径并不重要，而尺寸则从5毫米到20毫米都可用，除了铜杆，一节黄铜管也很合适。也可以用其它材料作杆，但这样做会降低可用的输出功率。

　　杰斯查过移除他的实施例中的市电保险后的输出。结果是从许多由市电布线的、建筑物周围用于照明和插座而产生的220伏50赫兹信号拾取到2.6伏的输出电压。当插入保险丝，用两杆的电压立即上升到129伏或用五杆的升到162伏。当那个电压以一个7瓦的LED照明阵列为负载时，电压被拉低到61伏，但市电的电流消耗为零时依然产生良好的照明。我想把一个相当大的电容器跨接在负载两端，电容器的贮存效应会改善LED的输出。杰斯对此有一个视频：

　　后来，是五杆。他的交流电表是足够敏感的，可以显示杆和线圈之间极微小的杂散电容导致的效率低下，市电有一个极轻微的电流消耗。市电瓦数远低于系统的输出瓦数。

　　杰斯改进的一个实施是增加四个高速BYV27二极管成普通二极管桥如下：

　　这样具有改进二极管桥作用效果，并可以从能量流的每个周期中提取更多的功率。当用两个黄铜杆时，杰斯的5瓦LED阵列亮起来就像这样：

　　罗力把他的开发扩大到引人注目的48杆：

　　视频：

　　电输出可用于给电池充电。添加额外的匝数不会增加输出电压。如果每个线圈里的匝数与输出负载匹配，则输出功率将更大。

　　俄罗斯的电池充电方面的专家亚历克斯克根据这一理念，用了十个并联连接的线圈做过实验。他没用黄铜，而是用短得多的300毫米长、3毫米直径的剥去了化学涂层的焊条。此外，这些杆只用来提高缠绕在每根条上的两个分开的线圈的有效性。每个线圈的线径是0.4毫米，绕700至750匝，而接点是连接到线圈，而不是连接到杆，如下所示为一个单一的线圈对：

　　亚历克斯用一节塑料短管绝缘他的10组线圈对：

　　并用它们来驱动他的电池充电电路：

    有些人断言，这些马切特样式的电路只是从市电汲取电力罢了。我并不认为是这样的——虽然在线圈和杆之间极弱的电容导致一个非常轻微的泄漏，而这确实是，电力供应公司要收费的。对于从市电汲取电力，用的电路是这样的：

    这里，输出电压由线圈的匝数决定，而可用电流由相关的棒的数目控制：

    你会发现，这些电路只连接市电——没别的地方。这些都不是我使用的电路，我也不建议你用它。绿色的棒是去除了化学涂层的铁焊条。然后把它们绕成一个0.5毫米直径的漆包铜线的单层 ——即标准线规25号线或美国线规24线大小的导线（据说用电动螺丝刀绕线圈效果不错）。并列的线圈再涂以虫胶或高压清漆。据说，用220伏市电和1安的二极管桥，可以从这个电路汲取到电力而在电表上不会有任何记录。这是一个非常危险的电路，因为它可以在桥的输出产生高电压，而那个能量可以致命。没有记录到耗用功率，可能因为线圈是相反方向绕制的。现在这是一种可能被视为从市电“偷”电的电路。

    马切特样式的电路与那个电流由地流过电路是不同的。巴博萨和莱亚尔演示了169千瓦的功率从地流出，而由于他们用电池驱动逆变器、而不是市电电源为自己的电路供电，就绝对没有“偷”市电的问题。电池输入还让他们证实了实际性能是，流出他们的电路的能量比流进的能量多104倍。

    事实上，我根本不相信上述电路确实从市电源汲取到净功率。电表收费的评估是通过平均电压乘以电流，即使这两个不一致，你得到功率也会少于你所付费的功率。在这种情况下，如果没有电流在电表上注册，那么也许是由于反方向线圈的结果，功耗与被返回到市电的一个同等的量是相配的，而那里也许没有任何真正的净电流消耗。无论哪种方式，我都不推荐使用这些电路。

　　所显示的灰色的环是一块磁体，它连接到黄色环通过两个对角的“磁阻”（磁流）开关。黄环可携带磁通而标识为118的控制盒轮流切换对角条带开或关，导致磁通量反转其方向穿过黄环。绕在黄环上的线圈偶合这个回动的磁通并作为电流传递出去。尽管只有一对环在此显示，而设计上容许连接任意个需要的环，如下所示：

　　专利说：“目前首选的静态磁阻开关乃由上野敏行和樋口俊郎所描述，他们的论文标题为《一台由磁致伸缩、压电叠层材料组成的磁通量装置的动力特性研究》——东京大学，2004年。”如图.4中所示，这个开关是用一块巨大的磁致伸缩材料42的叠片制成的，是一种TbDyFe合金，两侧以压电材料44、46粘结——这里是施加电流的。 电流的应用导致压电材料的磁阻增加。

　　完整专利包含在附件里。

第三章:静脉冲系统

基于磁通的开关

　　然而，非常有趣的是，安尼斯和埃伯利有另一个完全不同的专利申请，去有着相同的公布日期和相同的号码。我完全看不出怎么会这样，但这里那个其它专利申请的主要部分（原文在附录）。

　　概要
　　在一台发电机里，至少有一个永磁体产生磁通和一个可磁化的部件形成单磁通路径。一个导电线圈绕着可磁化部件，以及多个磁通开关次第施行反转从磁铁通过构件的磁通，从而在线圈中诱导电流。“8字花”结构由两个可磁化材料的连续回路组成——两者共享一个公有的可磁化组件给两个回路。一种替代的设置使用层叠回路和一个单独的一块材料充当可磁化组件。磁体的一端连接到其中一个回路，用另一端连接到另一个回路。每个回路还包括两个运行在一个2×2序列中的通量开关，以次第翻转磁通穿过可磁化组件。相当少的电功率用于控制由切换交替路径之间产生的永磁的磁通。从切换磁通产生的功率收益实际上比输入开关所需的功率大得多。

　　描述

　　本发明的领域
　　本发明一般地涉及能量产生和——尤其是——方法和装置，其中磁通量通过磁通路径切换而发电。

　　本发明的背景
　　磁通量可以存在于“自由空间”里，在自由空间的具有磁特性的材料里，并在有着导磁性能的材料里。磁传导材料中的磁传导程度通常以B-H磁滞曲线、用磁化曲线、或两者都用来表示。

　　现在永磁可以由具有高矫顽磁性的（Hc）、高磁通密度的（Br）、高磁动势的（mmf）、高最大能量积的（BHmax），磁场强度随时间的推移没有显著衰减的材料组成。一个例子是德国VAC公司的钕铁硼永磁体，具有1,079,000安培/米的Hc、1.427特斯拉的Br，mmf 范围高达575,000安培匝、以及392,000焦耳/立方米的BHmax。

　　据默斯科维茨1995年的《永磁设计与应用手册》的第52页，磁通可以被认为总是成直角离开和进入铁磁材料表面的通量线，它从不能实现准确的直角转弯，它只在笔直的或弯曲的路径里移动，它遵循的是最短的距离，并且它按照最低磁阻（抗磁动势）的路径行进。

　　自由空间对于磁通呈现出高磁阻的路径。有许多材料具有类似于自由空间的磁特性的。有别的材料为磁通提供一个低、或较低磁阻的路径，而就是这些材料通常包含一个界定的和可控的磁径。  

　　现在有了磁回路内用作磁径的高性能磁性材料，且具有涡流最小值而非常适合用于磁通的（快速）切换。某些这些材料是高度非线性的，并以材料内的磁通（B）的强健生成对一个“小的”施加磁动势（mmf）作出响应。这种材料的磁化曲线显示出一个很高的相对磁导率（ur），直到达到“曲线的拐点”为止，在此，随着达到磁饱和（Bs），点ur迅速降低趋于一。

　　一些这些非线性的、高性能的磁性材料由于其B-H磁滞曲线的形状而被称为“正方形”。一个例子是由日本的日立制作的FINEMET® FT-3H纳米芯材。其它例子包括Superperm49、Superperm80、镍铁钼超导磁合金、SuperSquare80、Square50和铁钴钒磁性合金材料，这些均可从美国的磁性金属公司购得。

　　“磁阻开关”是一种装置或手段，可以显著增加或减少（通常是增加）磁路的磁阻。理想的是以直接和和迅速的方式完成，同时允许随后恢复到以前（通常较低）的磁阻，同样也是以直接和迅速的方式。磁阻开关通常有模拟的特征。通过对比的方法，断开/导通电开关通常具有数字特征——由于没有电“渗滤”。然而，以技术领域的当前状态，磁阻开关会有某种磁通“渗滤”。磁阻开关可以机械地实现——例如，使衔铁动作以产生一个空隙——或通过其它不同方式电气地实现。

　　一个电磁阻开关是用一个控制线圈、或绕着磁路缠绕的线圈、或影响磁径的子部件来实现的。美国海军出版社，《海军电工电子系列，第8单元——放大器简介》，1998年九月，3-64页到3-66页，描述了如何用这种手段通过改变整个主磁路的磁阻来调制的交流电流，其中一个是用在饱和电抗器中，而另一个在磁放大器中。弗林，美国专利号6246561；帕特里克等人，美国专利号6,362,718；彼得森，美国专利号6946938；马歇尔，和美国专利申请2005/01256702-A1；它们都披露了利用这种类型的磁阻开关从固定的永磁或磁体切换磁通来发电（和/或生成原动力）的方法和设备。

　　实施磁阻开关的另一种电气手段是在主磁径内放置中某类材料，在实际用电时改变（通常增加）其磁阻。实施磁阻开关的另一个电气手段是通过嵌入导电线到材料中组成主磁路的材料，使主磁路的一个分区饱和。2005年10月，41卷第10号，在“电气电子工程师学会”会报的关于磁学中，康拉德和布鲁尼在《虚拟空气间隙长度计算方法改进》里描述了这样一种技术。

　　另一个描述实施磁阻开关的电气手段是保加利亚的瓦列里•伊万诺夫，其网站在 www.inkomp-delta.com，如图.1所示。电环110插入主磁路（100），这样，主磁径分为两个子路径110A和110B。主磁路100中的净磁通缩减效应由两个子路径110A和110B中影响的结合而引起的，每一个均产生于不同的物理原理。在第一个子路径110A里，通过施加电流至绕组110而生成的磁通绕环形路径110相抵并减少从磁通103部分接收的来自主磁路100而得到的减小的磁通，这同样通过减小在子路径110A里的相对磁导率而被进一步降低，从而提高了子路径的磁阻。在第二个子路径110B中，通过施加电流至环形绕组111产生的磁通添加到从主磁路100接收的磁通103的部分得到收益得到一个增加的净磁通，接近或超过材料的磁化曲线的拐点，从而降低其相对磁导率并增加其磁阻。

　　发明摘要
　　本发明本发明涉及的方法和装置的磁通被切换到两个方向和强度，通过磁通路径以产生电力。该装置大致至少包括一个永磁产生的磁通、一个可磁化部件形成的磁通路径、一条缠绕着可磁化部件的电导线，以及一个多重磁通开关运行以次第翻转来自磁体的磁通流经组件，从而诱导线圈中的电流。

　　优选的实施包括可磁化材料的第一个和第二个回路。第一个回路有四段，按顺序为A、1、B、2，而第二个回路有四段，按顺序为C、3、D、4。可磁化组件耦合段2和4，而永磁耦合段1和3，这样磁铁的磁通流过段A、B、C、D和可磁化组件。提供了四个磁通开关，每一个都控制着磁通穿过各自的段A、B、C、D。控制器用于以交替次序触发切换A—D和B—C，从而翻转通过各段的磁通并在电导线里诱导电流。流经各段A、B、C、D中的磁通大体上是切换动作前流经可磁化组件的一半。

　　循环和磁化组件最好由纳米晶体材料组成，它大致呈现为正方形的BH特性曲线。每个磁通开关对它所控制的段增加了磁通量，从而在激活时磁饱和那个段。要实现切换，每个段可以具有一个通过它而形成的孔隙和一个导线缠绕该段一部分的线圈，并穿过这个孔隙。控制器至少可以在最初以电流尖峰对驱动开关线圈起作用。

　　第一和第二回路的形状可以是环形的，并且回路可以彼此隔开，以A相对于C，而1相对3，以及以B相对于D和2相对4。在这种情况下，可磁化组件最好是一种材料的单独件。或者，第一和第二回路可以形成一个“8字花”的形状，用两个回路相交以形成可磁化组件。

　　永磁体和材料构成磁路最好是相称的，使得通过公共段的材料在导电输出线圈通电前是在——或略低于其最大相对磁导率。在优选的实施中，由切换磁通产生的功率收益比输入给开关所需的功率大得多。

　　图示简介
　　图.1是现有技术磁阻开关的图，是以电环插入到主磁路的形式；
　　图.2是根据本发明的磁阻开关的细节图；
　　图.3A和图.3B是根据本发明使用四个磁阻开关的详细示图说明；
　　图.4描述了本发明的一个优选实施； 
　　图.5是根据本发明通过拆分叠片实施的另一种磁阻开关的详图；
　　图.6A和图.6B显示了根据本发明的能量生成器的运行；
　　图.7A是一个优选的能量发生器构造的分解图；
　　图.7B是在图.7A所示的结构的侧视图； 
　　图.8是用于模拟本发明的装置中的组件的简化的示意图； 
　　图.9A是显示电流输送到模拟的一对磁通开关的示图；
　　图.9B是显示电流输送到模拟的另一组磁通开关的示图；
　　图.10显示了这里所示的模拟输出；而 
　　图.11是适用于本发明的控制器的框图。 

　　本发明详述

　　图.2是根据本发明的一个磁阻开关的细节图。磁阻开关包括以下组件：闭合磁路110由高性能的磁性材料（最好是非线性材料，接近饱和时呈现出“尖锐的拐点”），它周围缠绕的是线圈111。闭合磁路110与主磁路100共享公共部分101，其中磁通103是由一个永磁诱导的（随后的附图所示）。施加到绕组111的电流具有极性和足够的电流强度，使得在开关110的路径中产生的磁通从永磁体添加到磁通103，使得主路径110接近或达到磁饱和。

　　图.3A和图.3B是装置的细节图，根据本发明用了四个磁阻开关，一定程度上类似于公布的美国专利申请，序列号11/735,746，名为“发电装置利用单磁通路径”，其全部内容在此引入作为参考。于此和此中描述的所有实施例中，闭合磁路的几何形状可以是圆形（环形）、矩形、或任何其它闭合路径的形状。主路径304承载来自永磁302的单向磁通。磁通开关对310A/E和310B/D被以交替的方式激活，以翻转在可磁化部件304C里的磁通，从而在绕组330的中感应电流。图.3A显示在一个方向上的磁通流，而图.3B显示了它的翻转。

　　在图.3A中，开关310A和310E控制器320通过与开关上的绕组——如通过导体322到绕组324——以电通信的方式被激活。开关310A和310E里的补充通量是用存在于段304A和304E的磁通添加的，从而饱和这些路径，导致磁通穿过段304C——按照图示的方向。 在图.3B里，开关310B和310D被激活，饱和段304B和304D，并翻转磁流。

　　图.4是描绘本发明的一个实施例的图示，用圆环400、401和多个永磁体402、403列于主路径404中。这两个环形400、401相交，构成可磁化组件404E。线圈430被缠绕在构件404E上，如图所示。

　　在主磁路404与回路400的上端和回路401的下端互相连接。磁铁之一的402，耦合主磁路404的一端到第一回路400，而另一个，403，耦合主磁路404的另一端到第二回路401。

　　于此，以及所有在这里描述的实施例中，永磁都很强，稀土类磁体，任何长度（厚度）的多个磁体可以在每种情况下使用。另外，在所有实施中，回路、主磁路和/或可磁化组件最好用高磁导率材料制作，如购自日立的纳米晶体软磁材料FINEMET FT-3H。本发明并不局限于这个方面，不管怎样，作为代用材料，包括层压材料，也可以使用。主磁路404到两个回路400、401的连接创建了除了可磁化组件404E之外的四个段，这四个区段包括两个相对的段A、B，在第一回路里的磁铁402的任意一侧上，和两个相对的段C、D，在第二回路里的403磁体的任意一侧上。

　　提供四个磁通开关，每个起作用以控制磁通穿过四个段中的相应的一个。控制器420用于激活开关相关的段A和D，然后是B和C，交替轮流，从而翻转磁通通过组件404E，因此，在线圈430里诱导电流。

　　可以穿过四个段的每一个构成孔隙，以切换通过线圈410A到410D来实现，它穿过各孔隙并围绕着各段的外（或内）部。如图.5所示，如果回路为叠层材料502，叠片可以在506分开以纳入线圈504。线圈所包围部分的百分比可以根据所用的材料、呈现到线圈的波形、和其它因素而不同，其目标是通过相关联的开的激活，以磁饱和每个段，从而翻转磁通穿过路径404E。

　　图.6A和图.6B显示的是图.4的装置的运行。主路径404承载来自永磁402和403的单向磁通。磁阻开关410A至410D被交替激活，以翻转段404E里的磁通，反过来，在绕组430里感应电流。图.6A显示一个方向上的磁通流，而图.6B显示其流动的方向相反。

　　图.6A中，开关410A和410D是由控制器420用与开关上的绕组进行电子通信的方式而被激活的，如通过导体422到开关410B。通过开关410A和410D提供磁通，从而饱和这些路径，使磁通以所示方向通过段404C。在图.6B中，开关410B和310C被激活，饱和段404B和404D，从而翻转磁通通过路径404E。

　　图.7A描绘了一个在图.4、图.6A和图.6B中所描绘的装置的一个优选结构。回路400号和401被实现为完整的环形700、701。这很重要，因为首选的高性能磁性材料是目前市面上的是这种规格形状的。要注意的是，在这种情况下，弧形的槽，例如770是穿过每个磁环的侧面形成的，以实现磁通切换A到D。本实施中的可磁化构件是用材料块704实现的，首选用相同的高性能磁性材料制作回路400、401。永磁702，在702所示，首选用与块704有相同长度的，使能与各个构成部件固定压缩在一起，如图.7B所示。

　　以下部分总结了一些优选实施的重要特征：

　　就材料而言，该装置得益于使用纳米晶体材料，材料有着“方形”BH特性曲线、高Br（剩磁）——约为其Bs（饱和度）的80%、低Hc（矫顽力）、和快速的磁响应时间以达到饱和。一个例子是日本日立的FINEMET FT-3H，它有着1.0特斯拉的Br，1.21特斯拉的Bs（饱和度），2微秒至饱和（Bs）的时间，而Hc为0.6安培匝/米。

　　现代所用的永磁体有着方形BH特性曲线，Br在1.0特斯拉或以上的范围内，并且高Hc，范围在800,000安培-匝/米或更高。一个例子是德国的VAC公司的钕铁硼磁铁，它有着1.427特斯拉的Br，而Hc为1,079,000安-匝/米。

　　一个重要的考虑是磁体与纳米晶体材料的匹配，即在特斯拉等级评估，也在横截面面积。磁铁的Br应低于纳米晶体材料的Bs。如果磁体对于纳米晶体材料来说太“强”，这可能会导致纳米晶体材料在与磁体的接触面积上达到饱和。

　　电流驱动磁阻开关在规定的2×2序列中应该在每个脉冲的前沿（Tr）有一个急剧的上升,脉冲具有脉冲宽度（Pw）和电流值，并持续到脉冲宽(Tf)的末端释放。下表显示了输入电流脉冲上升时间（Tr）在输出上的影响。存在着一个Tr的窄频带，在它之前是小功率输出，于此有优异的功率输出，而COP在200到400的范围内或更大，而此后，功率输出没有大的增加。这种装置的COP在以开关作为“输出功率/驱动动力”时没有界定耦合电路。

第三章:静脉冲系统
戴尔特马•韦尔Y形静态发电机概念

    戴尔特马•韦尔（Dietmar Wehr）对于一台没有移动件的自激振荡的发电机有一种构想，它通过电磁感应发电。这个装置由两片Y形软铁、三个铁柱和一块永磁体组成，如下示：

    当线圈“C”得到脉冲，脉冲不仅生成了磁场，还加强了原来存在的永磁产生的的磁场——或反之。不管怎样，脉冲导致Y件中磁场的变化。这个变化的效应离开永磁体到达Y件的分岔点。由于“B”臂提供了一个更好的磁径，磁流沿此流过，如图中红色箭头所示：

    这种磁通量的变化，在线圈“B”产生输出功率，为附加在绕组上的提供能量。当驱动器脉冲被切断，线圈“B”形成一个相反方向的反电动势电流。电流变化产生一个磁脉冲，如蓝色箭头所示。这个磁脉冲沿Y形臂返回，直到到达联结点。在该点上有两个可能的路径，或是返回到永磁体，或是左转向线圈“A”。由于到线圈“A”的路径大大宽于返回到磁体的路径，通量流穿过线圈“A”，在连接在线圈“A”上的负载产生输出功率。
　　
　　这将导致一个输入的脉冲生成两个单独的输出脉冲的情况。它应该能够使驱动电路加载负荷，就是说，线圈“B”，并使装置自供电，同时给负载“A”提供能量，如图所示：

　　如果你更喜欢的话，使用二极管，它应该可以组合两个输出线圈的输出。没有必要使设备成为自供电设备，特别是原型机测试阶段。如果它是自供电的，那么它可以通过摆动一块永磁体跨过线圈“C”生成启动脉冲来启动。

第三章:静脉冲系统

第三章:静脉冲系统
“silverhealtheu”的发电机提议

　　雅虎论坛EVGRAY群的一个成员，其ID名为“silverhealtheu”描述了一台简单的装置，看来与上述的理查德·威利斯的发电机不同。

瓦列里•伊万诺夫的静态发电机

    和

是他的设计，并且看起来他即将准备要在2014年5月商品化：http://www.inkomp-delta.com/index.html。它表明可以用永磁、一个环形和层叠铁轭来构建一台有效的设备。这项配置的展示就像这样：

    当输入线圈是有着输入电压的脉冲时，它会导致输出线圈绕着磁框里的磁通的反转，产生一个电输出。

　　与此有关的还有另外一个论坛，而汤姆•比尔登的较著名的MEG可在这里找到：http://tech.groups.yahoo.com/group/MEG_builders/message/1355。这里特殊的资料说明了瓦莱里的设备可以做成在频率低至50赫兹下运行，并且可以使用标准层压铁框组件，并产生的性能系数（Coefficient Of Performance=COP）上达5.4（即，输出功率比输入功率大5倍）。一个演示视频在这里

但不是英文的。很可能运行得好一点，MEG需要一个很窄的输入线圈，两边带有空隙，而同样的完全能适用于本章前面所示的蒋振宁的磁框。

第三章:静脉冲系统
浅岗小一郎的静态发电机
　　浅冈小一郎（Kelichiro Asaoka—音译）大约在汤姆•比尔登和他的同事获得著名的MEG专利的两年之前就收到了美国专利5,926,083。个人而言，我觉得很难理解浅冈已经获得专利，MEG专利（见附录）竟然还能够授给其他人。好吧，这里是浅冈专利的大部分内容：

　　摘要
　　静态永磁发电机包括至少一个具有不同的极点的永磁体；首个磁芯由软磁材料构成，而它与永磁体各极的耦合以形成一个闭合磁路；第二个磁芯由软磁材料构成，而它与经由顺磁材料的闭合磁路耦合，形成一个开放磁路；一个磁化线圈绕着第一个磁芯的形成了闭合磁路的部分；而一个感应线圈绕着第二个磁芯的一部分。闭合磁路的磁通的方向的改变是通过施加一个交变电压到磁化线圈，通过电磁感应在感应线圈中产生一个电动势，通过闭合磁路的磁通的方向上的变化而感应的开放磁路的磁通应引起的变化。
　　本发明的领域
　　本发明涉及一种发电机，它通过改变流过感应线圈的通量的电磁感应产生电动势。更具体地说，本发明涉及一种静态磁体发电机，它使通过感应线圈的磁体变化而无需转动电枢或电磁铁。
　　背景讨论
　　发电机目前在实际使用中如此设计，以改变流过感应线圈的磁通的电磁感应而产生电动势。通过这种方式来发电的发电机种类繁多，范围从水力发电、热能或原子能发电厂到小型的——例如使用柴油引擎的小型发电机。
　　在上述所有发电机设计中，转动电枢和电磁铁，以使通过感应线圈中的通量变化，从而在感应线圈里通过电磁感应产生电动势。例如，在水利发电时由水轮机的扭矩转动电枢和电磁铁，由力矩的、火力发电和原子能发电时则通过汽轮机的扭矩，以及在小型发电机里则通过柴油引擎的扭矩。
　　缺点：
　　上述这样设计的通过电磁感应产生电动势的发电机，不管有多大，都要通过转动电枢和电磁铁改变通过感应线圈的通量。这些发电机的缺点在于，电枢和电磁体在这种转动中会产生振动和噪声。
　　本发明的对象
　　本发明的目的是提供一台静态永磁发电机，没有任何产生扭矩的装置、或其它清除振动和噪声的移动件，以解决上述的各种问题。
　　为了解决上述问题，本发明的构成如下所述。
　　本发明涉及的静态磁体发电机的组成至少有一个永久磁铁，第一磁芯由软磁材料构成，通过与所述的永磁的不同的磁极的耦合而形成一个闭合的磁路，第二个磁芯由软磁材料构成，通过与经由顺磁材料形成的闭合磁路的耦合而形成一个开放磁路，一个磁化线圈绕着第一磁芯的只是闭合磁路的组成部分，而一个感应线圈绕着第二个磁芯。本发明的要点是在感应线圈里通过电磁感应产生电动势，电磁感应通过改变闭合磁路的通量的方向产生，而闭合磁路的通量则通过施加一个交变电压到磁化线圈，并通过改变由闭合磁路里的通量的方向改变而诱导的开放磁路的通量而产生。
　　效应：
　　在上述配置里，本发明涉及的静态磁体发电机包括，一个由永磁体和一个闭合磁路构成的第一磁芯，第二磁芯由经过一个顺磁材料的开放磁路构成，一个磁化线圈绕在第一个磁芯的只是组成闭合磁路的部分上，而一个感应线圈绕在第二磁路上。发电机设计成这样是为了在感应线圈里由电磁力产生电动势——通过改变第一个磁芯的通量的方向——通过施加交变电压到磁化线圈，并通过因第一个磁芯的通量的方向的改变而诱导的第二个磁芯的通量的改变。
　　这使得改变经由感应线圈的通量成为可能——无需产生扭矩的装置或其它移动件，并在感应线圈里通过电磁感应产生电动势，从而能够发电而不引起振动或噪音。这种发电机也可以小型化并制成廉价的。
　　本发明的其它的特点和优势将通过下面的描述和附图加以明确。
　　附图概述
　　本发明更完整的判断和许多伴随的优点将很容易获得，因为同样的内容，当连同附图考虑时，通过参考下面的详述变得更好理解了，其中：

　　图.1表示一台所涉及本发明的、有着开放磁路的静态永磁发电机的基本构造。

　　图.2表现了通常存在于磁化线圈中的磁通是怎样与永磁的方向相反的。

　　图.3表现了通常从磁化线圈里的一个在方向上与永磁相反的磁通是如何不复存在的。 

　　图.4表现了通常存在于磁化线圈里的磁通是如何与永磁的方向相同的。

    图.5是涉及本发明的静态磁铁发电机的第一个实施例。

　　图.6是涉及本发明的静态磁铁发电机的第二个实施例。

　　图.7是涉及本发明的静态磁铁发电机的第三个实施例。

　　图.8是涉及本发明的静态磁铁发电机的第四个实施例。

　　图.9是有着开放磁路的第五个实施例。

　　图.10是涉及本发明的、具有闭合磁路的静态磁铁发电机的基本构造。

　　图.11是涉及本发明的、具有闭合磁路的静态磁铁发电机的第一个实施例。
　　优选实施的说明
　　现在参见附图，其中相同的标号在所有不同的视图中表示相同或对应的部件，更具体到图.1，这里绘制出一台有着一个永磁的静态磁铁发电机的基本结构。图.2、图.3和图.4描述了静态磁铁发电机是如何在图.1中发电的。

　　如图中所示，构成的第一个磁芯2与永磁1耦合，而永磁1的不同的极以环状方式形成一个闭合磁路。这个闭合磁路于是装备上10微米到5毫米厚的顺磁材料的第二个磁芯3。这导致在一个开放磁路的结构中，由永磁1、第一个磁芯2的一部份、顺磁材料和第二个磁芯3组成。第一个磁芯2的只是闭合磁路的组成部分被用一个磁化线圈4绕着。第二个磁心3于是用感应线圈5缠绕，旨在通过电磁感应产生电动势。
　　这里，永磁1是一种具有高剩余磁通密度的磁铁，有很大的矫顽力，和一个很大的最大值磁能作为更高的发电效率。这里所用的典型材料是钕铁硼磁铁(Nd2Fe14B)、钐钴磁铁(Sm2Co17)、或钐铁氮(Sm2Fe17N2)。
　　第一个磁芯2和第二个磁芯3是用软磁材料制成的，有着很高的导磁率，并带有高起始、最大值、和其它的渗透率、高剩余磁通密度和饱和磁化，以及很小的抗磁力，从而使发电磁路的通量的得以有效利用。
　　适当的顺磁材料是那些具有特定的磁导率，可与那些真空的相媲美的材料，如空气、铜、和铝。当空气被用作顺磁材料时，即，当间隙G固定在第一磁芯2和第二磁芯3之间时，第二磁芯3是以固体顺磁材料被纳入的。图解表示带有间隙G的实施没有旨在纳入第二磁芯3的固体顺磁材料。 
　　下面是上述配置的静态磁铁发电机是如何发电的描述。首先，当没有电压施加到静态永磁发电机的磁化线圈4时，在第一个磁芯2里形成的首个磁通11在方向上是从永磁1的N极到S极的。在这种状态下，在第二磁芯3里没有形成经由间隙G耦合的磁通。 

　　电压可以用下述三种方式施加到磁化线圈4。在第一个电压的应用中，如图.2中所示，直流电压Vs施加到磁化线圈4, 方向上为电压排斥的永久磁铁1生成的第一个磁芯2的最先的磁通11，反之亦然，即，以这样的方式，第二个磁通12与第一个磁通11的方向相反。结果，第一个磁通11排斥第二个磁通12，反之亦然，这样，磁通更容易从闭合磁路泄漏。更容易从闭合磁路泄漏的第一磁通11和第二磁通12跳过间隙G再进入第二个磁芯3，使得在第二个磁芯3里诱导出第三个磁通13。此外，这第三磁通13的感应改变穿过感应线圈5的磁通，以在感应线圈5中产生电动势V1，从而产生能量。

　　下一步，除去施加到磁化线圈4的直流电压，促使第一磁芯2去尝试回到只有第一磁通11形成的状态，如图.1中所示。此时，第二磁芯3的磁通与第三磁通13的方向相反，即，图.3中所示的第四磁通14，是为了抵消第三磁通13的。然后，第四磁通14的感应改变通过感应线圈5的磁通，以使感应线圈5中产生电动势V2，致使产生能量。
　　能量的产生在这个第一电压的应用中可以通过涉及本发明中的静态磁体发电机实现，直流电源施加直流电压Vs给磁化线圈4，而切换电路转换直流电源开或关。如果有半导体开关装置，如晶闸管，就可以做一个无触点开关电路。
　　第二电压的应用与第一电压应用相同，直达第三磁通13在第二磁芯3中被感应的那个点——通过施加直流电压Vs到磁化线圈4，以产生方向上与第一磁通11相反的第二磁通12，而此处第三磁通13被诱导，在感应线圈5中产生电动势V1，从而产生能量。

　　接着，改变施加到磁化线圈4的直流电压的极性，通过永磁1在第一磁芯2里产生第一磁通11，以及由磁化线圈4引起的、与第一磁通同方向的第五磁通15。这里，第一磁通11得到第五磁通15，使得第二磁芯3得到第四磁通14，如图.4所示，以及第六磁通16在方向上与第四磁通14相同。此外，诱导的第四磁通14和第六磁通16改变穿过感应线圈5的磁通，以使电动势V3大于在旋转线圈中产生的电动势V2，以产生能量。
　　这个第二个电压的应用需要一个极性切换电路PSC，改变直流电压的极性，而不是在第一个电压应用中，开关电路转换导通和关闭施加到磁化线圈4的直流电压。这个极性转换电路可以用半导体开关器件做成，类似于第一个电压应用中的开关电路。
　　在第三个电压的应用中，被施加到磁化线圈4是交流电压Vs，而不是在第二个有着极性转换的电压应用里的施加直流电压到磁化线圈4。通过施加交流电压到磁化线圈4产生的磁通变为交变磁通，在图.2中的第二磁通12和图.4中的第五磁通15之间交替。于是，当产生第二磁通12时，第二磁芯3中感应的磁通是图.2中的第三磁通13，而当产生第五磁通15时，第四磁通14正试图抵消图.4中的第六磁通16和第三磁通19。即，在第二磁芯3中感应的磁通自然也变为交变磁通。  
　　在这个第三个电压应用的发电中，交流电压施加到磁化线圈4，解决了需要开关电路或极性切换电路PSC的问题，这是在第一和第二电压应用中所需的，从而简化了设备。此外，第一磁芯2和第二磁芯3感应的磁通由交流电压诱导变成一个交变磁通，从而使发电机兼具变压器的作用——在第一磁芯2和第二磁芯3之间具有间隙G。由此可以通过在感应线圈5中的电磁感应进一步提高产生的电动势V。接着，是说明涉及本发明的静态磁铁发电机的发电效率。静态磁铁发电机可以被看作是一个变压器——如果它的永久磁铁1被移除，并有一个间隙G。 
　　由于线圈的电阻，变压器必定有磁芯的涡流损耗We和磁滞损耗Wh、以及剩余损耗Wr。这些因素的相关公式如下：
　　总损耗 W1 = We + Wh + Wr . . . . . . . . .(1)
　　让输入为Win而输出为Wo，而Win变得等于总磁损，使得变压器的转换效率为
　　Eff = Wo / Win = Wo (We+ Wh + Wr) < 1 . . . . . . . . (2)
　　现实中，图.1里，闭合磁路由含有永磁1的第一磁芯2组成。这个永磁1的磁通因此促使能量产生。由此，图.1中，让输入为Win2而输出为Wo2，则
　　Wo2 = Wp + αWin2 . . . . . . . (3)
　　式中Wp表示功率产生于永磁1的磁通促使能量产生，而α表示当装置被当成具有间隙G的变压器时获得的转换效率。
　　因此，发电效率是：
　　Eff = Wo2 / Win2 或 
　　Eff = (Wp / Win2) + α . . . . . . . (4)
　　这里，由于α<1，如果Wp / Win2>1，即，如果由永磁1的磁通而获得的能量促使能量的产生大于发电机供应到磁化线圈4的电源，发电效率变得不少于1，以使装置能显示其作为一台发电机的性能。 
　　因此，发明人验证了下述永磁1的磁通有多少有助于图.2中的第三磁通13的感应。首先，发明人在图.1中标示了静态磁铁发电机的基本结构，一个带有永磁体1，而另一个则没有永磁体铁1。发明者于是比较各实施例的第二磁芯3诱导相等磁通密度的磁通所需的功率位准，即，提供给磁化线圈4的功率电平。结果，一个有着永磁1的实施例只需要提供非常少的功率电平给磁化线圈4。据观察，所需的功率电平不超过无永磁1的实施例的四十分之一，具体取决于测试条件。
　　在有关本发明的静态永磁发电机中，由此，Win2可以使其充分小于Wp，使得发明者认为有可能使Wp / Win2>1。
　　实施 1
　　下一步，作为第一实施例，静态磁铁发电机系统由两个静态永磁发电机组成，其基本结构的描述基于图.5。

    图.5A里，在静态磁体发电机中，两个永磁体1和两个第一磁芯2的结构构成一个封闭磁路，以耦合永磁体1的不同的极——这个永磁体还以环状方式有着另一个永磁体1。这个闭合磁路于是通过间隙G配备上第二磁芯3。这样便形成了由永磁1、第一磁芯2的一部份、顺磁材料和第二磁芯3组成的开放磁路。

    这个开放磁路可以用两种不同的方式配置。一种设置里，如图.5A所示，开放磁路可用两个永磁1和两个第二磁芯3构成。另一种设置如图.5B所示，开放磁路可用一个永磁体1构成，而另一个可用第一磁芯2构成。图.5A和图.5B里的静态磁铁发电机在作用效果上来说没有明显不同，除了它们构成这种开放磁路的样式上的差别。
    仅形成每个第一磁芯2的封闭磁路的部分用磁化线圈4缠绕着。每个第二磁芯3于是用感应线圈5缠绕，它是通过电磁感应而产生电动势的。
    这个静态磁铁发电机在第一芯2中形成第一磁通11，方向从永磁1的北极到南极，没有施加到磁化线圈4的电压。此外，这个发电机施加电压到磁化线圈4并通过电磁感应在感应线圈5中产生电动势的作用，与基本配置的静态磁铁发电机相似。如上面提到的、有着两个永磁1的静态磁铁发电机与上文提到的两个永久磁铁1具有均衡的磁路。由于永磁1的磁通可以有效利用，该实施例比基本配置的静态磁铁发电机实现了更高的发电效率。
　　第一个实施例是基本设置的两个静态磁铁发电机的组成的静态磁铁发电机系统。同样地，静态磁铁发电机系统可以做成基本结构的三个或更多个静态磁铁发电机的组合（图.1到图.4）。在那种情况下，类似于第一实施例，可以以两种方式形成一个开放磁路。一个配置是通过所有永磁体1与第二磁芯3耦合形成一个开放的磁路。另一个是通过将每个永磁体1的北极与第二磁芯3的南极耦合，形成与永磁体一样多的开放磁路。
　　实施 2
　　接着，本发明的第二个实施例如图.6所示。

　　第三个实施例在图.7。

　　而第四个实施例在图.8。

　　在这些实施例中，施加电压到磁化线圈4并通过电磁感应在感应线圈5中产生电动势的作用与基本设置的静态磁铁发电机类似（图.1至图.4）。
　　除了在每一个实施例中的第一磁芯2的形状相当不同外，在图.6和图.7中表现的第二和第三个实施例具有与第一实施例相同的基本结构。
　　在第二实施例中，相对于第二磁芯3的端部的部分向着第二磁芯3的端部突出。因此，漏磁通由于第一磁通11和在第一磁芯2中产生的第二磁通12的相斥而跳越过间隙G，并且更容易进入第二磁芯3。 
　　实施 3
　　第三实施例是这样设计的，与第二磁芯3耦合的部分是第一磁芯2的那个部分，是最靠近永磁1的，并且，为了缩短开放磁路，甚至进一步，两个永磁1彼此贴近。由于磁通往往以最短距离形成一个封闭磁路，漏磁通由于第一磁通11和在第一磁芯2中产生的第二磁通12的相斥而跳越过间隙G，并且进入第二磁芯3要更容易得多。  
　　实施 4
　　图.8所示的第四个实施例中，与基本配置的静态磁铁发电机相反，其组成包括带有多个闭合磁路以同向导向的磁通循环配置的永磁1的第一个回路，和以磁化线圈4绕制并安装在第一回路内的第二个回路。此外，组件以其第一个磁芯2耦合第一个回路到第二个，它们相互相向突出，跨过一个规定的间隙。第一磁芯2突出的部分与第二磁芯3经由间隙G耦合在一起，以形成一个开放的磁路。这强化了永磁1的磁通，并使得它由于在第一磁芯2里生成的排斥而使漏磁通更容易跳跃过间隙G，而进入第二磁芯3。
　　实施 5
　　本发明有关的静态磁铁发电机的结构迄今已在实施例中做过描述，即一个开放磁路被连接到第一磁芯2，经由一个顺磁材料在第二磁芯3的两端。不过，本发明并不仅限于这些实施例。

　　即，如图.9所示，开放磁路可通过延伸第一磁芯2的任意两个部分来体现——方向上互相靠近，从而定义它们作为磁心扩展6，并经由顺磁材料6'耦合这些磁心扩展6。这个实施例可适用于上述所有的实施方案。 
　　实施 6

　　如图.10所示，闭合磁路由永磁1和第一磁芯2组成成形，以用环状方式耦合所述永磁1的不同的极。这个封闭磁路于是用第二磁芯3装备，使得它达成与永磁1的磁力是平行的，从而使旁路闭合磁路由永磁1、第一磁芯2的一部份、和第二磁芯3组成。
　　只是第一磁芯2的闭合磁路的组成部分被用磁化线圈4缠绕着。第二磁芯3于是用感应线圈5缠绕，旨在通过电磁感应产生电动势。
　　上述结构的静态磁铁发电机产生功率的作用说明如下。首先，当没有电压施加到静态磁铁发电机的磁化线圈4时，第一磁芯2形成了一个方向从永磁1的北极到南极的第一磁通11。在这种状态下，磁通也与产生在第二磁通3里的类似。
　　实施 7
　　根据下面的图.11说明第七个实施例，静态磁铁发电机系统由两个基本配置的静态磁铁的发电机和以永磁的相对位置的改变而构成。

　　在静态磁铁发电机中，闭合磁路由两个永磁1和两个第一磁芯2组成，旨在以另一个永磁1以环状的方式耦合永磁1的其中一个的不同的极。这个闭合磁路于是用第二磁芯3装备。这导致旁路闭合磁路结构由一个永磁1、第一磁芯2的一部分、顺磁材料、和第二磁芯3组成。 
　　每个第一磁芯2的仅仅是形成闭合磁路的部分被用磁化线圈4缠绕着。每个第二磁芯3于是用感应线圈5缠绕，旨在通过电磁感应产生电动势。
　　在这个静态磁铁发电机中，没有电压被施加到磁化线圈4，第一磁通11在第一磁芯2里形成，方向为从永磁1的北极到南极。施加电压到磁化线圈4并通过电磁感应在感应线圈5中产生电动势来发电的作用是与基本配置的静态磁铁发电机相似的。
　　在上述静态磁铁发电机中，结合两个永磁1，磁径以均衡的方式配置。这样就有可能有效利用永磁1的通量，使得发电效能高于基本结构的静态磁铁发电机。

第三章:静脉冲系统
史蒂芬·里本电路

　　有一段有趣的视频张贴在YouTube上：

    斯蒂芬·里本(StephanLeben)的ID是“TheGuru2You”，发送了一些有趣的信息。他以1913年生产的亚历山大·迈斯纳电路开始，显示如下：

第三章:静脉冲系统
弗洛伊德·斯威特“VTA”发电机

　　另一台同一类别的带通电线圈的永磁体装置（但只提供了非常有限的实践信息）是由弗洛伊德·斯威特(Floyd Sweet)做出来的。该装置被汤姆·比尔登起了个绰号为“真空三极管放大器”（Vacuum Triode Amplifier）或 “VTA”。

　　这个装置可以在120伏、60赫兹产生超过500瓦的功率输出，要求的输入功率少于三分之一毫瓦。输出功率可以运行交流电机、灯、加热器，以及整流后运行直流电机。

　　感谢霍斯特•威里奇（Horst Weyrich）最近给我提供了我以前没见过的有用资料的链接，为个链接是弗洛伊德展示的大部分的磁体预处理过程的一个视频： 

　　最近，一些弗洛伊德•斯威特装置的补充资料被公开发表。发表人是弗洛伊德的同事，他只是用他的第一个名字“莫里斯”（Maurice）发表，他到七十岁了，因此决定是时候发表补充资料了。这些资料可以在附录中找到。虽然我不知道有谁完全以这里所示的方式设法复制弗洛伊德•斯威特的这个装置，但现在这里是我目前所拥有的资料。

　　上面的视频，弗洛伊德谈到用“空隙”分隔两个他的预处理的永磁体，这是令人惊讶的，因为他把它们放在一节有着厚壁的铝槽的对边上的，而铝在磁场上有一个很大的阻尼效应：

　　这个配置似乎相当疯狂，这得到了来自弗洛伊德实验室的照片证实。如下示：

　　这清楚显示槽的开口端是不是在两个磁体之间，让不受限制的磁场在它们之间流动，而是两个铝槽厚度在两个磁体之间，阻碍了磁流——相当显著!!

　　佛洛伊德显示了两个被用来调节磁铁的线圈。这里显示在佛洛伊德前面的第一个是大型垂直线圈：

　　第二个线圈不可见，因为它在垂直线圈的里边，平坐在基座上，且由一个整卷的美标17号线（1.15毫米直径）组成，就像这样:

　　这种线圈作为一种空芯螺线管有效运作，在包围它的大线圈内产生强烈的轴向磁场。这个在里面的线圈是由一个在10Hz至15Hz范围的正弦波信号驱动的，通过一个100瓦的音频放大器激励，在这种低阻抗线圈上提供所需电流施加到正弦波，而不会干扰波形。

　　第一步是确定要使用的两个永磁体的每一个的共振频率。所用的铁氧体磁铁应该大约是6×4×1英寸（150×100×25毫米）。因为它们最终将成对使用，每一个的一端做好标记，以便它们能够在调节后以正确的方向对齐。那个磁体的尺寸似乎具有约12赫兹的共振频率，但每个磁体会稍有不同。

　　里面，低频线圈在大约12赫兹加电，磁体的长度与地球的磁场相一致（即，北/南），并置于垂直线圈顶部。一个铁垫片作为用于变压器芯结构被直立放置在磁体顶部作为共振指示：

　　如视频所示，正弦波的频率输送给美标17号线圈是缓慢调整地寻找铁垫片振动最强的点。记下那个频率，然后第二个磁体也这样做。两个谐振频率相同是不可能的，因此，使用这个对的平均频率。

　　接着，两个磁体以相吸模式放置，各置于铝槽的一侧，以其标注端置于槽的同一端。即，一个的北极面接触铝槽，而另一个的南极面接触铝槽。两个磁体和分隔它们铝槽于是被放置在主线圈的里面并对齐，使得外面的北极面向南而相对的外面的南极面向北。大线圈的尺寸被设置成磁体的中心是在外线圈的中心上：

　　而里面的线圈继续用强大的正弦波加电，外面的线圈现在被输以急剧电压脉冲的60Hz电流。这些是由充了电的16,000微法250伏的电容器产生的，然后通过连接到外线圈的可控硅（晶闸管）放电。那个尖峰的尖锐度很重要，因为它们正在把那个频率加在磁体的内部磁路结构上。据推测，如果打算是欧洲的240V版本，则外部线圈会在50Hz上脉冲，而不是美国的60Hz的脉冲，而电容器将是一个450V的额定类型。

　　佛洛伊德的原型机给负载供电的工作图片似乎表明一个输入线圈和一个输出线圈与下面所述的阿什利•格雷的和由佛洛伊德所用的是一样 ，因为我们看到线从槽的开口端出来。

　　霍斯特•威里奇强调弗洛伊德的设计的运转正常的复制是不容易的，因为 www.hyiq.org 上人们已经试图复制好几年了，还没人成功。

　　当人们得知他已经生产了设备，他成为严重威胁的目标，有些还在光天化日之下面对面地威胁。很有可能这种关注是由于叩取了零点能，当其在高电流下做到时，就等于打开了一个新蠕虫罐头（美国俚语，蠕虫到处乱爬，无法收拾；比喻制造麻烦）。装置观测到特点之一就是，当电流增大，仪器的测量重量减少约一磅。虽然这并不是什么新鲜事，它表明，空间/时间已经被扭曲。德国科学家在第二次世界大战结束时已以做过这实验（并杀死了那些不幸被用来测试系统的人）——如果您有足够的不屈不挠，你可以攻读尼克·库克（Nick Cook）的廉价书《猎取零点》（The Hunt for Zero-Point）ISBN 0099414988。

　　弗洛伊德发现装置的重量的减少与能量的产生数量成比例。但他发现如果负载增加到足够，突然到达一个点，会产生很大的声音，象旋风，虽然当时空气中并没有运动。这个声音被他的妻子露丝听到，她当时　在公寓里的另一间房里，也被公寓外的人听到。弗洛伊德没有进一步增加负荷（这恰好无妨于可能是他受到的致命剂量的辐射，如果有的话），并不再重复试验。我的观点，这是一台危险的装置，我不会建议任何人去企图建造一台。应注意到高度致命的20,000伏用于“制约”磁体，而且运行原理目前还不明白。而且，手头上也没有充分的资料对施工详图提供可行的意见。

　　有一次，弗洛伊德意外短路输出线。产生了耀眼的闪光而电线覆盖着霜。还注意到当输出负载超过1千瓦，给装置提供能量的磁体和线圈变得更冷，达到低于室温5.5摄氏度的温度。有一次，弗洛伊德受到的装置的电击，电流在他的一只手的拇指和小指之间流过。导致他的伤害却是冻伤，使他至少痛了两个星期。

　　据悉，板的供电导致磁性材料产生共振约十五分钟，并且在通电线圈施加电压修改了新形成的磁体两极的定位，以使其将来在频率和电压上共振。重要的是，这个调制过程中，电压施加于通电线圈是一个完美的正弦波。冲击或外部影响可以摧毁“调制”，但它可以通过重复调制过程恢复。应该注意到的是调制过程可能不会在第一次尝试就成功的，但在相同的磁体上重复该过程通常是成功的。一旦调制完成，则不再需要电容器了。接着装置只需60赫兹的几毫瓦施加到输入线圈以在输出线圈给出60赫兹达1.5千瓦的功率。输出线圈然后可以无限期地提供能源给输入线圈。

第三章:静脉冲系统

阿什利的弗洛伊德VTA静态发电机的简化版

    2014年4月，有人发给我一些有关弗洛伊德•斯威特（Floyd Sweet）的资料——新西兰尼尔森的阿什利•格雷（Ashley Gray）。尽管弗洛伊德•斯威特的主要设计是一台让人不敢去尝试复制的设备，而阿什利做的简化版似乎更易于理解，而且这个版本看起来是很有理由去尝试复制的。

    1994年6月20日，阿什利说：

    1985年我去过美国后，当时我被第一次介绍给弗洛伊德•斯威特，我被邀请回去和他一起工作。当时他由伊索研究所的马克•高兹资助，而达里尔•罗伯茨则是洛杉矶研究所的协调员之一，同弗洛伊德一起工作了一段时间后，我们离开美国去了英国。在那个阶段，“政治”变得艰难起来。虽然我们在英格兰，马克•高兹联系我们并告之，弗洛伊德已取得了一些成果，他们想要我们来核实。

    我们回新西兰时，达里尔•罗伯茨送来了实验室笔记，这是他在“空间量子调制器”的第一次测试期间的记录及其施工细节。我们被要求重复实验来验证结果。我们做了设备，但当时无法得到任何结果。鉴于已经发布了新的信息，我做了一些进一步的实验，并设法去取得了一些有趣的结果——没有磁铁“调节”——据我所知，在原始设备里没有用到。

    在美国时，我最初做的设备包括两个安装在钢架上的1英寸×1英寸（25×25毫米）的钕磁。有两个“调制”绕组和一个输出绕组。它是由一个特制的、从1千赫至2千赫可调的正弦波振荡器驱动的。从这个设备我们没有得到任何输出或显著的结果。弗洛伊德觉得这是由于钕磁的高场强和闭合磁路。弗洛伊德没有提到任何必要的磁铁调节。

    于是做了第二个原型，用钡铁氧体磁体，尺寸为6英寸×4英寸×1英寸（150×100×25毫米）：

    这里需要理解一些东西。首先，阿什利做的东西对我来说似乎是一种与弗洛伊德•斯威特不同的设计，尽管它可能只是被认为是弗洛伊德设计的简化版，用的磁铁是没有“调节”的。其次，阿什利已经从他的原型机得到了我认为是很显著的结果，以只有0.001瓦的输入得出111瓦的输出功率（111,000的COP）。第三，阿什利成功做了一个铝制外壳。人们有一个很错误的想法，认为铝是不导磁的，所以磁铁不会吸附它。实际上铝对磁场的确有重大的影响，如果够厚，可以作为磁屏蔽。第四，阿什利的设计采用了两个互成直角的线圈，而那种运行风格可以在其它自由能设计中见到。至少，先看看阿什利的设计吧：　

    铝外壳不深。端部为6英寸×4英寸×2.5英寸，即是150×100×63毫米。其原因在于，需要有500高斯的强磁场流过铝盒，因此，通过两个线圈到盒子里。铝外壳的小尺寸意味着垂直的输入线圈的直径必须保持下降，这就是为什么它被设置在1.5英寸或38毫米。它的长度不能超过4英寸或（100毫米）减去铝板厚度，即1.5到3毫米范围内。类似地，输出线圈长度必须小于63毫米，因为它是平放的，以使得磁体的场流过线圈的长度，通过里边的每一个匝。

    下图可以在施工的尺寸方面得出一个稍微清晰一点的概念。目前，那样大小的磁铁在英国块14英镑。它们每个都有8公斤的拉力，而且很重。如果一块150×100毫米大小的磁铁用一系列较小的磁铁组合而成，该装置可能会运行正常。

    磁力线流过输出线圈的长度，也流过输入线圈的宽度。正如你从图中可以看到，尽管磁铁很大，设备结构紧凑。输入需要的是一个优质正弦波。阿什利还说：

    首次成功测试的实验室笔记的细节

    原始测试设置：
    一个美国韦夫特克公司（Wavetek）制造的信号发生器被用来驱动输入线圈
    输入线圈：1.5英寸直径，120匝的20号线规线（0.812毫米直径，总电阻约为1欧姆）
    输入 = 7.5伏，3.l毫安 = 23毫瓦
    输出线圈：1.5英寸直径，12匝的12号线规线（2.05毫米直径）
    输出 = 10.4伏方波，1.84安培 = 19.15瓦，约400 Hz

    注：
    频率一般成正比受阻性负载1.8安培20瓦灯泡影响——亮度随频率的增加而增加，随频率的下降而下降，除了在某些点上——当它出现了逆相关时，亮度随着频率的增加而降低等。

    第一次修改：
    信号发生器被换成了为特定目的建造的9伏输出的正弦波振荡器。输入线圈增加到250匝，用18号线规线（1.024毫米），而输出线圈增加至24匝，用18号线规线（1.024毫米直径）。磁铁、间距等全部保持不变。

    输入：7.2伏，143毫安 (0.001瓦)
    输出：24.2伏，4.6安培 = 111瓦。频率388和402 Hz

    注：
    通过增加暴露的导线面积/或使磁场波动，而使输出加倍。绕组对输出的空间填补体积的精确比例或比率在写作本文时尚未确定。磁体的大小似乎不如绕组的体积、线径、输入电压和电流那么重要。

    电流只受到导线的阻抗的限制，它在磁场中急剧上升到数百个千欧姆，而阻抗在外磁场仅为2或3欧姆，400赫兹（250匝，18号线规线（1毫米直径））。

    交流励磁电流仅需要支持I2R的损耗，因为磁场不需要额外的功率，因为它不通过穿过场的导线装载。

    设备运行了10到12小时而不发热，而也不再做耐性测试了。测试有三人见证。

    技术札记：
    振荡器的质量很重要——不应该有谐波畸变，即，它需要是一个纯净的正弦波。

    信号二极管分配电流进入电路中，且相对应地——把一个小微安的电流放进电源线圈以及励磁线圈。这就以这样的一种方式与磁体起作用——造成了向量互补。

    在靠近磁体时，输出负载灯泡振动。

                                         ＊＊＊＊＊＊＊＊

    也许没有必要使用很大的铁氧体磁体，这是阿什利作为主要的要求而应用的，似乎是作为一个磁场穿过设备的主体。必须具有的一个重要的特点是，输入和输出线圈彼此成直角（磁场和电场总是互成直角的）。你会注意到，任何线圈当处于强磁场中时，阻抗大大增加，而那可能是为什么输入线圈要用那样的粗线来绕制。铝在磁场上有一个较大的阻尼效应。如果它是不容易得到的或工作，那么大的磁铁之间的框架大概会用一种合适的非磁材料制成略小的，而普通的烹饪铝箔折叠成带状，于是可以围着框架的宽绕制，做成一个3毫米厚的环绕着框架，这应该具有相同的磁效应，因为在建造框架中使用的铝。

第三章:静脉冲系统

丹•戴维森声耦合发电机

　　丹•戴维森（Dan Davidson）做出了一个相当类似于静态发电机的系统。他的系统不同之处在于他使用了一个音频装置振动一块构成的变压器的核心的磁体。据称，输出大为增加。他的配置如下：

　　丹的专利组成这组文件的一部分，而它给出了适合这个发电机设计的声换能器类型的细节。

第三章:静脉冲系统

帕威尔·伊米瑞斯光学发电机

　　帕维尔·伊米瑞斯(Pavel Imris)在1970年代荣获一项美国专利。专利最有趣之处在于它表明了一台装置可以输出功率大于输入功率九倍。他通过一台设备得以实现，这台设备有两个尖电极封装在石英玻璃封套内，封套内装有压强下的氙气气体（压力越高，增益越大的装置）和介质材料。

第三章:静脉冲系统
迈克尔•奥冈亚诺夫(Michael Ognyanov)的自供电能源包 

　　一份专利申请US 3,766,094（附属文件中显示详细资料）给出了一个有趣装置的细节。虽然它只是一份申请，而非完整的专利，这信息强烈暗示迈克尔制成并测试过许多这类设备。
　　
　　尽管输出功率低，设计却相当有趣。这可能是装置是靠拾取许多无线电台的输出来工作的，虽然它没有任何象天线物件。测试这装置会很有趣，首先，用一根套筒（伸缩）式天线加在其上；其次，放入一个土族金属箱里。
　　
　　这个设备是通过铸造一些半导体混合材料的小块来构建的，如用硒，带有从4.85%到5.5%的碲，从3.95%到4.2%的锗，从2.85%到3.2%的钕，以及从2.0%到2.5%的镓。由此这些块成形为一个圆屋顶形，圆顶上的面被一根短而尖的金属探针接触。当这一配置被伺以短促的振荡信号，通常在5.8至18MHz频率范围，它开始转变成自供电并且能够供应电源给外部设备。结构显示如下：

　　
　　使用这些元件的电路如下：

　　使用振荡的全波整流而不是显示的半波整流大概会使输出功率增加。迈克尔说增加装置的尺寸会增加输出功率。他展示的样板的小型装置，已被证明是能够提供闪烁的电源给一盏白炽灯达 250毫安的电流需求。尽管为不是大的功率输出，但其有趣之处在于输出的获取没有任何可见的输入。迈克尔推测很短的连接导线起了无线电接收天线的作用。如果真是这样，则以这种小小的天线得到的输出真是令人印象深刻。

第三章:静脉冲系统

第三章:静脉冲系统

第三章:静脉冲系统

汉斯•科莱尔发电机

　　汉斯·科莱尔（Hans Coler）开发了一种名为“Stromerzeuger”（发电机）的装置，该装置由磁体配置、扁平线圈和铜极板组成，初级路由小电池供电。次级电路的输出被用来点亮一组灯，并声称输出功率是输入功率的许多倍，并能无限期地持续。
    设备主要由两个平行连接的线轴组成，它们以特殊方式双线并绕绕制，并磁性连接在一起。 其中一个线轴由铜片组成（线轴称为“级板线轴”）。另一个是由许多薄而平行连接的绝缘线制成（称为“线轴绕组”），与小间隔极板平行走向。两个线轴都可以由电池分别供电（用6伏、6.5安时）。至少需要两个电池才能使设备运行，但随后可以拆下一个电池。
    线轴由双线并绕绕组配置成两半。极板线轴还带有银线连接的铁条。这些铁条由一个特殊电池通过激励绕组磁化。电励绕组与其它绕组完全隔离。汉斯说，能量的产生主要发生在这些铁条上，而线轴绕组在这个过程中起着重要的作用。
    应该提到的是，线轴电路先被加电。最初，它的电流为104毫安。极板和激励电路于是同时接通。当这完成时，线轴电路中的电流从104毫安下降到大约27毫安。
    建议电子不仅被看成是带负电荷的粒子，而且被看成是磁极的南极。基本的Stromerzeuger元件是开放的次级电路、容性负载、感应耦合到初级电路。新颖特点是电容通过永磁体连接到次级铁芯，如下所示：

　　次级绕组都精确相等而绕线都在同一方向，这样打开初级线圈上的开关，次级线圈的电子从P1流到P2，再从F1到F2。这是基本工作配置。可以添加更多这样的双级以增加输出。

第三章:静脉冲系统

　　参考图示：

 

第三章:静脉冲系统
唐·史密斯的大功率设备

    概略地说，电路是由12伏电池驱动的，它给一个高压高频电路供电。那部分电路可以是12伏氖管变压器，或者它可以是一个运行在70千赫兹的PVM12高压高频等离子驱动器电源(虽然那个频率并不特别重要)，或者它可以是一个由市电氖管变压器跟随的换流(变极)器。这里的关键点是连接线长是决定性的。电池和振荡器之间的导线长度与输出线圈里的导线长度相等。他绘制的电路图如下：

    输出穿过一个UX-FOB二极管到一个被设为极短火花长度火花隙，然后到一个接地的线圈。建议线圈中的导线长度为1至2米，而电池连接引线长度则完全相同。原型线圈看起来像这样，而且要靠近电池放置：

    当开始运行时，电池电压有几分钟略为下降，然后由于从电路反馈到电池，电压开始爬升。每秒70,000个脉冲的每一个产生以下结果：

    黄线表示反馈到电池。原型用http://www.amazing1.com/的PVM12电源，这是用于驱动等离子球的。

    这个电路证实了唐所说的他的电路的前端。如果你建了一个自维持的前端，则请告知我们。开发工作继续在电路的后端进行。

有用电路，对建造一台可运行单元的建议

 

第三章:静脉冲系统

唐·史密斯的建议：

    找到一份《电子表格和公式手册》(Handbook of Electronic Tables and Formulas，由萨姆斯出版，书号0-672-22469-0），还要有一台电感/电容/电阻表。唐的pdf文档的第1章有重要的时间常数 (频率) 信息和一组列线图解法样式的电抗图（“列线图解法”，一种图表，通常以三条平行刻度表示不同变量，当一条直线与连接到任何两个值，那么被这条直线分割的第三点上可以直接读取到相关的值），这使得工作起来以及接近三个变量（电容、 电感和电阻） 要容易得多。如果已知两个变量，那么第三个就能在列线图上读出。

　　例如，如果隔离变压器的输入端需要在60赫兹运行，就是60次正循环和60次负循环，共计120次周期。通过在隔离变压器输入端的电感表读出电感亨利值。在（列线图解法）电抗图上标绘出这个值。在图上标绘所需的120赫兹并以直线连接这两个点。这条线与法拉线和欧姆线的相交处，给我们两个值。选择一个（电阻器）并把它插入到变压器输入绕组的两条引线之间。

　　功率校正因数电容器（或多个电容器的组）现在需要调节。下列公式有助于你找到这种遗漏的信息。已知电容量，作为所需电势去脉冲输出变压器。电容量的一法拉是一伏特一秒（一库伦）。因此，如果我们要以一定的量保持水桶是满的，需要多少个满杓？如果水桶需要120伏，那么需要多少库伦？

第三章:静脉冲系统

唐•史密斯设计之一的实施

　　这里的目标是确定如何构建一个自供电的自由能发电机，它没有移动部件，制做也不太贵，使用现成零件，而又有着数千瓦的输出。然而，在任何情况下，本文档不应被视为对你或任何其他人的一个鼓励，去实实在在地制做这样一台设备之一。本文档仅仅是提供信息和出于教育的目的，而由于涉及到高电压，应该考虑到这是一台危险的设备，是不适合没有经验的外行制做的。下面的部分只是我的意见，所以不应被作为经过反复测试、技术工作，而是只是一个缺乏经验的作家的意见。

　　然而，来自几个不同的读者的问题表明，给出一个尝试复制唐•史密斯设备所需的步骤的一个简短、合理地具体说明将是有益的。再一次，本文档不应被视为鼓励你去实实在在地制做这样一台具有高压和潜在危险性的设备之一。这份资料只是旨在帮助您理解我所认为的在这个过程中涉及到的东西。

　　概括地说，以下步骤用于配置最简单的版本：

　　1. 放弃当地市电电源的极低频率和电压，以有利于超过20,000赫兹（每秒周期），以及有着从350伏到10000伏电压的电源运行。电压越高，可以给出的总输出功率越大，但其付出的使电压再次回落到当地市电电压，以可用于标准电源设备的努力也就更大。

　　2. 这种高频高压被用来创建一个非常急遽的火花系列，用了一个接地的火花隙。每个火花都导致能量从本地环境流入到电路中。这种能量不是标准的电——当电流通过物体时，会使它们发热，而是相反，这种能量流过时会导致物体变冷，所以通常称为“冷”电。使用这种能源是相当棘手的，除非你想要做的只是点亮一串灯泡（用这种能量偶尔能给出不同质量的光）。出乎意料的是，电路现在容纳的能量大大超出了产生火花所需的能量。这是因为有额外的能流从大地、以及从本地环境进入。如果你受过传统训练，并被“封闭的系统”洗过脑，那么这对你来说似乎是不可能的。因此，让我问你一个问题：如果，正如可以显示出来的那样，所有进入变压器初级绕组电流，又从那个绕组返流出来，那么在次级绕组的大量的而又持续的电流是从哪里来的？它们没有一个是来自初级回路，可是次级的数以百万计的电子流却以一种持续流的形式可以无限供应。这些电子到底来自何方？回答是“来自周围的本地环境，它是川流不息的过剩能”，但你的教科书不会喜欢这一事实，因为他们相信变压器电路是一个“封闭的系统”——这可能是在这个宇宙中的任何地方也无法找到的东西。

　　3. 这种高压、高频、高功率的能源需要被转换成与当地市电同样电压和频率的来自墙上插座的热电电源。这是技巧和理解起作用之处。第一步是用降压谐振变压器降低电压和增加可用电流。这听起来高度技术性并且复杂，而看看唐•斯密的昂贵的极限特工线圈，使得整个运作似乎只是为了一个富裕的实验者。情况并非如此，而有效的解决方案可以是廉价的和容易的。在一个单一的步骤中一般不容易获得需要经过全程都能达到的非常高的合适的电压电平，因此，可以使用一个或多个这些谐振变压器来达到靶电压电平。降压变压器的每一步都使可用的电流越来越大。

　　4. 当达到满意的电压时，我们就需要对付很高的频率。最简单的处理方法是利用高速二极管将它转换为脉冲直流，并送入电容器来创建一个必须的永久电池。这种能量饲入到电容器并被转换成传统的“热”电，而一个标准的现成的逆变器可以用来提供当地市电电源的精确的电压和频率。在世界大部分地区，是220伏在每秒50周上。在美国，是110伏在每秒60周上。低成本逆变器通常在12伏或24伏上运行，更常见的12伏设备更便宜。

　　所以，让我们更仔细地看一看这些步骤的每一步，看看我们是否可以理解所涉及的和我们的选项是什么：

　　1. 我们要产生一个高压、高频、小电流的电源。唐•史密斯展示的是霓虹灯变压器模块。他的模块产生了一个较高的电压，而不是刚好合适，因此他用了一个可变比交流变压器或自耦变压器——因为这是众所周知的——用以降低输入电压，从而降低输出电压。其实不必用自耦变压器，因为我们可以处理更高的电压，或者使用更合适的霓虹灯变压器模块。

　　不过，使用这种技术，我们有一个问题。自唐买了他的模块以来的数年间，极限特工已经对模块做了重新设计，包括禁用电路有任何电流直接流出接地，而这正是我们所需要的，所以，如果不是所有，至少大部分当前可供应的霓虹灯变压器模块是不适合我们的需求的。不过，据说，如果模块有一个地线，而地线是悬空的，那是防止通地漏泄电路，使得装置可以用于唐•史密斯的电路。个人意见，如果模块被封装在金属外壳里，我不会推荐使用。

　　这里有一个便宜得多的替代品：

    它用了一个等离子球电路来产生高频火花。似乎很有可能这些模块之一能够满足我们的需要：

　　另一种方法是从零开始建立你自己的电源。这样做并不特别难，如果你不懂得任何电子学，那么也许阅读在第12章的初学者电子教程（http://www.free-energy-info.com/Chapter12.pdf）会告诉您所有的对这一类电路的理解（也许还能自己设计）的基本需要。下面是一个自制的可变频的设计：

　　这个电路象原来那样有电源二极管和电容器，如果可能和需要，准备日后从输出接收能量。555电路是标准的，给出50%的占空比。10 nF电容器维持555的稳定性，而定时部分由两个可变电阻、一个固定电阻和1 nF电容器组成。这个电阻的安排，使电阻值可以从100欧姆到51.8K变化，而这将允许频率的范围非常大。47K (线性) 可变电阻控制主要调节，而4.7K(线性)可变电阻使精调频率更容易。100欧姆电阻在这里是以防两个可变电阻均设置为零阻值的情况。输出的饲给是通过一个470欧姆的电阻到一个非常强大的P沟道场效应晶体管的门，它驱动输出变压器的初级绕组。

　　输出变压器可以绕在绝缘的覆盖着铁氧体棒的线轴上，使绕组之间以及高频操作均有着良好的耦合。由于初级绕组的匝数高，匝数比仅设置为30∶1。用一个12伏的电源，这将给出一个360伏的输出波形，并通过逐步减少初级的匝数，使得输出电压可以在控制步骤中增加。初级用10匝，输出电压应为3,600伏，而只用5匝，则是7,200伏。所用电压越高，以后要使电压降回到我们想要的输出电平的工作量就越大。

　　看看线的规格表，表明振荡器输出变压器次级绕组可以使用很细的导线直径。虽然这是完全正确的，但并非全部情况。霓虹管驱动器非常小，而其输出绕组线直径事实上也很小。这些驱动器模块是很容易出现故障的。如果在绕组的任何一个匝上的绝缘失效，则一匝就会变成短路，那么就会使绕组停止振荡，那就需要更换。因为对这个项目没有特定的大小限制，为了避免这种绝缘故障的危险，尝试使用0.45毫米或更大的铜漆包线，可能是个不错的主意。变压器线圈轴的任何部分都不应该是金属的，次级绕组的每一线圈匝间的额外的绝缘胶带也不应该有任何损伤。

　　插板的布局应该是：

　　请记住你不能直接把你的伏特计跨接在一个4千伏的电容器上(除非你的确想要再买另外一台)，因为它们只测量大约最多达一千伏的直流电。所以你需要用一个电阻分压器对，并在较低的电阻上测量电压。但你应该用什么样的阻值？如果你把一个10兆欧电阻跨接你的充满了的4kV电容器，电流流过电阻将是0.4毫安。听起来很小，不是吗？但是，0.4 mA为1.6瓦，这已经超过电阻能够处理的瓦数。即便用这样的配置：

　　电流将是0.08 mA而每个电阻的瓦特数是64兆瓦。仪表读数将是电容器的大约20%，它将给出800伏的伏特计读数。仪表的入端电阻需要检查及其可能性，考虑到电阻在这个电路中是如此之高（参见第12章）。在测量这种类型时，电容器会放电，电阻链和附带的仪表，于是，也只有这样，电路通电，读出读数，断开输入功率的连接，电容器放电，而电阻器断开连接。高压电路高度危险，尤其是涉及到电容器。建议从事这种工作时戴上厚手套，这不是开玩笑的。这种类型的电路可产生意想不到的高压尖峰，因此，跨电表连接一个变阻器阻以防止这些尖峰，或许是个不错的主意。需要设置你打算来测量的变阻器的电压，而因为变阻器不一定能有高于300伏的阈值，也许要两到更多个串联在一起，就如上图所示。变阻器的额定电压不要高于你的伏特计。

　　2. 现在，我们需要用这个高电压来创建一个战略定位的火花以连接到地。在接地时，有时意味着接到水管或散热器上，这是个好办法，因为它们有着长长的金属管道在地面下运行，使得它们成为非常棒的接触。不过，现在已经普遍用更为廉价的塑料管取代了金属管，所以任何打算连接的管道需要事先检查，以确保是有金属管道，且一路运行到地底。

　　所示的火花隙可以是商用高电压气体放电管、有着约1毫米的不锈钢端的可调的自制火花隙、汽车火花塞、或标准氖管，尽管它们在运行时会变得相当热。一个15 mm x 6 mm 大小的氖泡只用90或100伏跨压运行，可以把相当数量的它们串联起来创建一个高压火花隙，而火花隙需要高电压可能是一个误解。在本章的后面部分，有一个非常成功的系统例子，只用了一个氖管作为火花隙，而仅当激励一个旧的2,500伏的霓虹灯变压器模块时，却产生了范围超过一米的振荡磁场。如果利用氖管作为火花隙，那么有经验的开发人员建议，22K的电阻器用于与氖管串联，可大大延长其使用寿命。

　　这个电路是火花隙与地连接的一种方法：

　　这是论坛成员“SLOW-N-EASY”在高能论坛（the energeticforum）有关唐•史密斯主题的电路配置的改版。在这里，他用了一个自行车上使用的“低处发光”（LowGlow）的霓虹灯变压器。这里的二极管是防止以后在电路里产生的任何意外的电压尖峰的高压电源。火花隙连接在升压变压器的初级绕组和地线之间。没有用到电容器。看到这种电路，我们立即想到唐•史密斯那硕大而又昂贵的线圈，但这个实验者没有用到任何类似的东西。相反，他把他的绕组绕制在一个简单的塑料架上：

　　而使事情“更糟”的是：初级绕组的线只有9英寸(228.6毫米)长而次级只有36英寸（914.4毫米）长，初级被直接绕在次级上。全然不是一个大型的或昂贵的结构，可是足以应付实际测试。

　　这是一个非常紧凑的结构形式，但线圈没有必要使用完全相同的线圈架，至于9英寸长的L1线圈也没有什么神奇的，因为它很容易可以成为任何方便的长度，比如说两英尺或0.5米、或其它长度。重要的是使L2线的长度是那个长度的恰好四倍，精确地切割长度。通常的做法是匹配每个线圈中的铜的重量，因此较短的线是较长的线的两倍直径。

　　上述电路产生了一个高压高频的冷电输出。电压将不与霓虹灯变压器电压相同，频率也不相同。两个线圈在它们自己的自然频率上共振，没有经过任何电容器的改变。

　　3. 下一步是要高压下降到更加适当的电平，也许像这样：

　　这里，一台同样的变压器，绕制方式完全相同，反过来应用，开始下降电压序列。线长比依然维持着，以保持变压器绕组彼此间的谐振。

　　假如我们绕制这个第二个变压器的L2线圈是一个单一笔直绕组，不是仅仅只有一个L1绕组缠绕其上，而是两个或更多个同样的L1绕组缠绕其上——那会发生什么？

　　对于浸淫在现今（不充分的）科技水平的人来说，目前的解释会显得像异端邪说。在这些变压器里流动的能量是冷电，是以一种与热电完全不同的方式来运作的。如果运送的是热电，这些线圈之间的耦合将是感应的，而且在这种情况下，任何附加的L1线圈的额外能量输出，都必须通过从L2线圈汲取额外的电流来“支付”。不过，以这些线圈实际上携带的是冷电，线圈之间的耦合是磁而不是感应，而这会导致L2里没有电流增加，不管L1线圈的输出是多少。任何附加的L1线圈将得到免费电源。然而，线圈彼此相对的位置有一个调整的效应，所以L1应该在L2线圈的中间，这意味着，任何附加的L1线圈要稍微偏离最佳调谐点。

　　4. 不管怎么说，保持有一个L1线圈，可能需要至少有一个进一步降压的变压器，并最终转换成我们需要的热电：

　　把能量送入电容器并使它成为标准的直流，可能是最简单的转换。频率仍然很高，所以这里需要高速二极管（如75纳秒的UF54008)，尽管现在电压电平已经足够低而不会有什么问题。直流输出可用于给逆变器供电，以便可以使用标准的电源设备。不必只用一个（昂贵的）大容量逆变器来给所有可能的负载供电，因为用几个较小的逆变器会更便宜，每个都只为自己的一组设备供电。大多数设备在方波逆变器上将能顺利运行，而这还包含一个市电电源单元以给输入振荡器电路供电。

　　在使用高频高压信号时，PVC管不是一种理想的材料，灰色PVC管更是一种特别低劣的线圈架材料。昂贵得多的压克力管当然很好，但如果用的是PVC管，并把它涂上绝缘清漆（或者像在YouTube中演示的那样把乒乓球溶于丙酮），则具有更好的性能。

　　但是，有一些其他因素没有提及。例如，如果L1线圈直接绕在L2线圈上，就会有大致相同的直径，因此线长是四倍，将有大约4倍的匝数，给出一个大约为4:1的升压或降压比。如果，另一方面，线圈直径不同，比率也将不同，因为线长是彼此间相对固定的。如果L2线圈是L1线圈直径的一半，那么匝数比约为8:1；而如果是三分之一直径，则12:1；四分之一直径是16:1；这意味着通过减少L2线圈直径就能从同样的线长得到好得多的效果。然而，由线圈产生的磁效应与线圈横截面积有关，所以小直径必然没有很大的优势。而且，L1线圈的线长和匝数也影响直流电阻，更重要的是，交流阻抗也会影响脉冲线圈的功率值。

　　还有人认为，每个绕组中的铜的重量一样，能使性能改善，但有一个不常提到的看法是：铜的重量越大，效果越好。你会回想到约瑟夫•纽曼（第11章）使用大量的铜线去产生异常效果的情形。所以，虽然9寸和36寸线将可用于L1和L2，也许存在更长的线和/或较粗的线也能改进性能。

　　我们也不应忘记唐•史密斯指出电压和电流的作用（异相并）沿L2线圈从L1线圈沿相反方向移离的： 

　　有人建议可以通过分开位于L1线圈下方的L2线圈，反向绕制L2的第二部分，以及在两个L2绕组的连接处接地，来获得更大和更有效的输出功率。唐认为没必要使绕组反向。其结果是一个L2绕组是原来的两倍长，而配置就像这样：

　　这里，附加的高压二极管使得两个异相绕组互相跨接。你会发现，这样的配置要求两个单独的接地，都需要高质量的连接，有点像一根管子或金属杆被深深敲入到潮湿的土壤中；或者金属板，或类似的有着大的表面积的金属物体被深埋在潮湿的地底，并用一条粗铜线或铜编织线来连接。这些接地点要离得相当远，比如说，十米。不能只用一个单一的接地，因为那会令L1/L2变压器实际上短路，这其实是你不想要的。

　　以此配置，电路要略变成：

　　粗的地线是有利的，因为为了避免地线也被包括在共振线长中，您需要突然改变导线的截面积：

　　这些都只是一些想法，可能是来自于一些有经验的开发者对唐•史密斯风格电路的研究的思考。

　　为了使你对市面上导线运送热电时的能力有一定的概念，下表或许会有帮助：

　　建议导线要有比预计实际负荷多20%以上的载流能力，以使它不会在使用时太热。线径不包括绝缘层，而对于实心漆包铜线则可忽略。

　　这里演示了一段最为令人印象深刻的视频的电路：

    这是一个非常简单的配置，直接实现了唐的电路前段的性能。电路似乎是：

　　在这里，一个没有接地连接的简单的霓虹灯变压器模块用于产生电压2.5 kV、频率25 kHz及最大输出为12mA的载流量。构建等同于此的电源并不难。模块的两个输出——两个输出的每一个——通过四个串联成一条链的1N4007二极管的转换成直流（每条链均用一个塑料管绝缘）。

　　这个输出的饲给是通过一个可选的22K电阻，经由一个霓虹灯到微波炉电容器，它刚好是874 nF，额定电压2,100伏。你可能会觉得电容器的额定电压对于霓虹灯模块的输出电压来说是太低了，但霓虹有一个只要90伏的起弧电压，因此电容是不会达到电源的输出电压的。这些电阻仅仅是延长氖管寿命的；因为导通后的第一纳秒，管内的气体波动相当大。省略这些电阻不像是会造成什么重大影响，而另一方面，包含它们也是小事一桩。第二个氖管饲给共振变压器的初级，它只是理论上地要略显示在上图中，因为开发人员表明初级的作用是一个发射机，而任意数目的接收线圈可以通过调到初级的确切频率而用作独立的次级。

　　视频中展示的配置，开发人员演示了围绕着线圈振荡着的高频场向外延伸了约四英尺（1.2米）。他还说在他的配置中可以每一个都可以用两个串联的氖管取代。在我所做的测试中，我发现，我需要在电容器前面串联两个氖管，以获得输出氖管的持续放光。此外，二极管之一需要反转，以便一个面向输入而另一个则远离它。二极管的反转并不碍事，因为这两种设置均可运行。再次说明，请注意此文稿仅供参考，不是建议你应该建造这些设备之一。让我再次强调，这是高电压设备，因为带有电容器，甚至更危险，它完全可以杀了你，所以，不要去做一个。开发人员表明，正面显示的是唐的发射器/群-接收器设计的“发射”部分的一个实施。然而，在看这个设计之前，有一个问题在论坛上引起大量的讨论，即，如果L2次级线圈的中间抽头接地，那么地线连接导线的线长是否算作L1线圈的四分之一长的一部分？为了深入研究这种可能性，下面引用的理查德•奎克在他的2001年7月5的美国专利7,973,296中的对共振的非常清楚的解释，将会很有帮助。

　　然而，简单的回答是，导线的两个长度之间要有切实的共振（无论是那些导线的一部分或全部线长都绕制在一个线圈里），因此一个的长度必需是另一个的刚好四倍长，而最理想的还是直径的一半。在再做线段的两端，要突然改变线的直径，为什么这样做，理查德已经对此做过解释。但是，现在撇开详细的说明，我们可以用这种知识来更详尽解释上述的简化系统。这里还是电路：

　　要注意的很重要的一点是不要求必须接地，尽管如此，视频上的表现的性能令人印象非常深刻。而接地连接可以将大量能量送入电路，无需一个用于前端，是一项巨大优势，并可能给真正的便携式设备开辟了一条通途。另外一个很重要的一点是绝对简单的配置，只用便宜、现成的组件（也不需要很多）。没有显示用于延长氖管寿命的电阻，但如果需要，它们可以包含进来；而有了它们，电路运行也不会有明显改变。如果要求一个更高的火花电压，那么可以用两个或更多个氖管串联，电路里只显示的一个。

　　相比于前图，有一点要注意的是下部的二极管显示是反转的。这是因为显示的电源是普通的电源，它激励的是一个简单的没有一个中心抽头的输出线圈。在早先的原理图的霓虹供应似乎有两个独立的输出，这将、也许会是彼此异相，因为这是霓虹灯驱动模块常见的做法。如果你愿意，这里所示的两个二极管可以由四个高压高速二极管组成的二极管桥取代。

　　L1和L2的线长要精确度量，因为在此处的线径要突然改变，即上面用红色短划线标示的那样。L2线长是L1线长的刚好四倍，而L2线径是L1线径的一半。

　　L1有多长？嗯，你想要多长？它可以是任何你想要的长度，而L1线圈的半径可以是任何你想要的半径。理论家会说L1线圈应与送入的功率频率产生共鸣。好吧，听来不错，我说，那么请告诉我那是什么频率？它不会是电源的频率，因为那将至少改变一个氖管。那么，氖管产生的频率会是多少？甚至制造商也没办法告诉你，因为每一个个别的管看起来是一样，但其实却是有着相当大的差异。
　　
　　实际上，这完全无关紧要，因为L1线圈（和L2线圈，如果你准确地丈量它们）有自身的共振频率，它会在该频率上振动，而不管送入的频率是多少。一个线圈共振与撞击一个钟有着极为相同的方式。它与你用多大力气或多么急促撞击钟无关——钟会在自己的自然频率上鸣响。因此，L1线圈会在它自己的固有频率上共振，无论冲击它的电压尖峰以何种速率到达，而经过精心构造的L2线圈要有完全相同的频率，它会与L1线圈同步共振动。

　　这意味着，作为L1线圈的线长是建造者的选择，但一旦选择了它的长度，就要为L2线圈确定导线的长度，因为这是全然的4倍长，除非建造者决定使用的配置是L2线圈的绕制既有顺时针方向也有逆时针方向，在这种情况下，L2线圈的每一半将是L1线圈线长的四倍，就像这样：

   
　　要注意，当决定什么可能是L1最合适的导线长度时，另外一个要考虑的因素是L1线圈中的匝数。L1和L2之间的匝数比越大，由L1/L2变压器产生的电压激励越高，并记住L2的长度相对于L1的长度是相对固定的。  
所以，一种可能的电路样式可能是：

　　要记住一些要点。其一是每个L1线圈的两端和L2线圈的两端的导线直径必须有突然的改变。如果没有变化，那么连接导线的长度将形成线圈的一部分，而如果在直径上有一些变化，但不是很多，那么谁也说不准线圈的共振线的长度是多少。可以按所需配置多台降压隔离空芯L1/L2变压器，而这些并不需要特别大型的或昂贵的。

　　这个电路的制做者只用了短短几分钟就把它们放到一起，使用的组件也是手头上的组件，包括上图中标注为“C”的微波炉电容器。那个电容被两边的氖管火花隙隔离，因此它不会修改任何在这个电路里的线圈的共振频率的效应。但至关重要的是要理解储存在电容器里的能量可以、而且会秒杀了你，如果你去碰它，所以让我再次强调，此信息不建议你真的去制做这种电路。电路的直流输出是为了给一个标准的逆变器提供电源，反过来，也完全可以为高压高频的输入振荡器供电。

　　最后一点正如视频里演示的，由L1线圈产生的振荡磁场可以给数个相同的L2线圈提供动力，因为是磁耦合而非感应，如本章前面提到的，可以在不增加输入功率的情况下给出数个额外的功率输出。请注意无论是L1线圈还是L2线圈都没有跨接电容器，因此共振仅仅是在线的长度上，而且不需要昂贵的高压电容器获取L1/L2线圈对一起共振。一个可能的配置可能会像这样：

　　这里显示两个L2线圈连接在一起，以增加输出功率。这个配置为输出阶段使用了低压廉价的组件，而对于可供的输出功率并没有明显限制。由于电路始终运行在高频下，L1线圈内并不特别需要物理上放置额外的L2线圈：

　　然而，这个配置的一个优势是L1线圈的线长越长，它会反过来使每个L2线圈的线长越长（四倍长）。这在计划L1/L2变压器的匝数比时提供了更大的灵活性。那个变压器的电压上升或下降恰巧是匝数的比率，尽管事实上这不是感应耦合，因此标准的变压器技术并不适用。 

　　当你为L1选择了匝数和线圈直径时，也同样给出了L2导线的长度。为了得到所需的输出电压，如果也许，需要的降压比是46:1，那么你就需要在L2线圈上的L1匝数是46倍。这意味着你知道了L2线圈中想要的导线长度和匝的数量。但是，因为每一匝是直径的3.14159倍的长度，因而断定想要的直径是每匝线长除以3.14159。导线位于管子的上边，在这里绕制，因而以线的厚度而具有较大的直径，所以计算管子的直径需要减少一根线的直径。例如，如果每匝的长度是162 mm而线径0.8 mm，那么管径将是162 / 3.14159 – 0.8，即是50.766 mm（刚刚超过两英寸）。

    唐的另一个装置特别有吸引力，几乎无需家庭制做，所有组件都能买得到，而适用于您想要的任何级别的输出功率。唐还特别喜欢这个电路，因为它表明COP>1，如此地恰到好处，而且他说中央发射机特斯拉线圈本身足以提供给家庭足够的电源。

    在板中央的线圈是用两个极限特工公司的成品线圈做成的特斯拉线圈组成的。还有多于三个的内层线圈用作能量接收器。外层，较大直径的线圈只有少数几匝，均取自他们的标准线圈之一，并安排成线圈线长是内层线圈（“L2”）线长的四分之一。

    象以前一样，一个商用氖管激励模块用高压和高频来给“L1”外层线圈提供能量。应该了解，由于能量是取自当地环境，每一次的能量驱动变压器线圈“L1”循环，那个可用功率在更高的频率上要大得多。市电频率低于100赫兹，更是远远低于可用能量的35,000赫兹，所以，如果面临选择是买25千赫兹还是35千赫兹的氖管激励模块时，那么35千赫兹模块看来会在每一个电压电平上给出好得多的输出功率。

    “L1”的短的外层线圈由白色塑料管的部分升举定位，以便其相对于较小直径的“L2”次级线圈正确定位。

    次级线圈是用极限特工的常规方法构造的，使用开槽的条带固定镀锡的实心铜线线匝就位。

    由于有厂商的线圈只有非常细微的差异，每一个都要调整到准确的发射机频率，而微型氖管用于调整时显示已设置正确。

    这个装置的关键特征是事实上可在发射机附近放置任意个接收线圈，而每一个都可从本地环境中汲取充分电能，无需改变驱动特斯拉发射机的所需动力——越来越多的输出功率而无需增加输入功率——无限的COP值，所有都超一。额外的能量从本地环境流入，那里几乎是有无限量的、过剩的能量，而这样的流入就是通过中央特斯拉线圈产生的急剧振荡的磁场引起的。虽然增加的线圈稀稀拉拉分布在基板上，其实并非如此。在YouTube上的视频

    演示了这些线圈的拾取主要受磁场辐射距离的影响。这与驱动特斯拉线圈的信号波长有关，所以上面显示的线圈全都准确放置在与特斯拉线圈相同距离的地方。你仍然可以想要多少捡拾线圈就放多少捡拾线圈，但必须呈环状围绕着特斯拉线圈安放，而且以特斯拉线圈为圆心，每一环上的线圈距离在中间特斯拉线圈是相同的。

    每个拾取线圈的作用与特斯拉线圈发射机的“L2”次级线圈完全相同，每个都拾取相同级别的功率。就像使用实际的“L2”线圈，每个都需要输出电路布置，就象前面所描述到的装置一样。大概，可以并联连接线圈输出以提高输出电流强度，因为它们在同一个频率振动而且互相同相。每一个都有自己独立的带降压隔离变压器的输出电路并调节频率如前。如果任何输出整流为直流输出，就无需调整频率，只是降压变压器后面随着整流二极管和滤波电容器。由于高频，降压器要空心或铁氧体芯的。高压电容非常贵。这个网址 http://www.richieburnett.co.uk/parts.html 显示了制做自己的高压电容器的各种方法，及其各种类型的优点和缺点。

    需要提到两个实用点。首先，因为上示的唐·史密斯的装置提供无线电频率波形给改善信号的线圈，那么可能需要用土族金属容器封装装置，以防发送非法无线电信号。其次，由于很难找到高电压高电流二极管，那么可以用数个低功二极管制做。要增加额定电压，二极管可以连接成一条链。合适的二极管可以用微波炉维修件的二极管。它们通常有4,000伏的额定电压并能携带一定程度的电流。由于会有轻微的二极管制造差别，一个很好的做法是用高值电阻（1到10兆欧姆）跨接每一个二极管，以确保每个二极管有大致相等的压降：

    如果这些二极管的额定值是4安培4,000伏，那么五个成一条链可处理4安培20,000伏。并联两条或多条链可以提高载流量。大多数制做人忽略这些电阻并发现它们似乎得到令人满意的性能。

    线圈的阻抗取决于其尺寸、开关、绕制方法、匝数和芯体材料。它还取决于被施加于它的交流电压的频率。如果芯体是由铁或钢组成，通常是彼此隔离的薄铁层，那么它只能处理低频。你可以忘掉试图传递每秒10,000周（“赫兹”）穿过线圈，因为线圈芯无法足够快地改变磁极来应付那个频率。这种类型的芯体应付市电频率50赫兹到60赫兹是可以的，并保持这样的低频以便电机可以使用它。

    对于较高频率，可用铁氧体芯，这就是为什么一些手提式收音机用铁氧体磁棒做天线，那是一根缠有线圈的铁氧体磁棒。对于更高频率（或更高能效）可以使用铁粉封装在环氧树脂里的磁棒。另一选择是不用任何芯体材料，这通常指的是“空心”线圈。这种“芯”在频率上不爱限制，而且对于任何给定的匝数，其感应系数非常低。线圈效率称为“Q”（“Quality”，质量），而Q因子越高越好。线的电阻降低了Q因子（品质因子）。

    一个线圈具有电感、和导线引起的电阻，以及线圈匝互相靠近引起的电容。然而，电感通常比另两个成分要大得多，所以我们可以忽略另两项。某些可能不会立即显而易见的是交流电的阻抗取决于电流流过线圈时电压的变化有多快。如果交流电压施加到一个线圈每十秒完成一个周期，那么阻抗会大大低于电压的每秒一百万周期。

    如果要你猜，你会认为阻抗将随着交流电频率上升而稳步增加。换句话说，是一个变化的直线图类型。其实并非如此。由于共振的特点，线圈的阻抗在一个特定的频率上会大增。这用作调幅无线电接收器的调整方法。在早期，电子元器件来之不易，可变线圈有时被用来调整。我们今天还有可变线圈，通常用于处理大电流，而不是无线电信号，我们谓之“变阻器”，其中一些看起来象这样：

    它们有一个用导线绕在一个中空的线圈架上的线圈，而滑块可以沿着一根杆推动，连接滑块到线圈里的不同的绕线上，取决于沿支承杆上所取的位置。然后终端接线使之连接滑块，而另一端连接线圈的一端。滑块的位置有效地改变正用于电路中的线圈部分的匝数，改变线圈的振荡频率。交流电流发现它很难、很难得以通过一个与交流电流频率相同的共振频率的线圈。因此，它可以用作无线电信号调谐器：

    如果通过滑动触点使线圈的振荡频率改变到与当地无线电台匹配，那么来自无线电发射器的特定的交流信号频率在从天线流出到地线时，发现它几乎不可能得以通过线圈，于是它（也只有它）转而通过二极管和耳机，所以耳机里听到了无线电台。如果有另一个无线电信号从天线下来，那么，由于它不在线圈的振荡频率上，它们就自由地通过线圈而不会通向耳机。

    当出现可调电容时这种系统很快改变了，因为可调电容既便宜又紧凑。所以，取代可调线圈调谐无线电信号，是用一个可调电容跨接调谐线圈来做同样的工作：

    虽然上述电路图标记“调谐电容器”，其实是误导。是的，你通过调整可变电容的设置来调节无线电接收器，但是，电容器正在改变线圈/电容器组合的振荡频率，而且它是该组合的谐振频率，这是可变线圈以前自己做的完全相同的工作。

    这里提请注意有关线圈/电容器组合的两个非常重要的事实。当安排一个电容器“并联”跨接在一个线圈上时，就如在这个无线电接收器电路所显示的，那么这个组合在共振频率上有一个非常高的阻抗（对交流电流的电阻）。但如果电容器与线圈“串联”，那么组合的共振频率上的阻抗接近零：

    这似乎是一些注重实际的人不会理会的东西，毕竟，谁会真正在意？然而，它确实是很实用的要点。请记住唐·史密斯经常使用早期型号的成品 现成氖管激励模块作为一种简单的方法，以提供高压高频交流电源，通常情况下，6,000伏在30,000赫兹。然后他把这能量伺入到一个特斯拉线圈，线圈本身就是一个功率放大器。其配置如下：

    那些尝试复制唐·史密斯设计的人往往说“我在火花隙得到很大的火花，直到我连接L1线圈，然后火花停止。这个电路根本不行，因为线圈的电阻太低了”。

    如果L1的振荡频率与氖管激励电路产生的频率不匹配，那么在那个频率上的L1线圈的低阻抗，肯定会把氖管激励的电压拉下来到一个很低的值。但如果L1线圈与激励电路的振荡频率相同，那么L1线圈（或右边显示的L1线圈/电容器组合），将对流经它的电流有一个非常高的电阻，并能与激励电路一起很好地工作。 所以，没有火花，意味着线圈调节中断。这与调谐收音机一样，调错了，你就听不到电台了。

    这是在YouTube视频上的非常令人满意的演示，只用了一个简单的手电筒灯泡和两个线圈，在几乎没有输入功率下显示出一个很不错的输出：

    尽管只显示了一个振荡捡拾线圈，但完全有可能只用一个发射器却有许多个振荡捡拾线圈。

    带有一个线圈（花哨名“感应器”，符号“L”），交流电运行与直流电运行有很大差别。线圈有一个直流电阻可用万用表的欧姆测量出来，当使用交流电时这个电阻就不适用，因为交流电流并不取决于线圈的直流电阻。因此，第二种术语被用于线圈的电流控制因素，而所选的术语是“阻抗”，它具有“阻碍“交流电流流过线圈的功能。

第三章:静脉冲系统
曹明对唐和卡帕纳泽设计的评论

    曹明，一个中国的开发者，就唐•史密斯和卡帕纳泽的设计发表看法。他说：

　　这些东西并非源于我，它们来自特斯拉和上帝。

　　1. 最重要的问题，是共振。唐•史密斯说使初级线圈的线长为次级线圈线长的四分之一，以便它们能够在一起共振。我的实验表明，这是不正确的。在特斯拉线圈中，初级线圈及其电容组成的储能电路是一个L/C电路，在其自己的共振频率上振荡，而这样时，它会在这个确切的频率上产生纵波。这个纵波的频率取决于初级线圈的自感与其储能电路电容器的电容的结合，而不单独是初级线圈的线长。次级线圈以其顶部球体一起构成天线，传输这个纵波。次级线圈和它的顶部球体一起构成这个纵波的四分之一波共振天线。它们不构成L/C电路，这就是为什么很少有人能够复制唐•史密斯的设备。

　　2. 在塔里埃尔•卡帕纳泽和唐•史密斯设备中是没有球体的。作为次级，我们看到的是单个的线圈。这不再是四分之一波天线，而是个半波天线。最高电压出在线圈的中心，而零电压显示在线圈绕组的两端。这些都是励磁线圈和耦合线圈应该被定位之处。 

　　3.穿过次级线圈的纵波根本不是电流，流过它的是一个信号，所以如果我们让电容给次级充电，我们会一无所得。所有我们将得到的是由松耦合感应引起的热电。在一个典型的特斯拉线圈的顶部的弧闪是雷电电压，而地球上没有电容可以应付得了那个电压，因此，即使是极高压电容也会过压，电弧将冲击通过。　

　　4. 这个波的速度是定义明确的。它取决于线圈以及球体——如果有的话——的总电容。在典型的特斯拉线圈中，球体越大，电容越大，而次级线圈的共振频率越低。人们尝试用L/C电路理论来解释它，但这不一定对。电容的增加将减慢此波的下行。如果没有球体，如塔里埃尔•卡帕纳泽和唐•史密斯的装置，总电容是相当小的，这样，波的速度应该接近该值（π/ 2）× C，这里C是光速。这个纵波速度是由特斯拉本人申明的。我通过实验一定程度上验证了这一点。我说“一定程度”，是因为在我的实验中，我得到的是（π/2）× C ×（8/9）的速度。由于铜损和线圈的电容——主要是电容，这个波被减缓，但它肯定比光速快。

　　5. 因此调整次级，我们根本不应该用光速，唐在这里跟我们开了个玩笑。以唐的装置为范例。如果我们的初级线圈定位在次级线圈的中心，那么，次级的中间点即应接地，也应连接到一个大的金属球，而次级线圈的每一半应作为一个半波天线。此外，耦合线圈应置于两个终端尽头端。沿次级线圈的纵波速度是不可预测的，所以我们只能预测一个大致的速度范围，我们不能通过进行计算分辨出是否已经共振。像尼克•吉安洛保罗(Nick Giannopoulo)的配置（见下文）和特斯拉的专利图，有两个四分之一波线圈，其内端子连接在一起，且是露天的。这里“露天的”，意味着它不同于线圈的其它匝。纵波是在线匝上攀升的，而不是沿导线传递的。但在每个四分之一波线圈末端，已经没有线匝供攀爬了，只有一根长导线供其沿着行进。这根笔直的长导线是露天的，并且为整台装置提供了一个电容，而这额外的电容会减慢正在通过的纵波，使得这两个次级线圈的组合的共振频率降低。但是，如果我们去掉直导线，而令其成为一个单一的半波次级线圈，纵波可以继续攀爬线匝，但没有了额外电容，这样纵波的速度将非常接近（π/2）× C，而共振频率会更高。我们可以用相同的线长和直径相同的线圈架构建不同的装置，运行在完全不同的频率上。所以共振频率是不可预测的，我们需要通过设备测量找到确切的频率，否则它就不会运行。调整次级的唯一正确途径已经由埃里克•多拉德（Eric Dollard）在他的1980年代的题为“埃里克•多拉德横向和纵向波”的视频里介绍过：

　　我们可以看到它与尼克•吉安洛保罗的装置是完全一样的，除了特斯拉在这个图里用了一台发电机，我相信是为了简化。只要发电机产生电流的精确频率，它就会正常工作。通电的一侧是一个四分之一波线圈，而耦合的一侧是另一个四分之一波线圈。最高电压在这两个次级线圈的尽头端及其连接导线上，而零电压在每个线圈的最外侧线匝上。现在如果我们把盘旋形线圈改变成螺旋形，它就变成了尼克的装置。让我们再进一步，我们可以缩短连接线，直到两个电磁铁次级线圈实际上变成一个大的线圈，那么当组合时，它是一个半波线圈，而最高电压在其中间点上。现在它变成了唐•史密斯和塔里埃尔•卡帕纳泽的装置，就像这样：

第三章:静脉冲系统
俄罗斯的卡帕纳泽复制

    一个俄罗斯的开发者用一个自供电的卡帕纳泽风格的电路点亮了大量的灯泡：

第三章:静脉冲系统
“咸柑桔”的唐复制

　　论坛ID是“咸柑桔”的、中国的一个开发者非常成功地复制了唐·史密斯的重要装置。用12V在1至2A（24瓦）的输入把10个100瓦的灯泡点得雪亮。作者的视频：

    这是那个视频的一些截频：

    所用电路如下所示：

    随后，一名墨西哥人在论坛发帖说：

    您好，咸柑桔！

　　喜欢您的视频!! 非常欣赏你和你的团队在开发和完善唐•史密斯/特斯拉自由能源设备所做的大量工作。谢谢你投身于这样一个崇高的事业。

　　我被你的开关网络利用CREE CMF20120迷住了。你是怎样接线MOSFET的？

　　您用UCC3825A PWM来给出时钟信号>MOSFET>栅极驱动变压器(X3)>推挽晶体管>CMF20120？你串联CMF20120吗？对不起，这么多问题，但我的确对你的智慧印象深刻，并完全同意你的固态解决方案，勿庸置疑，其好处超过了特斯拉的传统的火花隙。

　　如果你能花时间来回答我的问题，我将很荣幸。我很想复制你的电路。

　　祝你和你的尝试好运。

　　真诚的Lost_bro（半个地球的距离）

――――――――――――――――――――

    复：“Lost_bro”

    承蒙夸奖。成功归功于我们的团队。感谢我的团队！

    是的，CMF20120在这里是串联的。MOSFET之间的均压，以及由R组成的直流均压和用RC组成的动态均压是重要的(RC是指动态吸收网络，用来消除由于MOS开关时间差异造成的在某一单个MOS上的电压突变。比如说：6个MOS串联，由于驱动信号到达MOS栅极的信号有小的不同步——通常是NS级别——其它的5个MOS可能在第一时间内完全导通，只有一个最后导通，那么前面5个MOS导通后的电压就全部加到了最后一个导通的MOS上面。这时如果没有RC组成的吸收网络来承受电个电压，那么最后一个MOS管就可能因为过压而烧毁）。

    欢迎到我们的论坛交流信息。中国是一个好客的国家，如果你有什么有用的信息和想法，欢迎与我们分享。“半个地球的距离”不算太远。

    祝好

    真诚的咸柑桔

――――――――――――――――――

    在帖子的开篇，“咸柑桔”介绍到：
    这是一个早期制造的简单版本，因为没有降压部分，所以不能自驱：

    灯泡是100W的，第一块板是做的12V升压的，可以升到500－1600V（再高那4个串起来的电解电容就爆了，450V120μF）。视频中所调的电位器是用来调节升压后高压包输出电压的。可以看到当调高高压包的电压时后级明显变亮。

    其实本来打算直接把后级的10个灯泡烧掉的，但4个电容的最高耐压只有2500V，怕电容不安全，所以没敢。

    就是在高压下，再经过电容产出电流，重点是，电容是那个的2倍。

    L2线圈同向绕制，只是中间抽了个头。

    这是受《特斯拉的温泉日记》的启示，特斯拉给出了谐振的最佳驱动方式。

    电路的频率大约230 kHz。

――――――――――――――

    “咸柑桔”答问：

    问：和1/4波长没啥关系，就是不知道L1和L2的线长有没有1/4的关系？
　　答：感觉关系不是很大，只跟相位有比较重要一点的关系。
　　问：锁相和特定的相位差都要吗？
　　答：基本是定频的，试过锁相，效果差不多，只是增加了制作难度，反而更不稳定。
　　问：直接推？难道火花间隙的作用只是用来放压而已嘛？
　　答：其实可以用电子管推。
　　问：如果直推负载超大，用的电流也会变大。如果用火花隙，隙开，有负载火花会变小。电流变化不大。
　　答：如果负载会影响输入的话，你用火花隙也是推不动，如果用火花能推起振，那说明负载不会把初级输入拉大。火花只是个开关，它隙不开什么。
　　问：负载与初级有直接的楞次关系吗？
　　答：调好了相位，次级不对初级产生负面影响。

　　对于他的电路，“咸柑桔”说：
　　稳压二极管（或双向TVS）在这个电路里的作用是用来限制驱动MOS管G极电压的，比如稳定在正负20V。以上的电路只是表达了这种串联MOS方式的一种结构。具体参数要根据你自己实际使用的MOS的要求来施工。

　　T1－T40的初级电源电压E0可以调节，这种电源可以用TL494IC用12V或逆变可调稳压方案制作。其电压值取决于你所串联MOS的个数和G极电压参数以及隔离变压器的匝数比例。这样，所有的MOS都有一个隔离变压器，各个变压器的初级全部用一条导线做串联，每个变压器初级的匝数都完全一致。由驱动开关IGBT（或MOS）这里标注的是VT6提供的高频率脉冲电流来驱动MOS的G极，从而达到开关时间尽可能的一致性。

　　在我的电路中，使用的频率是220KHZ，在此频率下，我串联了6只CMF20120的SIC的MOS。（1200V37A？RDS80毫欧）这种CREE的MOS性能优良，不过驱动方面你要认真设计，G极驱动电压－2V至22V较为合适。特别强调，MOS的串联使用均压和驱动都是相当重要的，特别是驱动信号的同步性，驱动信号的上升和下降时间都要尽可能的短，这样开关的时间差异就会短，有利于模块的高频率工作，对整个电路的稳定工作至关重要。

第三章:静脉冲系统
另一位俄罗斯人的开发

    这里有一段视频显示了一个具有105瓦输出的自供电的静态发电机：

　　谢谢韦斯利的俄语配音翻译。这一次没有电路细节，但视频的标题为“第1部分”，因此不久也许会有进一步的细节。

第三章:静脉冲系统

约瑟夫•博伊德的屏蔽变压器

　　不能完全确定是否把约瑟夫•博伊德(Joseph Boyd)电源系统放在这里或放在涉及天线的第7章。约瑟夫谈到无线电电路运行的方式，以及为什么只有非常有限的功率，似乎是无线电接收机的限制。他讲解了从发射线圈和接收线圈提取大量功率的方法，但更高的功率位准需要一个输入振荡器，因此，当较低的功率级可用一个天线和接地时，输入功率需要最佳的性能。这里是约瑟夫的专利申请的一部分：

　　摘要：
　　一台发电机，在调谐电路中用了一个高频振荡器，设置为与一个全长高频变压器单元的发送线圈共振，以产生电磁能量，转换这种能量为电能，并收集这种能量。

　　1. 本发明的领域
　　本发明是一台发电机，在调谐电路中用了一个高频振荡器，设置为与一个全长高频变压器单元的发送线圈共振，以产生电磁能量，转换这种能量为电能，并收集这种能量。

　　2. 相关技术的描述
　　如果一个振荡电路正确连接到一个调谐的天线以使它共振，天线和地之间将有一个电流流动，而这使我们的无线电设备和其他电子设备产生高频电磁式的空气波和地面波。

　　电磁波传送设备中使用的相同类型的一个振荡器，用于生成在本专利中所用的电磁能量。这些电磁发射器发展完善，并广泛应用于世界各地，广播频率从最长的无线电波到很短的波段。某些电台将信号传送到很远的距离，有的甚至环绕世界。

　　虽然这些高频率的电磁能量波就在我们身边，这种能量由于电磁波的感应特性，当它通过一个金属物体时，长期以来被认为是不可能进行大规模收集的。由于通过导线的波调谐到在波的频率上共振，它在导线中感应出一个电荷，但要使用这个电荷，我们需要另一根导线去闭合电路，并让电荷流动。如果我们用另一根导线沿着第一根导线的旁边并连接到它，这个波感应到一个电荷与第一根导线中的电荷完全一样，而且将不会有电流在两根电线中循环。

　　这个波的收集能量的问题通过本发明的半长电磁变压器解决了，但半长电磁变压器仅适用于收集大气能量的手段。然而，本发明的全长电磁变压器的这个发明，使得我们可以组合电磁波的生产和电气转换器成为一个紧凑的单元。

　　本发明的简短摘要
　　本质上，这个单元使用振荡电流产生电磁波，从而释放一个更大得多的电流，并以这种方式得到总的电能，是超过并胜于所需运行设备的能量的。

　　长期以来一直假定只有涉及高频电磁传输的能量是由操作者驱动他的设备提供的。电磁波的实际能量往往比这大一百倍还多，因为在地球上的电磁能的量几乎是无限的，似乎对于电磁发电机的大小是没有限制的，或对于发电厂的大小是建立在能源资源的基础上的。这种能量在世界各地都是可用的、免费汲取的。

　　这种能量与光波有关，可能是光波的变型，然而，无线型波比光波长，并在一个较低的频率上振动。光波是一种高能量的来源，同样只是供人取用。凡是带来高热的，都会发出光能。灯泡里的一根非常细的灯丝，当带来高热时，会释放出这种功率的光线，它会一直跑到月球去。这是天然能量，产生于地球穿过空间的速度。应用Dynetics（美国弹道导弹公司）的数学，必需赋予地球的任何磅为一磅铀的原子的能量，算出来地球的速度与光的速度（每秒186300英里）完全是一样的。事实上毋庸置疑，数学算出来在这个速度上，地球穿过空间的速度的确是光速，而地球上的每一磅材料由于这个速度，都具有一磅铀的能量。

　　在许多方面，低频率范围内的电磁能量不同于其它类型的能量，而令我们感兴趣的是，它是通过电流传播，经由空中旅行，就像光波，并且当它在导线上感应出电荷时，被检测到，并可以被收集。

　　这是一种理想的能量来源。发电机可以是手持式的，或足够大，以取代最大的发电厂。它们可用于驱动摩托车、雪橇、汽车、卡车、火车、轮船和飞机。事实上输出是以电能的形式，其本身就是一个很大的好处，而发电设备轻便小巧的事实，对于所有类型的移动设备来说是一个真正的加分。

　　有可能本发明将提供家中所需的所有的电力能源，使配电线路成为多余的，而如果用来驱动汽车，我们对石油的依赖将成为过去的事情。本发明使能源的丰富成为可能，世界上任何地方的人类都可得到，即使是最贫穷的国家也将有丰富的能源。

　　本发明中使用的产生电磁波的振荡设备包括一个振荡器，某种类型的驱动一个调谐的发射线圈，它与一个调谐的收集器线圈在一个全长的电磁变压器里共振。收集器线圈里收集的感应电流可以被整流并储存在电池中，或用来做功。振荡器电路是普通的振荡器电路，由管、 晶体或甚至电弧驱动组成，而调谐手段和整流装置是标准的。

　　本发明的新颖性的基本要件是全长的的电磁变压器装置，是由两个或两个以上的像刀鞘一样的并列的金属管组成的。鞘状护套并没有电气连接在一起。两个或更多个线圈绕制在护套内。

　　发射线圈用一根绝缘导线向上穿过一个鞘状护套，然后向下穿过另一个鞘状护套，导线在鞘状管内多次形成一个长而扁平的连续电路。然后收集器线圈向上穿过护套、并以同样的方式绕制。两个线圈可以有不同的匝数。线圈要调整到在振荡器的频率上共振，而电磁波在传输线圈中生成。这个波在相同的护套里和旁边的护套里的收集器线圈的那个部分感应到一个电荷；如果波在护套中上移，在该护套中的收集器导线的所有电荷也上移；而如果波下移，收集器导线的所有电荷也下移。但是在一个护套中的发射器波不会在另一个护套的导线中感应出一个电流，也不会在那个护套的外面的导线中感应出电流。这使得在一个护套中感应的电流可以在其它护套里或在外部的导线上自由循环。

　　当发射线圈带来共振并在护套内播放它的电磁波时，它以两种方式有利于我们。它把这个波保持在护套内，并防止它到处散布，而且它还把这个波集中在同一个护套里的收集器线圈的那个部分上。由于每个收集器导线具有相同的长度，说是电磁波的二分之一波长，并且因为它们是并联和并列的，一个共振电磁波在护套内的所有收集器导线里感应到同等的电荷。这些感应电流完全同相，并串联连接，从而使电压加起来的量与匝数成比例。

　　可能用了两个以上的、里面绕有线圈的护套，或全长变压器可以与半长变压器组合，这里的绕组是一部分在护套里而一部分在护套外。在需要低功率的情况下，振荡器可以由天线取代。感应线圈可以全部留在变压器的外面，并通过磁感应造成与传输线圈的耦合。本发明的这些和其它的对象、特征和优势，在阅读下面的结合附图的说明书后，将变得更加明显。

　　附图的简要说明

　　图.1是一个电磁波的视图，由于共振，通过两根调整到到相同的频率的并列导线。这个波在每根导线中产生了相同的交变电荷，而当导线连接时，没有电流流动。

　　图.2的视图是一个共振的电磁波通过两根导线，调整到共振，这里的一根导线被一个金属护套围着。外面的金属护套中断了这个波，并阻止它在屏蔽线里感应电荷。在外面导线里的感应电荷现在自由流过屏蔽线。

　　图.3的视图是一个全长电磁变压器，用鞘状的两根金属管制成，具有两根导线向上穿过一个护套的里面的洞，然后向下穿过另一个护套里面的洞，多次地以形成两个连续的线圈。当电磁波送入调谐的发射器线圈时，在调谐线圈中感应到交变电流。

　　图.4的视图是个全长电磁变压器，有两个护套，互相绝缘，而剖开部分显示了线圈在里面。

　　图.5的视图是全长电磁变压器，有四个部分，彼此绝缘。

　　图.6是全长电磁变压器的剖视图，由两个如护套的金属管制成，一个振荡器电路被紧固到调谐的发射器线圈上，在调谐的收集器线圈里感应出电流；而一个半波整流电路将高频电流转换为直流电流。

　　图.7显示的是全长变压器的视图，在无线电收集器或其它类似电子线路61中用作电感。在这种情况下，发射器线圈在天线和地线之间，而收集器线圈起着无线电频率自感应的作用。

　　图.8显示了多个串联连接的全长变压器。它们都有整流器把高频交流电流转换成直流电流，而电压在负载上加起来。

　　图.9的视图是一个全长变压器，并联连接。在这种情况下，电流在负载上加起来。

　　优选实施的详细说明
　　当使电路在某些频率上共鸣时，它会产生电磁波。这些波在光速上移动并走很远的距离，而这使得我们的收音机、电视机和手机成为可能。这些波，在通过悬挂空中的导线时，在导线中设置交变电荷，改变波的频率。如果我们把一个电感，调谐到的波的频率，导线和接地之间的电路将共振，而电荷将在导线上来回流动。这让我们挑选出我们感兴趣的波，放大它并读取其信息。我们很早就知道，当我们使我们的电路在那个波的频率上共振时，我们选择接收的波的电压被大大放大，但我们一直无法从这个波聚集这个额外的能量，因为我们受到我们用什么样的设备去拾取什么样的能量的限制。

　　图.1显示了为什么是这样。通过电磁波6在导线10中产生了一个交变电荷，调整到波的频率去闭合电路，以使感应电荷能够循环，我们增加了一个第二根导线11，但如果我们把导线末端连接在一起，电磁波6在第二根导线中感应到与第一根导线完全一样电荷，而且没有电流流动。任何使导线10中感应的电荷流通的努力都被11中的一个同等的相反的电荷阻止。

　　在图.2中，我们用鞘状金属管13导线11，管内有一根绝缘导线14，当电磁波7通过，这个波会在护套14处中断，而在里面的导线14中不会感应到任何电荷。这允许里面的导线14引导导线12里的感应电荷。

　　在图.3中，我们看到了两个护套20和21，并联且相互绝缘。两个单独的线圈22和23绕制在护套内。线圈22是发射线圈，而且它被调谐到在振荡器电路24的频率上共振，并产生一个电磁波，在收集器线圈23中感应出一个适用于调谐电路25的电流。

　　图.4的视图是一台全长电磁发电机，用了两个独立的护套30和31，这里电磁波几乎完全包含在护套里。护套是平行的，且通过绝缘体34和35互相绝缘。在剖开部分所示的发射器线圈32和收集器线圈33绕制成完全在护套内。根据需要可以增加额外的线圈。发射器线圈32被调谐到在36点上连接的振荡器电路的频率上共振。而这个产生的电磁波是包含在护套内的，并在收集器线圈33中感应出调整到在那个波的频率上共振的一个电流，并在终端37连接到收集器电路。绝缘隔离层34和35有必要防止在护套30和31里流动而感应到的电流。

　　可以像图.5所示那样把多个护套组合在一起。在这个实例中，四个护套40、41、42和43组合在一起，使得绕制在护套内的线圈成串联，而护套被绝缘层44、45、46和47电气隔离开来。发射器线圈的调谐电路在接头48处接通，而收集器电路在49的连接到收集器线圈。

　　运行全长电磁变压器的一个简单的电路如图.6所示。两个护套50和51所示与发射器线圈52和收集器线圈53在一起。发射器线圈连接到调谐电路55，它由振荡器54驱动。振荡器54调整到在某些频率上振荡，而变压器电路55和收集器电路56则调整到与其共振。在共振发射器线圈52发出一个电磁波，在收集器线圈53中感应出一个电流。这里展示的是一个半波整流器57和电容器58连接到负载59。整流器在每个收集器单元上是必要的，因为我们可以添加独立单元的直流，但单元的交流电可能是异相的，并且没有要抵消的整流器。

　　图.7显示发射线圈连接在天线和地线之间，这里天线电路和收集器电路被调谐到期望的频率上共振，以极大地提高灵敏度，并放大信号。这种类型的应用与发射机同样有效。

　　此外，半长变压器作为天线，而全长变压器作为射频变压器，同样即与收集器又与发射器一起工作。振荡器电路可以用一个高频磁电感和全长变压器单元与一个起天线作用的半长变压器产生共振。像这样的单元会大大增加雷达系统的功率。

      
　　全长单元，与整流器相结合时，可以像图.8中那样串联，或像图.9中那样并联。

　　虽然本发明已以其优选形式披露，显然在本领域中的技术人员可以去做许多修改、添加、和删除，由此并不背离本发明的精神和范围，并与下面提出的声明具有同等效力。

　　声明：
　　1. 一种发电机，利用振荡电路与封闭在全长电磁变压器单元内的电感共振，单元的组成：两个或更多个平行的金属管状护套，彼此绝缘，一个电磁发射器线圈，绕制在护套内，用一根绝缘导线，向上穿过护套之一的里面的孔洞，然后下到第二个护套的里面，一次或多次，以组成一个连续线圈；通过调谐发射器线圈到振荡电路的频率，以使发射器线圈共振，并在护套内产生一个电磁波，收集器线圈由一根绝缘导线组成，向上穿过护套里面的孔洞，再下到第二个护套的里面，一次或多次，以组成一个连续的线圈，其中发射器线圈的电磁波在收集器线圈里感应到一个电荷，并通过调整收集器线圈在振荡电路的频率上共振，使得电磁波在收集器线圈里感应出一个电流，并由于线圈是包含在护套内的，电流自由流动，而高频交变电流因此产生，可以用于电子电路的其它地方，或改变并用作电源。
　　2. 声明1的全长电磁变压器单元，这里收集的电流被整流，而直流电储存在电容器里并用于作功。
　　3. 声明1的全长的电磁变压器单元，这里发射器线圈起着调谐电感的作用，在接收器中，在天线和地线之间，而调谐的收集器线圈共振，以增加灵敏度和信号的振幅。
　　4. 声明3的全长电磁变压器单元，这里发射器线圈与振荡器共振，而天线起到作为飞机、电视、手机、雷达和计算机的发射器的作用。
　　5. 声明1的全长电磁变压器单元，这里护套的长度是一个特定电磁频率的波长的某个倍数。
　　6. 声明5的全长电磁变压器单元，这里多个单元连成并联以增加电流。
　　7. 声明5的全长电磁变压器单元，这里多个单元连成串联以增加电压。
　　8. 声明5的全长电磁变压器单元，这里的部件减小到一个能够装配的合适尺寸，并供应电源给手机、手提电脑或其它电器。
　　9. 声明1的全长电磁变压器单元，进一步组成三个或更多个金属的、平行的、并列的鞘状管，这里护套是没有电气连接的，并有两个或多个线圈缠绕在护套内。

第三章:静脉冲系统

电磁驻波

　　直到现在（2013年6月），我还没有听说过有人试图复制这个专利里显示的设计，所以把它放在这里，只是万一有人想要试一试。这似乎是一个聪明的技术。通过调整发射和接收线圈到振荡器的频率来使功率增益最大化，尽管实际上，极有可能振荡器频率被调整到发射器线圈，因为调整一个振荡器的频率是如此容易。　

　　博伊德没有进入到非常详细地关于实现共振，而那一般在没有自动调谐的任何设计中是一个主要难点。需要铭记在心的是每个线圈（以及可能是它的重量）中导线的长度是一个关键因素。博伊德谈到线圈可能具有相同的匝数，假如线圈的大小相同就好，也就是说，从上面看，具有相同的形状，而从侧面看，则匝数的深度相同，而每个线圈完全相同的匝数具有完全相同的导线长度。共振在一段导线中，无论它是直直地敷设，或绕成线圈，很多人往往混淆。理查德•奎克在他的2011年7月5日的美国专利7973296中对共振有非常清楚的解释，是非常有用的。他说：

　　“四分之一波长；电磁驻波”
　　两种主要类型之一的电共振这里是指四分之一波共振。这种类型的共振几乎完全取决于电线元素的长度。理由如下所述，如果一个段或导线的长度是四分之一，只要“电压波”正在通过导线，那么一组“反射”波将被添加到发射波，在同步对齐中产生更强的“叠加波”。

　　因此，“四分之一波”现象的了解将帮助读者理解一个直截了当的和容易控制的要素（即，一条将用于构成一个螺旋线圈的导线带的长度）如何可以帮助建立一个“四分之一波长”共振反应，这将创建称之为“驻波”的各类电磁脉冲和场。

　　通过金属导线传输的电压脉冲的速度是非常快的。它本质上与光速相同，这种传导在一秒钟里走3亿米（186,000英里）（这个距离能绕地球7圈以上）。

　　如果波长（米）乘以频率（每秒周期），其结果将是光的速度，3亿米/秒。因此，一个“交流电”（AC）电压的波长，在某些特定的频率上，将是光速，除以那个频率。

　　因此，使用简单的除法，如果交流电压运行在1兆赫（MHz）的频率上，这是每秒一百万周期，那么在该频率上的“波长”将是300米。如果频率对分成为500千赫，波长变得两倍（600米）长；如果频率增加至2兆赫，波长下降到150米。

　　应当指出，术语“周相”是科学家们称之为“一个无量纲单位”，当其它物理条件是乘或除的时候，它会退出和不显露。

　　在10千赫或更高的交流频率，一般指“交流电”（AC）电压开始使用不同的术语，即“无线电频率”（RF）电压。因此，RF电压是交流电压的一个组成部分（或子集），它在高于10千赫的频率下运行。 RF功率发电机都是现成的，而且通过互联网使用术语“RF功率发电机”搜索，可以很容易地找到许多公司出售。例如，霍特克技术公司（hotektech.com）销售两种RF功率发电机，称为AG1024和AG1012型，它可以从20千赫到1兆赫的频率范围提供输出功率；1012型有1000瓦功率输出，而1024型有2000瓦的功率输出。任何这一类的RF电源的输出频率可以在整个工作频率范围内调整和“谐调”，仅仅是在这种类型的电源上通过转动旋钮或操纵其他控件。

　　在导线有一个固定不变的长度时，创建“驻波”的最简单的方法是通过一个可调频率的电源来调整RF频率的发射，直到“谐调”的频率创建一个4倍于线长的波长。这一原则对于物理学家来说是众所周知的，它通常被称为“四分之一波长”的行为，因为导线段的长度必须是波长的四分之一。由于它对本发明是重要的，它背后的原理由一系列图示、从图.1到图.4做了说明，所有这一切都是众所周知的现有技术。

　　图.1A 标示了一个理想化的交流电压的波长，由一个交流电源（显示为水平直线左端的一个圆）送入一根导线的“输入”端所描绘。电压波穿过这根导线右行，正如图.1A中的块状箭头所示。当这些波到达导线的另一端，它们不能离开导线（至少，不在一个简化的和“理想的”系统，它被假定为、和用这里来解释一条简单的导线是怎样创建一个驻波的原理）。因此，电压波会有效地从导线的末端“反弹”或“反射”回来，而这个“反射波”将通过这条导线返回，往相反的方向走，如图.1B中左指的块状态箭头所示。

　　由于能量守恒定律，这一类波的反射和“回程”，当它们弹离导线的末端，其实是相当不错的，而且相当有效，正如下面所讨论的，假如导线末端不产生火花、电弧放电、或其他形式的电能“逃离”。

　　因此，图.1A是描述一组“发射波”右行，而图.1B是描述理想的一组“反射波”沿着同一条线左行。

　　图.1C说明了两组波（发射和反射波）相互叠加时会发生什么。由于两组波以完全相同的速度行进，而且因为它们有完全相同的波长，当它们加在一起时，它们将创建一种“驻波”的格局。正如图.1C中从所能看到的，将会有一组的位置，沿着导线的长度，它可以作为“峰节点”，在这里交流电压达到其最大值。

　　在一对相邻的“峰节点”的中间位置，将有一个点可称之为“空节点”，一个“零节点”，一个槽或谷节点，或诸如此类的术语。在每个“空节点”位置上，交流电压将看来完全不波动。那些都是沿导线长度位置，这里每一个“正的”半波（由一个右行的正弦波创建）将被完全同一高度的、以相同的速度左行的“负半波”平衡和抵消。

　　结果，这一类的响应将在导线内创建一个“驻波”。如果在“空节点”测量瞬时电压，它会显得什么事也没发生，就脉动电压而言。此外，“空节点”将不会沿导线的长度运动，而是会出现停滞。

　　这可以用一个线圈来证明，通过使用“接地引线”来沿线圈的长度测试电压。如果“接地引线”连接到电压表是用来触碰非绝缘线圈的一系列多匝线表面的（例如用薄铜管做的线圈，缠绕在一个塑料圆柱形上，就像爱好者所使用的大型变压器一类的、用来产生“特斯拉线圈”以发射出大大的、视觉上令人印象深刻的电弧），“测试引线”会发现在空节点没有明显的电压，这将发生在线圈中的某些特定的匝线上。而在不同的线圈匝上，“测试引线”将检测到由电源发射的交流电压有着两倍的电压强度和烈度。

　　如果在“峰节点”测量电压，这个电压将做一些可以称为——用白话或外行人的术语——“全速布吉舞”（一种黑人随节拍扭动身体的舞蹈）。交流电压电平将会来回地在 ① 一个非常高而强烈的正电压，到 ② 一个同样强烈的负电压之间移动。这在图.1C中沿导线所示的“泡沫”形状所表示的。

　　图.1C所示的“泡沫”可以帮助人了解如何创建驻波，以及它们同步的方式下是如何起作用的。然而，绘图未能显示另一个非常重要的结果，即驻波中实际上发生了什么。出于描述和分析的意图，该系统可以被假定为是“理想的”，这意味着右端导线的每个波都反射有一个完美的“镜像”。“理想的”系统还意味着导线左手端电源的位置没有反射发生，而所有“反射”波活动直接停止于此。实际电路中，这种类型的线，第二个和第三个的顺序反向实际的确存在，并被用于进一步提高强度和这些类型的系统的输出功率；但是，这些额外的因素和“谐波”应被忽略，直到这种类型的系统的基本原理已被掌握和理解后。

　　在一个理想的系统里，当“反射波”(图.1所示的导线段中左行)叠加到“发射波”(右行)上时，即刻就达到了“尖峰”正电压，即图.1C所示的每个“泡沫”的最高点，出现在发射波正尖峰与反向运行的反射波镜像正尖峰交错之时。因此，当两个“正尖峰”的值相加时，出现瞬间正峰值电压，在导线中，实际上其烈度是交流电源发送的正峰值电压的两倍。

　　片刻后，在那段线的精确的点上，将创建一个负的峰值电压，这是 ① 电源发送的负的峰值电压和 ②左行通过的反射波的负的峰值电压的总和。此刻，两个负的峰值电压相加，导线中将出现负的瞬间电压，其烈度将是交流电源产生的“负峰”电压的两倍。

　　导线中一个更加准确和更具代表性的“驻波”的视觉描绘会实际显示峰值的高度是发射的电压波峰和反射的电压波峰的两倍。不过，这可能会造成混乱，所以通常不会在图中显示“驻波”。

　　因此，导线中的瞬时响应，在两个“空节点”的中间位置，正在跳着可以公平和恰当地被称之为“全速双双布吉舞”。“双双”这个短语（请注意不只是一个、而是两个“双”）加在这个句子里有两个原因：

　　① 要强调的事实是每一个电压峰值（最大的正，和最大的负）将是电源发送的正负峰值电压强度和烈度的两倍；而且，
　　② 要指出，图.1C所示的 叠加的“泡沫”频率实际上比由电源发出的AC周期频率快两倍，讨论如下。
“两倍强度”的结果是观察者将会看到的直接对比，.如果在原本挺黑的屋子里把一面大镜子放在一个灯泡后面。镜子有效地保持房间的黑暗，每一处都在镜子后面，所以在房间里没有“神奇倍增”的光线；那将违反能量守恒的基本定律。相反，镜子做的是把光从镜子的背面移开，而保持光能量在镜子的反射面上。任何人站在镜子面前都将看到两个明显的灯泡。两个灯泡（原来的灯泡和反射的图像）将有着同样的亮度（如果镜子是完美的）。因此，镜子使到达观察者的光能量的强度翻倍了。

　　如果在电路中，导线一端的作用像一面镜子，就会发生相同的效果。如果一根导线没有任何组件可以使它变成一个主动的“发射源”（这是发射天线和某些其他组件的行为），以一种方式有效地释放生成的电压能量到大气中去，那么基本规则对能量守恒定律的要求将阻止这些能量简单地消失，且不复存在。结果，即使导线末端的设计不是一个完美的反射器，电压波的大部分将确实从线的末端反弹，并通过同一根导线返回，作为“第二次传递”。

　　要充分子解产生在导线末端的“波反射”的类型和数量，想一想如果在一个明亮的、所有的墙壁和天花板上都刷有亮光白漆的房间里有一盏灯泡在照射着，会发生什么；然后再想一想如果同样的一个灯泡放在一个所有的墙壁和天花板漆有“亚光黑漆”的房间里，看起来会怎样。光的总量将可用于执行一个例如阅读报纸的任务，在白色的房间里清晰度会大很多，因为光线从白色油漆反射回来——纵使白色油漆甚至远未达到镜子那样的“反射品质或清晰度”。其中的差别是，当在一个亚光黑的房间里的光强与亮光白房间做比较时，并不在于“反射品质或清晰度”的存在与否，而在于受到能量守恒定律的支配。当光线照射到涂有哑光黑的表面时，光能被油漆吸收，而它确实使油漆温度升高了。对比之下，亮光白漆不会吸收光的能量，所以它把光反射回来，通过空气做“第二次传递”，填充房间。

　　由于能量守恒定律，而且没有任何基于导线末端的“反射比品质”的特性，当它到达导线末端时，电能不会简单地消失。而是，对于这个能量来说只有两件事可能发生：

　　① 电能可以排入环境，如发射火花、电弧，或射频信号，这些都　将携带能量；或
　　② 如果能量不能通过导线末端发射，那么，通过简约之需和能量守恒的基本定律，它必定反射回导线，并被迫再次通过导线回行。

　　如果导线具有一个长而锥形的末端，反射波可能会变得有点扩散，并且可能会损失部分的波的“清晰度”。然而，因为在这里所需的频率波长为几百米，由常规剪钳做出来的尖形在反射波中不会产生任何显著的扩散。而且，不像一个墙壁涂了白漆的房间，线的尖端并没有很大的面积，可以产生分散、蔓延或扩散。结果，当交流电压“泵”入线的一端时，线端将成为一个相对有效的镜式反射器。

　　第二个因素上面已经提到过，当提到“双双”布吉短语时，涉及到驻波的频率增加了一倍。当通过发出交流电压波的反射而在导线里产生了一个驻波，毫不夸张地说，是发射波频率的两倍。

　　由此可见，从视觉上，注意到显示在图.1A中的发出的交流电压，单一的一个完整的波长包含了一个“正波峰”和一个“负波峰”。因此，三个完整的正弦波，由虚拟的垂直线分成三个部分。

　　与此相反的是，图.1C中所示的每个“泡沫”描绘了在驻波中的完整的和总的“波长”。六个这些驻波“泡沫”完全合乎导线的长度，它只持有电源发出的三个波长。

　　驻波的“倍频”效应是重要的，因为交流系统可以当交流电压源增加时以一种增长的方式输送和释放能量。在某种程度上说，这类似于说，如果一个电机可以在两倍的速度下运行（同时还产生相同扭矩），那么在在更高的速度下电机的输出量可以两倍大。这个类比并不完全准确，因为使用交流电源的电设备的输出量取决于“曲线面积”函数，这发生在涉及到正弦波时。不过，.在许多类型的电路元件里，作为一般原则，如果电压峰值的频率增加，那么输出功率也将增加。 

　　在图.1的三个组中，线长是电源电压的波长的三倍。然而，要创建驻波，线长不需要是交流电压波长的任何特定倍数。通过考虑图.1可见，相同类型的“泡沫”将被创建：① 如果线长度是波长的准确的两倍；或，② 如果线长与波长长度相同。

　　因此，图.2（包括图.2A显示了一个发射波，图.2B显示了一个反射波，图.2C显示了一个叠加的“泡沫”）显示了在一条长度与来自固定频率的交流电压的单个波长相等的线段上发生了什么。一个谐振的驻波将会形成，它有着双倍于输入交流电压频率的频率，这相同的结果将适合于任何有着被推入（或迫入、驱入、泵入等等）导线段的交流电压波长的整倍数（如1×、2×、3×等等）线长的导线。

　　移到还要更短的线上，同样的原理也适用于任何线长等于交流电压波长一半的导线。正如图.3所示（包括图.3A显示了一个发射波，图.3B显示了一个反射波，图.3C显示了一个叠加的“泡沫”），如果线长是波长的一半，依然会形成一个自然的和共振的驻波，而其频率是输入交流电压频率的翻倍。

　　最后，移到更短的线上，同样的原理也适用于任何线长等于交流电压波长四分之一的导线，如图.4A、图.4B和图.4C所示。即使不横跨或覆盖一个完整的“泡沫”，在图.4C所示的驻波但一个稳定的、自然和共振的“驻波”的频率，这正是交流输入电压频率的两倍电压。尽管这样，它也不会延伸跨过或覆盖整个“泡沫”，图.4C中所示的驻波是一个稳定、自然、和谐振的“驻波”，具有一个精确地两倍于输入交流电压频率的频率。

　　有可能创建部分稳定的和半共振的反应，使用八分之一、或十六分之一、或更短的线长，通过使用另外的设备，它能从系统移除电功率，或者它能产生通常被称为“谐波”的效应。然而，这些都不是自然和稳定的反应类型，它可以通过一个简单的、基本的系统创建，其组成无非是：① 一根有固定长度的导线和一个“反射”端；以及 ② 一个交流电源，其频率可“谐调”，直到它在任意合适长度的导线段产生一个共振反应。

　　因此，由于四分之一波线长是最短的长度，它能创建自然和稳定的驻波，传统术语通常用来形容一根导线产生驻波响应时会发生什么，那是一个“四分之一波”响应。

　　在一些设备里，伸缩元件（或其它可以改变线型有效长度的元素）可用于改变元件的能力，来响应一个固定的波长。许多类型的天线使用这种方法——如果它们需要处理传输在固定的和已知的频率的信号。然而，这些例子与螺旋线圈电抗器无关，这将使用一种方法，涉及优化和调整提供给电抗器的电压的频率，直到在固定和未改变长度的线圈里观察到共振响应。

　　还应当指出，某些类型的“微调”的元件（如电容器，它即可以是不变的，也可以是电容可调级别的）也可以把电连入到一根导线时，以一种“模拟”的方式使那根导线增加更多的长度。这种方法可以用来改变（或增加范围）频率以使导线回路响应共振。


　　因此，如果在L2线圈里我们有共振驻波电压，而那样的一些信号通过导线的传递由线圈的一端接地，将会发生什么？检查它的最好办法是测试原型的行为方式，然而，如果我可以表达意见，我会认为信号下传到地线，会被大地吸收，而这将防止信号被反射回到L2线圈去扰乱其运行。

第三章:静脉冲系统
特斯拉线圈背靠背

　　有人告诉我，有个人只用了自己的常识就得到了令人印象深刻的成果。他用一个特斯拉线圈作为驱动力，然后用第二个特斯拉线圈与第一个背靠背，以把高压降回来。这样做，他能用L1输出线圈点亮一串强力的灯泡。他还确认了两倍的电压，四倍的输出功率，核实了唐所说的。他还发现给特斯拉线圈的输出增加额外的带灯泡的线圈，完全不会增加输入功率，而且没有引起任何原有的灯减少亮度，却依然点亮了额外的灯泡。这似乎是对唐的声明的确认，即第一个特斯拉线圈的源振荡磁场的任意数量的磁复制，均可提供一个全功率的电输出，而无需再增加任何额外输入。我不是专家，而我的对这个配置的理解是：

　　由于大直径线圈恰好小直径线圈长度的四分之一，当应用频率正好时，两者都会有一个自动谐振。由于第一个窄线圈与第二个窄线圈完全相同，它们同样也会一起自动谐振。又，由于饲给负载的大线圈刚好是窄线圈导线长度的四分之一，它们同样也在共同频率和在那个频率下共振，输入功率在其最小值，而输出功率在其最大值。在窄线圈顶端尖状物用导线连接，以使第一个特斯拉线圈产生的能量导入到第二个。

　　这项配置也许看起来太简单，不会有效的，而用特斯拉技术“太简单”了，只是并不适用。这可以在尼卡诺尔•“尼克”•吉安诺普洛斯(Nikanor “Nick” Giannopoulos)的著作里清楚看到。在他还没学过电子学之前，尼克读了并理解了尼古拉特斯拉的《科罗拉多温泉日记》( http://tinyurl.com/cop9jys，  60Mb)，而这有助于他了解当前的水平。有趣而又也许并不出人意料的是，尼克熟悉了特斯拉的技术以后，对传统电子学却遇到了困难。

　　尼克用了一台方波信号发生器，从50 kHz下行可调，并具有完全可调的占空比。这是用来驱动充油式汽车点火线圈的，正如他所说的，这不是一个特斯拉线圈，尽管许多观点都认为它是。由于型芯材料的局限，点火线圈通常只运行在低频率上。不过，约翰•斯通指出某些线圈的设计，例如那些菲亚特“朋多”车就是这样做的，即应该有可能用铁氧体取代线圈芯，而那样便能运行高频。

　　不管怎么说，尼克在较低的频率上使用了标准的汽车点火线圈，并用它来饲给火花隙，就像这样的两个刨花板螺钉的结构：
* 

　　他的电路是：

　　尼克从他的电路得到了令人印象非常深刻的结果，虽然进行更多的开发和测试仍然有大量的工作要做。在2A上12伏的24瓦输出正非常明亮地点燃两盏220伏的灯泡。这并没有告诉我们非常关心的实际输出功率，因为灯泡在低功率能级上的照明亮度是声名狼藉的，尤其是如果是高频率。但是，一个很重要的一点是光的质量，它是一个不寻常的蓝白色，完全不同于连接到220V市电电源时产生的颜色。这通常是电力成为“冷”'电的标志。虽然他尚未有机会做测试，尼克相信按照电路现在的情况，足以能够为多的负荷供电，而考虑到光的颜色，我会倾向于同意他，虽然任何像那样的事情，在得出关于性能的已知的任何坚实的结论之前都必须经过测试并证明。如果做了两个物理的接地连接，电路性能会大为改善。
       

　　请不要落入思考的陷阱，因为火花都发生在低于5 kHz，特斯拉线圈在那个频率上仍然运行。如果你敲钟，它在400赫兹上振动，这是否意味着，你必须每秒敲击400下才能听到它？实际上，不，你也不会那样做，而同样的事情在这里也适用于特斯拉线圈的近似于650 kHz的共振频率。初级绕制在直径100毫米的PVC管段上，而用的是1.02毫米直径的漆包铜线的19匝（英国线规19号或美国线规18号）。次级线圈绕制在70毫米直径的PVC管上，用0.41毫米直径的漆包铜线（英国线规27号或美国线规26号），其总长是初级绕组线长的四倍。正如你在本章稍后会看到的，线圈里的共振涉及到导线里的驻波。那个驻波是由信号从导线的末端反弹和被反射回来而创建的。在共振频率以外的频率，这导致了许多不同的波组的不断变化，在两个方向行走，而且在不同的强度上（可以有理由地描述为整体的混乱）。当共振频率送入线圈，那么所有的混乱就会消失，而只有一个波形保持着，而在沿导线的任意点上，那个波形似乎是静止的，虽然，当然，它不是实际上的静止，只是尖峰总是精确地出现在相同的点上，以及波谷也出现在相同的点上，形成一个相继的波，看起来就同前一个波完全一模一样。

　　这个功能有一个非常实用的方面，即如果您移动同一条线远离线圈匝去连接到碰巧的任意下一个电路元件，那么导线里的波将不会从线圈线匝的末端反弹，而是会在反弹前继续前行到导线末端。所以，在估算线圈的线匝的线长时，连接线的长度必须包括在内。另一方面，如果在线圈匝里的线在线圈的末端终止，而用一条直径截然不同的线来连接电路里的下一个组件，那么线里的信号将从直径突然改变之处反弹，因此，连接线的长度不能是线圈线匝里的线长的一部分。这是一个重要的特性，如果你计划在特斯拉线圈绕组之间有一个精确的4:1线长比（和4:1的线重量），旨在迫使两个线圈之间的自动共振的话。

　　应当指出的是，PVC（尤其是非白色PVC）在高频线圈上有一个限制效应。在低频时，PVC还行，但随着频率升高，它会拖累线圈的性能，降低线圈的“Q”（即“质量”） 因子。使用丙烯酸取代PVC可以解决这个问题。另外，用高压绝缘材料如虫胶清漆或专用涂层剂的其中一种来涂布PVC，将有很大改善。最理想的当然是完全没有线圈架，而线圈在无外援下依靠自身的强度而站立。制做这种类型线圈的方法在本章稍后说明。　

第三章:静脉冲系统

    观众
    这个文档主要是为超一领域里的研究者、爱好者和花费大量时间学习、阅读并实验的工程师们准备的。对于他们大多数，我用的术语将是普遍都熟悉的，因此我不会花时间来定义一切，或给出完整的历史背景。至少，我建议读者自己要熟悉：帕特里克·凯利的关于超一系统的文档（www.free-energy-info.com）和汤姆·比尔登/约翰·贝迪尼的“来自真空的能量”（www.cheniere.org）。
    简介
    就像你一样，我一直耽于探索去找到神奇的“自由能”，像神话中彩虹尽头的金罐、或黄金七城。它是一首海妖之歌，一个一旦拾起就无法放下、并可能会消耗你整个一生的理念。对我来说，它已经不可逆转地改变了我本人的生活历程，使我付出的代价远非用时间、金钱和困难就能表述的。虽然我的探索尚未结束，我相信现在我已经足够接近黄金罐子，在这一点上，理应由我来分享我所知道的。我的目标是改善人类生活，而非谋取私利。这个领域的研究者都非常了解一切耳熟能详的故事——一个取得惊人尺度突破的发明人，拒绝透露其秘密，是永远不能在市场上成功、或使专家信服的，而最后死的时候把秘密带进了坟墓。防止这样的悲剧再次重演的唯一办法是信息共享，而不幸的是，放弃秘密的同时还能在销售中致富，是不可能的。有个人不得不“为了团队，牺牲个人”，并投入大量的时间来了解这种突破性的技术，然后又把它丢弃。那个人就是我。当前人类正处在十字路口上，我们的未来取决于我们能否成功地从一个浪费和冲突的文化转型到可持续发展与合作的文化。能在这个过渡中发挥部分作用, 我感恩而又惭愧。
    对这份资料，除了应得的信誉，我不寻求任何补偿。我保留著作权，因此你不能声称份文档是你写的。我还希望一直匿名，但如果未来某时有必要证明我的身份，我是比特币地址1oULabs81pDoByb4w9Wb1rucHM3RbpkqY的专用密钥持有者。欢迎对这个地址的自愿、自由的捐赠，这将援助我的继续研究。如果，像我一样，你的财务资源极为有限，那么我郑重地请求你先用你的资金改善自己和你本人的家庭、以及你自己的研究，而我真诚地希望这一资料将有助于你本人的追求，去建造一台运行的超一装置，结束你对电网的依赖，并改善自己的财务状况。
    此外，我想包含一个附加说明：尽管我觉得我比以前了解得更多了，我肯定不会是无所不知，而且很有可能我在某些方面是错的。这里没有什么是被视为圣经福音的，一切都必须经过实验验证。请做你自己的实验，形成自己的观点，并相应地发布，这样我们所有人才可以更加明智。
    辐射能到底是什么
    辐射能是一种电，具有不平衡的标量分量。常规的电有两种标量分量；但作为一个相位共扼波对或波对组，它们是相等和相反的。当标量分量不再相等和相反，但不平衡时，导致“电”呈现出完全不同的特性。这一直被冠以多种名称——如辐射能、冷电、以及标量能。它们本意上指的是同一种东西。辐射能对于传统电磁就有点像虚数对实数。很明显，这里在第二十一世纪，“常规的”电磁理论——经典的和量子电动力学，对几乎所有观察到的现象都做了出色的描述工作，并且对我们在日常生活中所享用的一大堆先进电子设备的设计和建造是高度有用的和准确的。然而，这并不是故事的结尾。特斯拉经常发现他自己与他当时代的学术机构不一致，因为他观察到的第一手——用他自己的眼睛，导致他的实验室似乎不同于那些理论所预料的结果。怎样才能两者都是对的？
    在数学意义上，一个人可以用实数做算术，并且它们完全如所述那样工作。或者一个人可以加上虚数，并用复数集做算术，而且它们再次完全如所述那样工作，但两组是不一样的，而且确实表现也相当不同。它们还关系到 i^2 = -1，两个纯虚数的组合得到一个实数。没有相应的对称性借以两个实数的组合产生一个虚数分量，所以这里类比失败。
    一般来说，辐射效应是由相反的常规电磁场产生的：就像抵消线圈之类的东西。正如 i^2= -1，两个电磁场干扰给出的不是零，而是零电磁分量和非零标量分量。同样，两个标量场干扰给出的不是零，而是一个零标量分量和一个非零电磁分量。请阅读比尔登的“Fer de Lance”(法语：铁矛)了解更多关于标量干涉仪的信息。纯标量波或许可以被认为是两个相等和相反的电磁波的量子叠加。其幅度抵消，但还是留下某种重要的东西。贝迪尼和其他人已经证明了这一点的真实性。
    事实上，对于标量场和纵波的最佳介绍，我建议你读一读比尔登。比尔登的所有文章。需要了解的一些重要的事情是“叠加原理”，其中系统中的多个波可以分别处理，仅适用于线性系统。 正如比尔登最后写的，我们从相对论得知时空是弯曲的，不是一个线性系统。所以，由于这个原因，个别地查看电路中发生的所有电压和电流是错误的。正如唐·史密斯所示，效应是可能的，可以是非常有用的。
    电压到底是什么
    像比尔登经常提到的，1903年和1904年惠特克的关键文献摧毁了电磁场的标准经典描述，变成了两个标量势的叠加。这些出现于一个相位共扼对：一个时间上内向外向前运动，另一个时间上向内向后运动。随着这个标量电动力学的新学科轮廓突显，它变得日益清晰(至少对我是如此)，许多经典的、以及甚至是量子的概念将不得不被修改。这些概念之一是时间。根据量子理论，宇宙保持CPT对称性、电荷、奇偶性和时间的积。换句话说，时间上向左运动的电子与时间上向右向后运动的正电子是不可分的。因此，当偶极子被创建时，就好像那个事件传播出来的即有时间向前、又有时间逆转的分量。换言之，几乎就像时间因果性完全不同于持续性的时间——如果这能有任何道理。
    那么现在我们知道电压本身由更为基本的亚组分构成——其中的是标量势和纵波。这是通往超一的门，因为真正严格意义上说功率等于电压乘以安培，但我们现在可以拆开“伏特”进入到不需要维持这种联系的标量势中，然后在电路中以大得多的有效势重新装配安培。这就是唐•史密斯设备所做的。
    唐·史密斯发现，这样做的方法是很简单的：普通电容器就行。考虑到电容器不是一个二端器件，而是一个三端器件：两个普通端子和连接到它周围空间电位的外壳本身。对实验者具有高度指导意义的是采用示波器探针，并在操作电路附近移动探针——特别是具有高频或尖锐瞬变和高压的探针。用诸如杀手激励器那样的桌面装置可以很容易看到电容耦合——即使探针和电路之间的空间通过极微小的电容，也足以诱导出可观的电压。在离线圈几英寸的距离处，可以轻易地测量到几百伏特。
    现在我们有一个空间域，其电势以数千伏的交流电压振荡，这一切都有必要在这个空间中放置一个电容器。唐·史密斯的装置为什么如此紧凑的原因之一，是使得电容器可以物理上靠近运行的特斯拉线圈部分。随着电容器置于“连接到第三端子”的空间域中，有必要在电流脉冲到达电容器的同时，外壳处于高电位。这里是经典和量子理论的另一个整个部分必须修订的地方。这里所发生的事情是，在这个间隔期间，进入电容器的电荷呈现出标量的鲜明特征——一种特性，等同于周围环境中的电压。这就是唐所说的“制作磁副本”的意思。这完全是用词不当和高度误导的。它与磁或传统物理学没有半点关系。真实情况由唐·史密斯装置证实了，而其它真实的超一装置是那些在某种程度上违反传统理论的——即，所有电子都是相同的，在此期间进入电容器的电子变得不同了。这是量子纠缠的一种形式吗？我声明不知道，也许将由更多合格的物理学家在未来的实验搞清楚这一点。
    通常电容器的水流模拟类似于水塔：蓄能器根据其上的势能是否超过存储的潜力来存储或释放电流。要理解唐·史密斯效应，想象某种水塔，进入塔的水是根据水塔的颜色着色的。不知何故，进入的过程中，它得了某种别的东西。它仍然是水，但它周围的条件很重要。 当水（电荷，为电容器模拟）再次释放，然后它有了这种额外的东西。它像一种调料、一种颜色或一个污点。
    因为我们知道，标准的“电压”是两个平衡标量势的叠加，我们现在有一个充了电的电容器，但它用的是一个不平衡的标量势充电的。这是经常被超一研究者提及的所谓“辐射电荷”。它仍然有一个传统意义上的可测电压和传统意义上的可测电荷，但还有某种别的东西，某种不同的东西。当标量势在相位共轭意义上相等和相反时，常规仪表仅能够看到对称图像。任何不平衡的标量势都不表示，但许多实验人都对不寻常的偶发事件和某种他们无法测量的东西毁坏测试设备很熟悉。这就是为什么。
    我称这种额外的不平衡为某种——特征。我选择这个的原因，首先，它是描述性的。“电子”——或不管它们实际上是什么，呈现出电容周围空间的特性。其次，很明显，相关领域的其他研究人员，如希罗尼穆斯（Hieronymous）“电光”（eloptic）辐射（能），这个特性可以呈现出比仅有一个直流电势更复杂的性质。它显然可以是化学的，而且甚至是生物的（例如，约翰·塞加卡生物谐波装置）。该特性可以用普通电流叠加并携带，而像研究人员如唐·史密斯和约翰·贝迪尼所示的，它是可以存储在电池和电容器中的。也可能一个纯标量波有着完全没有平衡的常规分量，但便于能够调整这种类型的能量在常规模拟电子电路中与“电子”在一起能够几乎不被夸大。
    所以我们现在处于的状况是，我们真的完全不知道电子实际上是什么。唐·史密斯将其描述为一对——“电压电子”和“电流电子”——可以分开的东西。埃里克·唐纳德(Eric Dollard)说过，只有费罗·法恩斯沃思(Philo Farnsworth)才真的知道电子是什么。非常明白清楚的是，传统观点是相当错误的，或者就真正发生什么而言，它至多只显露了冰山的一角。它就像复数的实数部分。记住，你可以只对实数部分做运算而依然得到正确答案。但现在很多研究者进入非传统研究多年已经很清楚，你可以在常规电路中用平常“电子”做这类“复数算术”，而标量特征部分同在并被放大，甚至被传输，正好与常规电流一起。
    特斯拉首先观察到这种效应，并着手去理解和控制它。记住，所有需要产生辐射效应的是来自非零电压区域的电流的容性耦合。对于小电压，效应将非常小，这就是为什么它们通常被丢失。以早期高压直流输电系统的导体为例，就在开关闭合的那一瞬间。快速上升使得导体周围的空间中的电势大大远离零——至少非常短暂地，并且所有围绕导体的都将通过容性耦合接收少量电荷。这种电荷将因此携带一个辐射分量，它通常是无害的，而且往往根本不被注意。特斯拉在这方面的实验使他开发出特斯拉线圈，正如埃里克·唐纳德所演示的那样，这绝对不是真的把传统电压提升到极高电平的装置。特斯拉的主要目的是放大辐射分量。考虑特斯拉线圈次级的相邻匝间的电容。匝间存在容性耦合，并且在振荡波形中的点处，其时电压为高，由于匝间寄生电容中的高环境电压，该耦合将承载辐射分量。随着波在线圈上升，辐射特性将随着电压而越发增多。是的，一定也有每个实验者都应该熟悉的传统电压和电流发生的方式，但特斯拉非常了解辐射分量，并找到一种方法来使它最大化。
    唐的主要贡献并非他再次发现了特斯拉的“辐射能”——远非如此。唐的主要贡献是在他的图表上没有见到过的：如何将具有强烈叠加的标量特性的不平衡电，以一种传统意义上不节能的方式变回常规电。这是在输出变压器中完成的，这项目简单提到过，但从来没有展示过。
    你可曾想过，如果不存在楞次定律，变压器中到底会发生什么？显然，任何变压器都将是一台超一设备。由于比尔登非常清楚地阐明，源偶极子及其有着主动真空的破缺对称是所有电磁能的实际源。人们可以从次级汲取无限量的功率——至少达到材料限制之前——不管是达到芯材内的还是绕组的（稍后详述）。但还会发生什么？似乎可能和可信的是，这样的大规模的减熵过程将导致其它的副作用——如变压器变冷。另外，因为在某种意义上减熵很像时间反转，时间（即“持续时间”，而非“因果时间”）可以在这个区域减慢、停止或甚至逆转。例如，如果变压器芯中具有放射性材料，人们可以观察到它的衰变速率。由于负熵/时间反转效应奏效，也很可能其它的外部相互作用——如重力——能看到改变或反转。
    现在，这种感觉对于超一的研究者来说有多熟悉？许多发明人声称有一台运行时发冷的装置，而且有一些会失重，甚或悬浮。据说弗洛伊德·斯威特和瑟尔都有过悬浮的装置。当然也有少数声称已经成功地复制了唐·史密斯装置的人承认输出变压器经历过“极端温度的变化”。
    这里是唐的贡献：标量特性似乎不受楞次定律约束，或至少在通常意义上不受约束。当一个人把电流放入变压器的初级，但该电流包含有直流标量特性，次级中的初级电流的楞次定律反映出现了具有彼此相反运行的两个标量势的情形，这是电压的定义。或者也许电流在这种情况下——因为它是两个磁场干扰，磁场显然也包含有“磁标量？”特性，因为它们来自具有非零标量特性的电子电流。至少，结果非常像楞次定律似乎不存在的样子：得到可观的超一——以及一些副作用，使得变压器冷运行并失重。我怀疑时间减慢——甚或逆转效应也可能发生，但我没工具测量它。变压器变成了一台比尔登意义上的标量干涉仪。
    在这一点，让我开始把这些点与其他研究者和他们的设备连接。大多数读者都会熟悉爱德·格雷的“冷电”。格雷提到过在某种意义上他“分离正极”。我认为这是表层意义上的。如果你用高压脉冲给电容器充电，一端接地而另一端通过二极管连接到高压源，所有这一切都是必需的——造成这种配置产生辐射电荷是要“分离正极”，并把高压引线也连接到电容器的外壳。在唐的“商业模式”中，他并没有花工夫去这样做，或者至少对此明确说明：在足够高的输入电压下，即使流动在电容器壳的外面，也可能产生一些效应。许多实验者在转换开关元件管上做了大量工作，而现在应该显而易见的是，这本身并不是造成超一魔法的原因。它是电容器里的辐射电荷，以及他怎样可能实现它。以这种方式，任何连接到输出的磁性设备将是不受楞次定律约束的，而且以极高的COP超一冷运行，极像唐·史密斯的设备。唯一实际上的区别是唐用了变压器，爱德用了电机。以这种方式用具有交流感应电机的唐·史密斯装置应该是很简单的。只需使用大小与电机绕组电感匹配的运行电容器去得到50或60赫兹的共振（以提高功率因数和减少运行它所需的热电功率量）。超一效应将由于电机线圈之间的感应和转子中的感生电流而表现出来。
    本质上这是用唐·史密斯设备来运行任何东西的相同过程。如果您可以将电压降至12/24/48伏，它可以用于为变频器供电。每台逆变器里，直流-直流开关电源带有一个高频逆变器和一个小型变压器（某些设备使用60赫兹逆变器和大型60赫兹变压器）。反正，您所要做的就是提供足够瓦数的常规“热”电去运行开关和控制逆变器逻辑。在小型逆变器上，这可能在12伏小于一安培。如果标量不平衡的“冷”电分量是可观的，逆变器的变压器中的超一效应将是明显的，它将冷运行，并表现出其它的负熵效应。应当指出的是，可用功率并非真的是无限的。由于变压器中的磁芯和铜损不再是一个因素，没有楞次定律来限制次级电流和加热，变压器的正常额定值可以被大大超过，但最终会出现其它问题。芯材的磁饱和将在电流超过额定值下发生，并且尽管可以继续提取超一功率，但是最终会出现其它奇怪的效应——例如“冷熔”，也称为哈奇森效应。
    哈奇森效应最好的解释是难解之迷：当你用冷加热融化某物时会发生了什么？ 大多数读者都将熟悉感应加热。装置的变压器汲取超一功率实质上是感应加热器中的工件。如果频率和电流使得饱和度低和“磁芯损耗”低（如果有，是因为我们这里正在谈论超一），一切都会正常运行，但是由于这个超一可以从一台装置汲取到比它正常能够处理的多得多的能量，从而使变压器芯本身汲取超一功率（“冷加热”）以克服“磁芯损耗”，然后最终它将“冷熔”。 在这种情况下的分子水平上会发生什么，我只能猜测了。
    类似技术的其它应用现在也可以容易地解释。让我们来看一下爱德·利兹考尔林（Ed Leedskalnin）的案例，据传言，他可以通过某种方式抵消重力来浮起巨大的石块。显然，爱德的发电机用磁的方法，而不是唐·史密斯和爱德·格雷的电方法。不知怎的，他用相反缠绕的线圈产生具有叠加标量分量的电流，其在那个点实质上与流过唐·史密斯装置的输出变压器的电流是一样的。注意，弗洛依德·斯威持也用相反线圈的方法来产生标量不平衡电，具有的输出变压器也在一个简洁的小型封装的相同装置中——极棒的超一工程！无论怎么说，回到爱德·利兹考尔林。如果你取这个电流，并抛下一匝或数匝电缆绕在一个大岩石上，然后几圈另一根电缆绕在同一块岩石上，你就做成了一个岩石为芯材的变压器。如果你用非导电型的岩石，这只是一个好主意。如果岩石或物体是导电的，前述的冷熔效应则由于涡流而出现生。现在应该是显而易见的——爱德是怎样在石头上产生反重力的了：他运行另一台电机，用产生的超一动力通过这个岩石变压器。他会改变电动机上的负载以控制产生的反重力的量。正如弗洛依德·斯威持指出的，似乎反重力效应与功率输出呈线性关系，并可达到足以悬浮的程度。
    其他实验人——有意无意地——肯定已经产生和应用着辐射效应。业余实验人试着复制汤森·布朗（Townsend Brow）的著名的“引力仪”没有成功。在材料和方法方面经历过太多的折磨痛苦。我建议（但没有亲自做过实验），基本上，用强标量分量充电的任何平行板电容器都应产生电引力效应。在管状构造的电容器中——如可能用在唐·史密斯装置里，会存在电引力效应，但由于引力矢量大部分在装置内部，并且在方向上也是径向的，所以不容易观察到。电容器上的合力可能也限制了辐射/标量分量的总量，那在将导致机械损伤之前可以是存储的，并且事实上可能对毫无戒心的实验者是危险的。电池也可以带有辐射电荷（通过贝迪尼和唐·史密斯），并也可能由于过度的内部电引力而受损或毁坏，导致电池酸液失控释放和/或电池的快速碎片。
    最后，那么多的实验工作需要完成，以验证我所有的猜想，那甚至难以知道从哪里开始。此外，对于理论家和正在学校就学的物理学学生来说，一个新纪元正在开始。再次，纵观整个科技进步史，常有的是，我们以为我们知道的事情被 证明完全是错的，或者至少只是一个更大图的一小部分。被很多人的很多工作需要发生之前我们有，在我们透彻了解现在身处的新世界之前，人们需要做大量的工作。很清楚的是，人类新的一天正在破晓，这些技术对于结束人类的痛苦持有着巨大的希望，最终可以免费地提供给所有人。
    调查这些现象的同时，我在工作台上做过许许多多设置。有数百个——也可能数千个。 在过去的两年左右，我一直被困在我的电路“运行”的点上，在某种意义上，一切都在共振和运行正常，但没有魔法般的超一。 我终于有了一个“成功的”测试，那似乎比它应该有的产生了更多的输出功率，但用电灯泡作为负载，是很难准确测量功率的。它肯定可能只是感应的电能转移，因为它不是大规模的超一增益——就像从唐·史密斯设备会有的预期那样。
    我的目标不只是按方案复制设备，而是真正理解工作中的物理。我肯定一直在工作，还没有一台完成的设备，但正如你可以从文件中辨识出来的，我相信我已经上路，现在这只是一个时间问题。主要困难是能量传输的低效，将入的热瓦转换成足够的出的冷瓦去运行任何有用的东西。我一直在用唐的原理图中的罗耶振荡器设置，它似乎功率相当地效率低下。接下来，我将回到谐振电路的更高的输出电压，并用火花隙来点火输出变压器，并希望看到这种设置的超一。我还认为唐的秘密之一是在输入端使用一个辐射充电的电池，以及无线“1/4波导线”反馈也会不断地给它辐射充电。这将导致甚至高压模块产生一些超一，然后在谐振段有更多的增益，然后甚至在输出变压器中更多。我当前正在用杀手励磁器向一台胶体密封铅蓄电池辐射充电，所以也我可以检验这个理论。马克·贝朗格（Marc Belanger）复制了这个无线充电，并有一个YouTube视频证明——如果没有被删除。马克很活跃，而且似乎正在取得非常好的进展，然后突然沉寂了，我不知道发生了什么。
    于我而言，我确实不能声称是任何东西的原创发明人，我只是煞费苦心地重现唐·史密斯和另外几个人留给我们的线索，千方百计尝试如何准确固定住显现的超一效应，并且可以控制。 我相信现在我理解了理论部分，并想分享它，这样其他人也可以他们的复制尝试取得更大的进步。甚至知道了原理，仍然有相当多的工程和工作台工作来让那该死的东西运行。一旦我达成一个运行设置，我就计划做一个有足够的复制信息和免费发布的“参照设计”。那时事情会变得非常有趣....
    是的，我最近能找到“咸柑橘”的视频。它或多或少是标准的唐·史密斯设置，如果我记得没错的话，他有四个或八个大型的输出电容，但没有输出变压器，只有灯泡。由于冷电降低了楞次定律，从变压器的输出应该可以获得大得多的超一。
    我的很大一部分的研究一直是试图找出所有唐的装置之间的共同线索。什么是方程的必要和充分部分？在声明一台运行装置时，还有许多其他人喜欢似乎可信的卡帕纳泽、阿库拉（Akula）和芝兰若（Zilano）。答案实际上只是一个振荡高压源和一个电容器，或电池起着像唐的用等离子管穿过平板电容器的“共振能量方法”所示的天线的作用。具有线圈的标准唐型装置正是一种巧妙的配置，它确保存储时到达存储电容器的电子与电容器外部的特斯拉线圈电场的电压脉冲同相的电流脉冲产生不平衡电。但唐也展示了他的只有一个非谐振高压变压器和一个大电容的“商业模块”。魔法发生在电容器里。不幸的是，大多数实验者没有意识到在那个点上，他们可以用电阻性负载来测量它，并看不到超一。不平衡“冷”电的作用是降低所用的磁性装置中——如变压器或电机中的楞次定律。这就是为什么在贝迪尼设备中，你必须使用两套电池，并保持交换它们，随着冷电运行通过贝迪尼电机，你获得增益。贝迪尼充电电池运行一台逆变器会显示出超一增益，但只要跨接放置一个负载电阻器，则不会有超一。
    唐的装置通过使用三个增益级产生非同凡响COP比。用辐射充电的电池启动，诸如反激式或霓虹灯变压器的“高压模块”将以降低的楞次定律已经运行超一。以贝迪尼的设备为例，在这一点上的单级超一增益可以大约在10。而特斯拉线圈部分将在另一个COP为10下运行，在这一点上给出的总COP为100。然后输出变压器将在另一个COP为10下运行，总共得到1000。那么，您可能插入输出的许多设备本身也有电机或变压器，并将以额外的COP——甚至远超于此——运行。像灯泡组一样的阻性负载在装置本身之外不会有任何更多的增益，但是1000的COP已经足够用一个小电池去运行大家伙，并循环输出回送到电池。由于输出有一个冷/辐射分量，电池被充以辐射能量，使得循环再一次从头开始。
    唐·史密斯设备这么难以复制的主要原因是，有那么多要做的事原理图都没有显示。即使原理图本身是正确的和完整的，它也不会显示电容器需要靠多近线圈以获得有用的耦合。唐不会告诉你，对于电池导线，需要什么样的魔法“1/4波”的长度去自充电，如果你以30千赫兹的受激谐振频率做数学运算，导线长度将不得不发昏地长，我想它实际上并不取决于导线长度，而是电池的接近度。而唐从不真正解释输出变压器的重要性，这对看到任何真正显著的功率增益是必要的。
    我希望这一切对大家帮助。我的首要直接目的是传授我迄今为止学到的东西，以防万我发生了什么意外。我一直相信我在逼近一个工作的大功率设备——一台像唐展示的、应该有数千瓦的输出、并能够运营一个典型家庭的设备。一旦达成，我将完整记录，以便它可以复制，并以开源的格式传播。第一个版本可能是火花隙，而于是嘈杂和维护容易，工作朝向一台像卡帕纳泽的最新视频那样的全固态版本。基于我当前的知识，关于火花本本身，我不认为有什么基本必要或本质性的东西，它只是振荡特斯拉线圈的一个方便方法。

第三章:静脉冲系统
交流电路

　　这是为那些没有读过12章节的电子学指南的人对交流电电路和脉冲直流电路所做的轻量级介绍。让我再说一遍，我主要靠自学，因而这只是基于目前我的认识能力的一般性的介绍。
　　
　　交流电，通常称作“AC”，所谓交流是因为这种类型的电源的电压不是一个恒定值。例如，一块汽车电池，是直流并有一个相当恒定的电压。通常在充满电的状态下约为12.8伏。如果你把一个伏特计与汽车电池连接，电压读数不会变化。一分钟一分钟过去，还是相同读数，因为它是直流电源。
　　
　　如果你把一个交流伏特计跨接在交流电源上，它也会给你一个稳定的读数，但它在撒谎。尽管有稳定的仪表读数，但电压每时每刻都在变化。仪表所做的是假定交流电波形是一个正弦波形，就象这样：

　　并基于这个假定，它显示的电压读数谓之“均方根”或“RMS”值。正弦波的主要困难是电压的零下伏特时间与零伏特的时间完全相等，所以如果你取平均值，结果是零伏特，这可不是个满意的结果，因为你会遭到电击，因而不能是零伏特，不管它有怎样的算术平均值。
　　
　　要解决这个问题，每秒测量电压成千上万次而产生的平方（既这个值自我相乘），而后求这些值的平均值。这样做的好处是，当电压，比如说，是负10伏，而你求它的平方，得到100伏。事实上，所有的答案将是正数，这意味着你可以把它们加在一起，取平均值，得出一个合理的结果。然而，你最终得到一个远远过高的值，因为你给每次测量结果取平方，所以你需要取这个平均（或“中间”）值的平方根，这就是听来挺花哨的“均方根”的名字的由来——你求的是测定值平方的（平均或）中间值的（平方）根。 

　　像这样的正弦波，电压峰值比无方根值高41.4%，这是每个人都考虑的事情。这意味着当你喂入100伏交流通过四个二极管的整流电桥进入一个电容器，电容器电压将不是100伏直流，而是141.1伏直流，当你选择电容器额定电压时你要记住这一点。在该实例中，我会建议电容器的操作电压要高于200伏。
　　
　　也许这一切你已经知道了，但你可能不会想到如果你用一台标准的交流伏特计测量波形，而那不是正弦波形，仪表上的读数是最不可能是正确的或近乎正确的。所以，不要兴高采烈地把交流伏特计连接到一个正在产生电压尖峰的电路上，例如，约翰·贝迪尼的一个电池脉冲电路，并认为仪表读数意味着一切（除了这个你并不明白你在做什么）。 
　　
　　你可望能学会功率瓦是基于电流安培与电压伏特相乘。例如，12伏电源流出10安培的电流，表示120瓦的功率。不幸的是，这只适用于只有电阻器的直流或交流电路。在无电阻元件电路里情况就发生变化了。
　　
　　这类电路你可能会碰到有线圈在其中，当你处理这类电路时你需要考虑你在做什么。例如，想想这个电路：

　　这是你刚做成的一个原型的输出部分。输入到这个原型的是直流电并测量到12伏在2安培上（24瓦）。你的交流伏特计在输出端读数是15伏，而你的交流安培表读数是2.5安培，你满心欢喜，因为15 x 2.5 = 37.5，这可是大大多于你的24瓦的输入功率。但是，在你仓促跑上YouTube 宣布你做了一个COP＝1.56或156%的能效的原型机之前，你需要想一想真正的事实。
　　
　　这是一个交流电路，除非你的原型机产生的是一个完美的正弦波，那么交流伏特计的读数将变得毫无意义。这只在你的交流伏特计是少数几个可以准确地测量电流、而不管伺入的是什么波形的型号，才有可能。但这明显是一台数码仪表，它通过测量一个与输出串联的电阻的交流电压而对电流进行评估，如果真是这样，它将可能会假设一个正弦波。赔率是两个读数都错，但让我们把情况放在我们有一台最棒的仪表，其读数绝对正确。那么输出就是37.5瓦，不是吗？这里的原因是这个电路由变压器绕组伺入的，它是一个线圈，而线圈可不是这样工作的。
　　
　　问题是，不象电阻，当你在一个线圈上形成电压，线圈开始吸收能量并把它伺进给围绕线圈的磁场，所以在电流达到最大值前有一个延滞。对直流电，这通常根本无关紧要，但对于电压总是变化的交流电，就非常重要。情形就象　下面的电压和电流曲线图那样：

　　起初，看起来没什么大不了的，但它对实际功率瓦有一个非常显着影响。要得到我们刚才谈到的37.5瓦输出，我们用平均电流幅值乘平均电压幅值。但这两个值不会发生在同一时间，而且有很大影响。
　　
　　因为这可能有点难，让我们取峰值而不是平均值，因为它易于查看。让我们说在我们的示例图表中电压峰值是10伏而电流峰值是3安培。如果这是直流电，我们会把它相乘，并说功率是30瓦。但对于交流电， 由于时差，这就不能奏效：

　　当电压达到峰值，电流还远未到达其3安培的峰值：

　　由于这个结果，而不是我们预期的峰值功率在电压峰值的最高处，实际功率瓦非常低——比我们预期的一半还低。那可不太好，但你贴近一点看情况更糟糕。看一看当电流交叉零线时, 是什么电压，既当电流为零时。当电流为零时输出功率为零，而此时电压却在一个很高的值上：

　　这同样适用于电压为零时。当电压为零时，那么功率也为零，而你发现此时电流却处在一个高值上：

　　这同样适用于电压为零时。当电压为零时，那么功率也为零，而你发现此时电流却处在一个高值上：

　　通过红色垂直线标示的时间对电压和电流采样，而这些数据用于计算有效功率位准。在这个例子里，只显示了很少的采样，但在实际中，取样数量是非常大的。做这种工作的设备谓之瓦特计，因为它测量功率的瓦特数。采样可通过仪表的内部绕组完成，造成一台仪表因过载而损坏，而不产生指针的满偏转；或可通过数码采样和数学整合来完成。大多数这些仪表的数码采样型号只在高频下运行，通常每秒超过400,000周。这两个品种的瓦特计都可以处理任何波形而不仅仅是正弦波。
　　
　　电力公司给你家供能，计量电流并假定任何时候都是满电压下电流被汲取的。如果你正在用市电为一台强力电动机供电，那么这种电流延滞会让你花更多的钱，因为电力公司把这种延滞计算在内。可以跨接一个或多个合适的电容器到电机来使功损降到最低来改善这种状况。

第三章:静脉冲系统
穆罕默德评估唐•史密斯的设备
　　经过两年的对唐•史密斯的主要设计的检验和测试，在2014年，穆罕默德发布了下面的文档。如果愿意，他的文档可以作为一个单独的pdf文件下载：http://www.free-energy-info.com/Belkired.pdf

　　这份报告乃真主（神）的恩赐，感谢主——尽管这是两年多对唐纳德•李•史密斯的共振能量装置深刻思考的结果。我对这种设备感兴趣是由于它能提供大量的功率。该装置没有移动部件，体积很小。这份报告尝试解释关于共振能量设备的两个重要来源信息；它们包括文档和视频：
　　文档位于: http://www.free-energy-info.com/Smith.pdf
　　视频为：

　　该文档中包含的信息是免费的，并向公众开放。我认为现在是时候让这样的信息广为人知了——自由能是免费的，因为它是给每一个人的。能量无处不在，源源不绝，随时可以用最小的努力取得，这里所描述的共振能量装置是最有吸引力的自由能设备之一，它基于一个多维的变换器，使得现实的正的能量和看不见的负的能量之海之间的谐波交换成为可能。这可能是应用了火花隙配置，正的和负的能量海洋之间的高能对称使其更适合用周围背景能量这个术语，而不是用零点能这个名称。上面的视频是一个非常好的资源，可以视之为与本文相辅相成 、互相印证的，使读者对视频和本文都能很好理解。
　　上面视频一开始，发明人就解释了磁场对发电的重要。磁能搅乱背景能量，而这导致线圈两端之间的电子的分隔，这种电子分隔是一种电功率的来源。
　　共振能量装置基于一个非常重要的理念，即磁和电是一个单一存在体的两面！
　　物质和能量是同一事物的两个方面，如奥利弗•亥维赛在他的著名的能量方程E=MC[sup]2[/sup]中所表示的。这在我们的共振能量设备中的电当量为：
     
    在这个讲座里，我们将一起学习设备是怎样工作的，但在试图利用这些信息之前，请注意以下警告:

    你需要再三阅读本文，以理解隐藏在装置后面的能量；该设备是能量生产者！差不多就是一个发电厂，但规模很小，这种特殊的线圈只需要电压，而当我们振荡那个电压时，电压变成真正的电流！ 
    这意味着，如果你打算使用高压电容，即使是短路，在收集系统里也是不允许的。这不是初哥该呆的地方，请不要尝试实施，或利用这里所展示的资料——除非你经验丰富，技术精湛。无论是出版人还是作者，都不敢保证这里所含资料陈述的完整性或准确性，因而不承担任何由于你的行为所产生的损害或伤害责任。
    阿尔及利亚，2014年8月 
        hopehope3012@gmail.com
    让我们来看看磁场是怎样在一个普通的线圈里产生电压，以及为什么我们的线圈缺少已经被唐纳德•史密斯找到的能量的关键！

    当一个磁场穿透一个线圈时，感应的旋转电场沿线圈产生附加的初始电压。在线圈中的每一匝都接收到相同的电压，我们沿线圈长提取能量，但我们失去了线圈内区域中的可用功率!! 要理解这一点，让我们来看看感生电场：

    如果我们研究一下图.2——它表示图.1所示线圈的一个匝，我们看到那个磁场穿过那个环内的所有区域。这个磁场将被转换为电压，因为它将驱动一个旋转电场，这个场能够诱导一个电压，而这个感应的电压会由于图.1中点A和B之间的电压差而引起电流流动。
    重要的是，对感应电场通常被遗忘的事情是，如图.3所示的我们的线圈内侧的可用性：

    感应的电场独立于导电回路存在。换句话说，感应电场渗透于变化的磁场的区域内的所有空间中，如图.3中红色的场力线所示的那样。这个场如何？它在A点、以及A和B两点之间所有间距中。
    如果我们想要实现功率放大，我们必须把要把磁场与感应的电场组合成这样一种方式——以保存非保守电场！感应的旋转电场将维持耗散，但我们可以用一个特斯拉双线并绕线圈（“TBC”）与那个场生成的感应电压一起运行。
    我们需要扩展特斯拉双线并绕线圈的电容性一侧以得益于感应电场到一个合理的度，如果我们试图用扁平的特斯拉双线并绕线圈，我们将在我们的电磁铁线圈里面临同样的问题——我们在两点之间的专注之处……共振能量装置的要点是基于一个扩展的特斯拉双线并绕线圈上的（图.4）。

    我搜寻特斯拉的双线并绕线圈的规格的时，没能找到很多信息——如这种特殊线圈的共振频率，就好像它已被遗忘了——虽然自1894年以来就已为大家所知！ 
    我觉得它没有优势；幸运的是，在那个时候，我成功地建立了一种新型的非对称电容，它有四个极板，而不是三个极板，我能复制我的源电压，我给它取名为C1/C2系统，当我用高压输送给C1时，我无需直接接触就能从C2取得电压，装置是基于C1和C2之间的电场的相互作用的。
    C1/C2系统使我开窍，想到了无需直接接触而给电容充电的可能性；用这台设备。我开始以不同的方式思考，想知道我怎么能够只在一台设备中把电的两侧结合起来。图.4所示装置可以简化为图.5所示的：

    磁的一侧是从A到B的路径，这是一条电流的路径，然后将形成磁能，并集中在我们的线圈里，磁的一侧是电的隐藏侧，因为我们这样做时，不能在电容器中长时间保存这种状态。这一侧直接关系到环境背景能或零点能。（接下来我们将看到为什么唐纳德•史密斯更喜欢环境背景能而不是零点能）
　　为简单起见，我们可以用永磁为例，永磁似乎所有的时间都在产生磁场而无需我们提供任何我们必须要给出的、可察觉的能量。
　　令人惊异的线圈的电的一侧是最难理解的。在我们扩展的特斯拉双线并绕线圈中，电容器是只是一个点! 它是点“X”，但从静态的角度看，我们说它在点C和D之间。从C到D的路径是保持电流方向所需的手段，以建立线圈，并确保电容器的两个极板之间产生的电压是最大值的。该电容是动态的电容器，而不是静态的电容器。这个电容器中位移电流是不存在的……因为它在一个设备中聚合了电的两极。磁的一侧是电流从点A开始并流向点B的电流侧。电的一侧是存在于两个极板之间最大值电压的点。我认为这是理解特斯拉双线并绕线圈的最难点，因为我们只把它看成一个线圈，而不是一个带有内置电容的线圈！
　　回溯到1894年，看看尼古拉•特斯拉先生说的他的双线并绕线圈：
　　我的这个发明的目的是避免使用昂贵的、笨重的和难以维持在理想状态的电容器，并如此构造线圈本身去实现相同的终极目标。
　　让我们通过分析扩展的特斯拉双线并绕线圈的运行来开始吧。想象下面的图示是一个带电的、扩展的特斯拉线圈，有着正和负的部分，分别显示为红色和黑色的极板。

　　当我们通过其点C和D连接这两个板时，电流会如红色箭头所示从点A流到点B。当感应电场发现线圈是逆时针（“CCW”）绕制的——红板——与之相对的另一线圈顺时针（“CW”）绕制 ——黑板——这个电场将产生一个感应电压，它会趋于再次给电容充电！
　　因为感应电场的顺时针方向旋转的，这种情况下，旋转电场将在点B从0伏开始建立一个感应电压。当磁场增大，电流将逆时针流动，因此磁场的方向将如图.6所示——出了画面。
　　在这种情况下，我们实现了相邻板之间的无成本电压差。这种状况吸引电子是以前所没有的，成为吸纳的、并产生很大的潜在净增益，这个增益是真实的 !！
　　感应的旋转电场在闭合回路里流动，但这种设计使它在相邻的板之间建立起一个电压差。这个现象阻止相邻板之间的电压差的下降，而且使电功率的复制以无线电的频率实际运行。
　　由此，我们就可以理解为什么共振不能产生能量，而是以无线电频率复制能量，而这是这台设备能够用唐•史密斯给我们的公式而给出巨大能量的秘密：

　　感应的旋转电场将建立感应的初级电压；B为那个场的起点，那么它将具有0伏，但是当我们到达点D时，它将具有V伏，这是与点C可用的电压相同的。感应的旋转电场将继续它的旋转，在点A产生的一个2伏的值！（图.7）。
　　一个问题出现了：如果C和D都具有相同的电压, 哪里是电容器？
　　电容器在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈（TBC）中是一个动态的电容器，它只在线圈振荡时才形成。当发生这种情况时，感应的电场将使C和D的电压值相同，但是每一个相邻匝将接收相同的电压差，这是吸引周围——而不是原来系统中的——电子所需的，但现在大量会集，提供了剩余功率。这个电容器由于CD的结合点而出现，并从一个动态的点来看，它是点X。
　　这台装置把磁和电当成是相同的东西来处理。在这种情况下，双方都有助于另一方。这里没有位移电流，因为它的出现是在我们分开电和磁的时候。当我们这样做时，我们是通过引入某种并不真实的东西来填充间隙的。位移电流不存在!!
　　当你在空中移动一块永久磁铁时，不管是否有线圈，都会出现感应电场。电就在那里，它来自背景能量，并返回到它的本底值，电和磁都具有相同的起源，磁是能量的一侧（磁场），电是物质的一侧（电子）。
　　当我们把一个传导线圈放在一个有一个变化的磁场的区域里时，物质的一侧出现。磁场使电子逆时针旋转并产生电压，以及顺时针旋转并产生电流，电压的电子显得更多的负性，因为它们更活跃，电流的电子显得较少负性。我们通过改变磁场来追寻电子的分离的数量。电流（I）是能量杀手，因为它吸收电压电子的能量！
　　在此系统中，磁场穿过一个特殊的电容器线圈里面，其两侧的电功率均为一个统一的状态。我们讨论了当电容跨自身两端放电时的阶段，而现在是时候来看看线圈将怎样用一个翻转的极性来给电容器充电了。
　　检讨一个正常的L/C电路里的共振，去理解扩展的特斯拉双线并绕线圈的运行是重要的。假设你有一个带电的电容器，连接到一个线圈，电流开始流动，当电流达到其最大值时，这意味着该电容器被完全放电，磁场将具有更大的值，并开始下降而且感应一个电压，该电压将以相反极性再次给电容器充电。
　　同样的情况会在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈里发生，当磁场达到其最大值时，便会下降并诱发一个电压，再次给电容器中充电，这里的复杂状态是要明瞭线圈和电容器的位置。

　　以动态线圈的视角在X的位置看电容器，位于A和B之间的线圈，比之于这个阶段常规的L/C电路所发生的，该线圈必须驱使电流超出其区域，A和B之间的外面的区域必须定位在X处，当磁场诱导电流去给C和D之间的电容器充电时，感应电场会做这项工作，因为它会改变旋转方向为逆时针（图.8），而这种行为往往会在电压增加期间保持电流在高值！在这台装置中，电容器的位置必须是火花隙的位置。火花隙在这个位置上将明显提高性能，并放大功率增益。
　　共振能量装置以20千赫以上的无线电速度工作。环境背景电子通常都在休眠或不活跃的状态，这使得汲入环境电子的操作难度很大。为此，我们需要一个接地连接来改善系统的性能，后面的视频里，唐•史密斯谈到了一些新的东西，不需要接地是因为有一种叫做空气接地的东西。

　　要有效激活空气中的电子，我们需要另一个能量源，实际上这种能量源是以一种负的能量存在的，但在我们更进一步之前，我们必须要看到电侧和磁侧之间的对称性。当我们从A开始到C,我们有半个线圈-电容器，而从D到B，我们有电容器-半个线圈。
　　为了理解我们的扩展特斯拉双线并绕线圈是如何接收负能量的，最好看看装置振荡的方式。有两种方法馈给线圈：
　　直接法 
　　这里，我们必须知道这个线圈的共振频率，或者作为选择，我们需要使共振频率由供电电路控制。这种方法是最好的，因为我们不需要大量的能量，因为当我们实现谐振，我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈将具有非常高的阻抗，因此，A和B之间将可得到最大电压，而在电抗线圈L2中将需要更少的匝数。
　　间接法 
　　这里，我们不必知道共振频率，如果我们从A和B供应这个线圈，电容器会充电。火花隙具有非常高的电阻，而除非点C和D之间存在电压差，它就不会触发，在那一刻会发生火花，并且当发生这种情况时，火花隙的电阻会从一个非常高的值掉到非常低的值，并且那会短路任何来自能量源的能量，直到固有的线圈共振结束！
　　电容器完全充电时，点A和点B之间出现最大电压，它是线圈侧的，当出现火花时，电容器将变成一个线圈，它有着一个已建成的电容器在里面！这种操作得到所需的固有共振而不会产生任何问题。
　　警告！
　　当我们从A点到B点馈给这个线圈，然后将其从电源断开连接时，然后你将期望通过短路点C到点D（通常从火花隙的位置）去给它放电。如果你这样做，那么触摸线圈你一定会得到一个可怕的高压电击！即使你看到火花，火花不会立即给这一电容放电，但它会导致线圈再次振荡，给自己充电。这个设备不是一个简单的电容器，因为当你短路火花隙时，它将把电能转化成电磁能，能够再次给电容器充电。
　　如果你试着短路点A和点B，以图使扩展的特斯拉双线并绕线圈放电，那么这两个点会转变成电的点（由于对称性）。从静态的角度来看，电容也可以取AB的位置！
　　解决方案是永久短路C到D，然后同时短路A到B。
　　正如我以前所提到过的，为了有效激活空气中的电子，就需要有额外的能量。在现实中，这并不一定会发生，因为配置是复杂的。负能量以一种不寻常的方式进入这台设备。因为反应能量和负能量之间有着共同的特征，扩展的特斯拉双线并绕线圈将提供大量的反应能量。反应能量是一种电能，量得的无功伏安（“vars”）不能以其目前的形式做功。对于正弦波形，无功功率（反应能量）的公式是：

　　我们的系统里的电抗器线圈是普通并联L/C电路的缩短版。在电抗器线圈里接收的输出能量因为线圈与电容器并联，必定是一种无功能耗（反应能量）。电流和电压之间的相位角为90度，因此，在这种情况下，有效功为零。

　　该系统就像一个负电阻，它是一个非耗散系统，因为它是一个能量吸收系统：

　　此系统中的无功电耗（反应能量）是一种优势。能量有序化，所以我们可以轻松实现室温超导！
　　如图.10所示，有功能是一种混沌的能量，所以它不容易去掉阻力。重要的一点我们需要聚集我们的注意力的是，电压为最大值时，电流将是完全不存在。负能量是一种电能，它是在产生火花（开-关）时从一个高压直流获得的（图.11）。

　　这就是为什么在我们的电源电路中，我们需要一个高压二极管。常规的并联L/C电路的谐振不要求这一点。
　　如果我们连接点C和点D之间的火花隙，则负能量将被与正能量相同的速度吸入到我们的系统！磁侧和电侧之间的对称性在我们的正能量现实中将向事实上不可检测的负能量打开正确的大门！
　　最初，当电容器开始放电时，电流增大，但诱导的旋转电场将趋于保持电压在一个高值上。电容放电通过火花隙 （这要求大量的电压），电流不能立即开始流动。最初，电流增大，但不出现火花。这将把电压推得更高（这是在并联的L/C电路中大家都知道的现象），然后电流极快地增加至一个高值，而电压被拉低至其不能维持火花的程度。当电容器完全放电，穿过火花隙的电流处于其最大值。所以，扩展的特斯拉双线并绕线圈产生的是一个方波，而不是预期的、由普通的并联L/C电路所产生的正弦波。出现火花时产生的方波，包含了所有频率的波，因此，即使火花的时间很短，那个时间里也会存在数千的振荡。我知道这难以想象，但它是的确发生的事情。
    这种特殊的天才设计，由于它翻转了相对于热电的行为而解决了冷电的棘手的问题。冷电更喜欢沿着我们认为是绝缘的材料流动，而热电更愿意沿着我们所认为的导体材料流动。
　　按照汤姆•比尔登说的，带负电的电容器扮演的是线圈带热电时的角色，而线圈将履行热电电容器的角色（图.12）。

　　上图尝试理解冷电是怎样工作的，但最好还是看看佛洛伊德斯威特在附件里对他的VTA设备的解释:
　　重要的是要注意只要正的能量存在于正向流动的时间动态里，那么统一体和超一的功率增益是不可能的。由于电阻、阻抗、摩擦、磁滞、涡流和旋转机械的风阻损失的损失总和将始终降低整体效率低于作为封闭系统的统一体的效率。能量守恒的规律总是适用于所有系统。然而，感应的运动电场改变这个那些定律需要去适用的系统。由于真空三极管在超过四个维度里运行，并在量子态的多维现实和迪拉克海之间提供了一个链接，我们现在处理的是一个开放的系统，而不是“封闭的系统”，在这里所有的守恒和热力学定律都得到了发展。为了实现统一，所有的磁损和欧姆损耗的总和必须等于零。要达到这种状态，就需要创建负能量和负时间。当这实现时，所有的欧姆电阻变为零，而所有的能量于是沿着导体的外面以一个特殊的空间场的形式流动。
　　上面的解释描述了VTA设备，但也说明了唐•史密斯的共振能量装置的运作!!
　　电容器的正确模式是扩展的特斯拉双线并绕线圈，因为它在量子态的多维现实和负能量的迪拉克海之间提供了一个链接。从正能量的角度来看，AB描述了线圈而CD描述了电容器，但在负能量的区域里，线圈会转化为电容器AB；而在同一区域中的电容器会转变成线圈!!
　　我们如何解释这种物理!?
　　能量方程和迪拉克即需要正的能量，也需要负的能量。因此，它们在能量上是对称的，因为是物理的力，正斥力增加正能量，而负吸力增加负的能量。根据质能的现代动力学理论，负能将会仅仅是电荷在垂直于我们的普通维度的“虚构”方向上的振动。（图.13）。 

　　要正确理解图.13，我们要记住，我们受限于我们的实际正能量；在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈里，我们需要负能量在我们的正的一侧，火花隙在CD的位置是给正负能量组合的弹性的位置。
　　汤姆•比尔登有一本重要的书，题为《来自真空的能量》。下文是在236页上，是他对一个真实的负电阻的规格的解释：
　　真实的负电阻是一个开放的耗散系统，一个先验性的和平衡态的热力学，因此是不适用的。相反，开放系统的热力学远非平衡态则适用。负电阻自如地从系统外（从环境）接收能量，并在系统内截获和收集的行为“耗散”它，以随意地在系统中增加有效势能。在电路中，负电阻的主要特征是环境免费地供应一些过剩能量，一来给负载提供动力，二来和/或使电流再次返回到电压，尤其是当分流跨过源偶极的反电势区域时。操作者不必提供这种耗散的过剩能量去推进电流返回或耗散以给负荷供能！
　　在我们的系统里的真实的负电阻是蓝色扩展的特斯拉双线并绕线圈，在那里负能量使得电流再次返回到电压；这个能量将给线圈充电——如果它充当电容！ 
　　负能量区域（过去光锥）里的电流——相比于正能量区域（未来光锥）里的电流——以相反方式运行，磁高能侧和物理电侧之间的对称性将弯曲空间，以让负能量穿过我们的弹性的火花隙区域进入我们的设备，它代表了一个一维的电容器X，负能量可以通过吸引力来表示，它会穿过火花隙找到其路径，去增加电能穿过AB，系统将继续其发散，而负能量电流的顺时针旋转会增加热电流（势能）的逆时针旋转，这往往放大点A和点B之间的能量，这表示通过这种有效电流获得了电压增益！
　　当电容器跨自身（转变成了线圈）放电时，我们正在研究第一个瞬间，弯曲的AB空间将变为在负的能量之海里的一个点，它在我们虚构的扩展的特斯拉双线并绕线圈里是一个电容器。
　　类似地，当磁场坍塌并跨CD给电容器充电时，磁场返回到它的本底水准，时空连续统一体通过激发的相干空间流产生的场翻转。这些量子被吸引自——并最终萃取自——有效真空，无限的取之不尽、用之不竭的迪拉克海（摘自附录的弗洛伊德•斯威特）
　　像电荷在正能量侧上具有排斥的表现，而它们在负能量区域则是相互吸引的。这个信息对于理解负的能量之海的性质是必不可少的。
　　当轮到（第二时间段）用相反极性再次为我们的电容器充电时，在那个空间里的系统将偏离朝向负能量空间以封闭回路!! 电流从C传递到D，为电容器充电，但在虚拟维度里，它始于D并结束于C。如果它是一个线圈，这个能量将给电容器充磁。
　　如你所见，有正的实际能量和无法察觉的负的实际能量。我认为唐•史密斯更喜欢环境背景能量的名称而不是零点能，因为有两个区域，从中我们可以取得能量，即环境背景之上的能量和环境背景之下的能量。
　　在这点上，我们可以理解为什么冷电偏爱绝缘体而不是导体。这种能量能够流入一个虚构的维度里，相对于我们普通的、熟悉的维度平行和颠倒运行。但是……根据弗洛伊德•斯威特说的；当与正的能量平行运行时，然而，相反的能量类型会发生相抵消（湮灭）。这已经在实验室中得到了充分的测试。
　　当电压电子（逆时针旋转）和电流电子（顺时针旋转）在同一时间一起运行时——这适用于混沌的正能量流动体系时间，我们的反应能量共振系统与负能量和谐运行，我们以前的研究可以让我们得出一些重要的结论： 
　　对于第一个时间段，我们有（C放电跨跃L）；
　　+ 能量增加磁能---- I
　　- 能量增加电能---- V
　　对于第二个时间段，我们有（L给C充电）；
　　+ 能量增加电能---- V
　　- 能量增加磁能---- I
　　由于磁能是电流而电能是电压，并因为它们是异相的 （反应能量），正能量将与负能量协调运行，而不会出现互相抵消。
　　我们的扩展特斯拉双线并绕线圈是一个非常重要的设备，不仅因为它可以提供无限的电力，而且它给了我们一个独特的机会去理解能量我们的宇宙里流动的方式！
　　当设备振荡产生冷电和热电，这意味着装置能够联系到正负两种能量。能量的流动有两个方向；从正到负和反之亦然。让我们来考虑一下让事情奏效的物理方法吧。
　　在这个分析里，我试着解释关于正负能量的某些深层次的物理性质。如图.12和图.13所示，考虑能量流与时间的关系很重要。这两幅图恰恰代表了我的想法和对这个问题的理解。
　　当与金属表面相互影响时，冷电能产生电反应。这也可见于卡西米尔效应——两块非磁性的、没有携带静电电荷的金属板会互相非常靠近悬浮。两块板不会笔直落下，但会互相靠拢。
　　接触金属表面时，冷电能够产生电反应是因为它能够电离真空空间。我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈中，当产生火花时，我们实际上在通过一个点(火花隙)碰撞时空场。
　　时空场，在我看来，就是正负能量同时存在，它们共存，但由于恒定的比率而互相抵消。如果我们用引力场围绕着一个质量，而我们移动质量并产生一个质量流，也产生了一个新场。这是一种不同的重力场，没有源和没有库，当质量的速率增加，则创建的引力场也增加。如果质量达到光速，那么这就意味着它有着值 E = mC² 作为正能量。mC²是正负能量之间零点涨落（ZPF）所允许的最大交换值，以为那个质量以其方式存在于其时空场中，质量有两种选择来达到光速：
    1. 它将变成奇异物质。
    2. 它将打破时空结构。
    提供这两个条件的唯一地方是黑洞。黑洞存在于星系中心，在质量和引力场之间提供旋转高能对称——见图.14、图.15和图.16。

    螺旋星系要以宇宙尺寸（星系的直径可超过10万光年）维持其形状，需要负能量作为遍及整个星系的时空的底层能量。那个负能量必须即时传送虚粒子！由黑洞提供的转化的物理物质（包括时空！）在星系中供给额外的正能量，提供稳定性和对称性。黑洞不是时空裂缝，而且它们是必不可少的。
    上述的解释将有助于为更好地理解电能的性质扫清道路。这就解释了为什么一个尖锐的正向直流电脉冲与负能量相互作用以产生冷电，是来自负的能量之海的瞬间响应。这个响应不是从火花隙开始，但却是结束于它！
　　负能量会旋转并在火花隙里告终，这将挤压时空去提供激励的相干虚粒子，当它接触金属表面时，反过来产生电反应。在我看来，金属表面产生的电反应有一个磁的角动量。冷电能够将电容器充电到比它的额定电压高得多的电压——即便电容器的额定电压很低。跃入脑海的问题是；用冷电充电的电容器内的电场真的存在吗？
　　如果答案是肯定的，那么电容器为什么不会毁坏？在我看来，这是因为冷电引起的电反应有磁的角动量，而不是电场力线。我认为用冷电充电的电容器的正负极板之间存在的磁力线实际如图.17中所示。

　　当火花隙对时空影响时（即，当火花出现时），来自负的能量之海的反应看起来好像它应该在正的能量一侧中抵消生成的激励（图.18）。我们无法检测到负能量的运动，所以我们只能看到它在我们正能量现实中的影响。

　　上图中红色的小球是火花隙，它是负能量进入我们现实的正能量的门户；负的能量之海在火花产生之前和之后都会发生反应。
　　回头参照图.14，火花隙触发负能量之前将从所述火花隙开始旋转以抵消在正能量侧生成的激励（图.19a），而当火花隙完成击发，负能量将结束在火花隙（图.19b）的位置上。

　　布洛赫壁区域中的普通的永磁体，是电子隔离区。让我们来看看这在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈中是怎样发生的。在第一次时间周期中，当电容器开始跨自身放电，以成为并联L/C电路，点A将提供最大电压，而点B是最大电流。电流从点A开始而结束于点B。系统现在正在生产磁能，而由于磁场的增大，电子开始从点B流到点A, 这导致顺时针旋转，以抵消电压电子的逆时针旋转，而冷电将给线圈充电——如果它起着一个电容器的作用，而它将通过在点X提供磁角动量(图.19a中所示顺时针旋转)推动电流回去对抗电压，其结果是转回电压电子，引起强烈的初始电势能量。冷电里的电流等效于热电里的电压。布洛赫壁是负能量与我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈进行交互的地方，换言之，火花隙打火时，电流不会马上开始，因为负能量将通过在布洛赫壁区域X里提供一个顺时针旋转来供应一个有效电流。这个有效电流是实际电流的一个补偿器，但它不会从增加有效电势能的电压电子吸收能量。只有实际电流增大以提供磁能后，才会发生这一切。
　　警告: 请务必注意，高压电容器有着介质恢复，它存储电场很长一段时间。高压电容器需要5分钟或更长时间来充分放电。
　　能源无处不在,且随时可以免费取用。当我们这样做时，我们没有减少可用的能源，因为宇宙中充满了能量。我们宇宙里的能量是源、 物质是有形的能量，而能量是无形的物质。
　　我们的现实的正能量的旁边存在负的能量之海，提出了一个重要问题，即，当它们可以联合时，它们为什么各自分开？它们被分开，让我们的宇宙就以这样的方式存在。负能量服务于我们的存在，因为它的设计是作为我们的现实的前景正能量之下的背景能级。我们的存在是这两个充满活力的海洋之间薄薄的一部分。负能量极为活跃，直到当它什么也没有显现的那个点！
　　我们现在要解释一下我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈的另一个重要表现，即，它的室温下的超导性。
　　这种设备中的难题之一是其把电压与电流相等的能力。线圈AB的导线可以接收周围的电子，因为它是作为电容器CD的表面的；让我们在图.20里检查这个表面：

　　当电容器跨自身放电而成为一个并联L/C电路，感应的旋转电场（在负能量的帮助下）在相邻极板之间产生了一个电压差，根据高斯定律，这个电压导致系统中新电子出现。

　　当周围的电子进入我们的系统时(图.21)，它们跨Y轴增加功率增益（图.20）。当电流流到扩展的特斯拉双线并绕线圈里面时，将添加并联电流，而Y轴里并联电压也一样，而在X轴里串联电压将被添加，而串联电流也一样!!

　　此系统以同样的方式处理电压和的电流，电压和电流完全相等。
　　当这发生时，装置使电磁通量成直角，并成为一个在每个过程中都近乎一致的系统，它将根据工作频率复制电功率。这是一个近乎统一的系统——由于室温下的超导性，这里的电子不会遇到常规并联L/C电路里所遇到的通常的减量。
　　平常的L/C电路不能在室温下产生超导性，因为在每个过程中，电力和磁力之间的交换，其中一个必然会被削弱。在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈中，它们被组合成这样的方式，以在每个过程中放大的功率，因此，每个周期中的总的可用电能是一个充电电容器里的可用能的两倍，这可从以下关系看出：

　　(考虑到在一个共振并联L/C电路中的磁能和电能之间的相似性)
　　这里，我需要解释在共振能量装置中反应（无功）能量的重要性，在交流电系统中，其电压和电流同时上升和下降（图.10）。只有有效的（有功的）、真实的功率被传递，而且当电流和电压之间有时间偏移时，反应（无功）能量（功率）和有效（有功）能量（功率）均被传递。当这个时间偏移为90度（π/2度）时，传递的真实功率将如上所述——为零。这并不意味着没有能量，但它确实意味着我们不能以这种交流的形式使用这种能量，我们必须把它改造成直流电，以使电流和电压统一。
　　无功（反应）功率（能量）看起来像一根跳绳(图.22)： 

　　想象一下电压是绳子，而孩子们的身体是电流。无功功率（反应能量）看起来像跳绳，有功功率（有效能量）不会让孩子们的身体正确移动。无功功率（反应能量）是能量共振装置的重要组成部分，而跳绳是很好的例子，它显示了孩子们是如何轻易地向上和向下的。这种运动存在于我们的设备中。
　　共振能量设备的电压和电流之间的分隔对于产生和在射频速度上克隆电功率是至关重要的。收集和转换的巨大的可用电能的正确方法是必要的。
　　当制定计划收集并转换可用的电力时，图.22给出的范例是非常重要的。如果我们简单地用一个降压变压器，极有可能，我们将改变电流，那会减少增益的功率。当电压高电流低时，用反应能量（无功功率）。降压变压器会降低电压，但它不能像预期的那样放大电流！在常规变压器里，我们放大电流取决于可用的有功功率（V×I）： 

　　物理上（图.23），变压器内的电磁磁通有两个组成部分，电组分V和磁组分I，用于电功率从初级到次级的成功转移，两者都需要在同一时间。在我们的例子中，当V高时，由于时移，产出（V×I）是低的，即使有效功率能够达到兆瓦！
　　我们必须考虑的另一因素是复制功率所需的高速度，用变压器来降低电压，加上需要特殊的、能够在无线电频率上响应的变压器芯。这些事实都必须认真对待，如果我们想有效地收集可用能量。

　　就个人而言，我更喜欢在应用高压二极管上加以改善，如图.24所示。最好是使用具有快速恢复高压二极管构成的二极管电桥。快速恢复二极管有能力很快返回到其阻断状态，使得它有可能为另外半个振荡在高压电容器里积累，每个周期（图.25里的向上和向下）将得到与充电电容器里的可用功类似的功率，由下面的等式给出: 

　　扩展的特斯拉双线并绕线圈的令人惊异的、充满活力的表现使其完全不同于普通的并联L/C电路。我们扩展的特斯拉双线并绕线圈得到是等效并联L/C电路频率的两倍。这意味着如果你在一个普通的并联L/C电路里用相同的电容形成同样的电感，那么它产生的频率与相同组合的扩展的特斯拉双线并绕线圈形式相比，只有其一半的频率！
我一直没能验证这一点，因为我没有示波器或频率计。当然，这不应该成为不去思考设备将如何起作用的理由，所以下面的分析是一种尝试，设想唐纳德•史密斯先生给出的能量方程：

　　为简单起见，让我们只分析电压。当电容跨自身放电而变成一个完全的并联L/C电路，在那一刻，磁场达到它的最大值。使这个系统不同的是感应的旋转电场。在产生于坍塌磁场的感应电流可以这样做之前，这个场将瞬间给电容器用相反极性充电。正如我们之前了解到的，这是能量放大的关键。
　　共振是能量增殖的关键，我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈的作用就像一台装置，这样从正周到负周就不花时间。换句话说，装置具有瞬间改变其电荷的方向的能力。图.26中的黄色区域是不存在的（相对于常规的并联L/C电路），当能量上下循环时（图.25），装置在扩展的特斯拉双线并绕线圈的电容性的一侧提供了两次可用功率。

    每个周期将给出的功率为： 

    由于频率会影响电压和电流，我们检验方程 1 如下:
    CV×V, 乘积CV是电容器里可用电荷的量，如果我们用1秒来除它，我们将得到电流，因为Q/T是一秒钟的电流。让我们假设频率是3 Hz。

    从图.27可以看到，总有效功率与9成正比，这是给定频率的平方。每周具有CV²的功率，一秒钟的周数使我们得出频率；频率将复制CV，这是电流，而这给我们CV×F，并通过乘积V×F复制电压，这种分析对于在这个系统中为什么电压等于电流是最好的解释，因为CV×F是有效电流而V×F是有效电压！这似乎很奇怪；乘积V×F怎么能成为有效电压，由于结果非常高，由于我们运行在20千赫的无线电频率以上吗？
    图.23给出的例子将帮助我们理解这一点。当转为其交流态时，能量公式给出有效直流功率；电磁能量将成方形致使电流和电压和放大。在每一秒钟里, 有效功是 CV×F×VxF, 功率增益基于线圈L2里的匝数，而限制因素是乘积V×F，这在实际系统中是一个非常高的数。下面这个因子，电流非常高的成为乘积CV×F!!　 这就解释了为什么兆瓦大小的装置可以相当容易地放在早餐桌上，而且它也解释了为什么这个设备是能够提供任何所需能级的能量。
    我们的扩展的持斯拉双线并绕线圈的能量公式现在可以写成：

    当转换成高压直流电时，这个方程得出的有效功单位是瓦特。当设备振荡，获得的功率是纯粹的无功功率（反应能量），在这个动态中，有无功伏安（VAR），而没有有功电功率（W），图.28：

    实际上，扩展的特斯拉双线并绕线圈只是一个高压电容器，它具有让电流在内部穿透自身的能力，所以它即有磁、也有电的规格。
    实践部分
    自由能源设备是一种令人着迷的东西，往往会草率地要做一个和测试一个，但那样是不好的。高压伴随着大电流不是玩儿的！你的第一次犯错很可能也是你的最后一次。如果你决定在你房间里建造这台设备，用上锁和钥匙是个好主意，再在设备上贴上高压警告标志才是明智的举动。

    我不鼓励你实际去建造这里所述的装置；上面提供的理论信息是最重要的部分。当充分理解装置时，那么当靠近它时要小心，它是自动的。这个装置是一个非常特殊的特斯拉线圈，当增加电压时，在一个普通变压器里的电流会下降，但这里的电流会以像电压一样的方式上升！这台装置的电流等于电压。共振即会影响电压，也会影响电流。特斯拉双线并绕线圈的特殊的几何设计，包括火花隙的灵活的位置，在正负能量之间产生所需的旋转的高能对称。正如我们已经见到的，火花隙为电能的大量流入打开了大门。我本人遭受过间接来自L2线圈的电击，而我证实了这台装置的风险。
    为了构建，第一件我们需要的是一个高电压源。装置可以使用如在此描述的两种不同的方法馈给。第一种是直接方法，其高压电源具有与扩展的特斯拉双线并绕线圈的固有共振频率相同的频率。第二种方法是间接法；此法无需知道电抗（有效）线圈的频率。
    需要高压电源供给扩展的特斯拉双线并绕线圈——这是个电抗线圈（有效线圈），图.29显示了一个容易建造的振荡器：

    最好用一个有做好的高压二极管的反激变压器。回扫变压器都是现成的，而且便宜。上面的电路图是反激变压器的，那儿有一个高压电源通过点A和B进入我们的电抗线圈（图.30）:

    最初，通过火花隙把电容器充电到所需要的值。当跨火花隙电极上的电压达到一个足够高的值时，产生的火花导致火花隙的电阻由一个非常高的值跳到一个非常小的值，短路所有来自电源的能量，直到固有谐振结束。电容器转换成一个完整的线圈——它有着自己的内置电容器。用这种方法时，特斯拉双线并绕线圈的固有共振是有保证的，但它确实有一些缺点。通过电源/火花间隙的组合所产生的频率必须足够高，以允许更多的能量产生，而这就需要一个强大的能量源。另一方面，电抗线圈AB之间的电压将通过火花隙电极间的距离来限定。这就加了需要在L2线圈里有大的匝数。
    得到的输出电流与电容器极板之间的有效电压有直接的关系，它是在A和B之间形成的装置。我们需要牢记，电容器在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈内以一种动态的方式结成一体，这里没有位移电流的存在。
    馈给有着自身固有确切频率的电抗线圈的直接方法的最佳方式是获得最大的有效功率，但有一个现实的问题，因为很难找到一个在我们想要的频率范围内可调节的高压电源，尤其是200千赫以上的频率。我们可以要求我们的扩展的特斯拉比线并绕线圈运行在200千赫以上，为此，我们可能需要阻抗匹配电容器（图.31）。

上面看到的两个黄色电容器是用于阻抗匹配的，因为唐•史密斯设备里的工作频率是非常高的，需要一个霓虹管驱动器来供应它。

    阻抗匹配仅仅使一个阻抗看起来像另一个的处理；在我们的情况下，有必要把负载阻抗同源匹配。例如，如果扩展的特斯拉双线并绕线圈在2.4兆赫谐振，（这是负载），而霓虹灯管驱动器在35.1千赫（这是源）运行，我们需要添加并联电容器到我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈，以令其在35.1千赫上共振。
    在实践中，你需要短路点C和D，并测量电-特斯文拉双线并绕线圈的电感（为了这种测量，L2必须要在适当的位置上）。在这之后，移去短路并测量扩展的特斯拉双线并绕线圈的电容。这给了你两个值“C”和“L”。
    扩展的特斯拉双线并绕线圈的共振由下面给出：

    当你为了阻抗的匹配加一个电容给扩展的特斯拉双线并绕线圈，谐振频率会由于下面的关系式而下降

    我认为我们可以通过上面的方程来计算为实现共振而需要添加的c*的值。由式（b）可得

    用式（c），我们将能够计算所需的电容器的阻抗匹配；得到的值是法拉，而式子的频率是赫兹，电感是亨利。
    当你有正确的C*值，并给你的设备加电（图.33），共振还不会立即实现,因为只有当火花隙击火时才能构成完整的L/C并联电路!!

    发生的第一件事是电容器C*的充电，之后，扩展的特斯拉双线并绕线圈的电容器“C”将被充电，直到达到使火花隙打火所需的电压。当发生这种情况时，火花隙有一个非常低的阻值，使扩展特斯拉双线并绕线圈完全形成。在这一点上，从高压电源传入的电能会发现一个负载，它的阻抗匹配其谐振频率。这，反过来，产生跨扩展特斯拉双线并绕线圈的电感L的最大可能电压。此外，产生的电磁场会通过循环增加循环，导致设备在很短的时间后完全共振。

    构建扩展的特斯拉双线并绕线圈
    扩展的特斯拉双线并绕线圈只是一个有着磁的行为的高压电容器。所以，在同一时间，它即是一个电容也是线圈。构建这种装置是相对简单的。你需要两节铝箔，每节1.2米长（稍后我会解释修改扩展的特斯拉双线并绕线圈的可能性）。因为它是一个电容器，你需要3片聚乙烯片，每件1.3米长。
    若要构建高压电容器，通常你需要2片聚乙烯片，但最好用3片，因为我们在用高压运行（图.35），这要看你构建高压电容器的技能了。
    你需要焊条来保证铝箔的导电性，图.36表明了怎么去做。其实最佳长和宽的铝箔需要一些实验；你要确定磁电点的位置（图.37）。 A和B是磁点（线圈），而C和D是电点（电容器）。

    扩展的特斯拉双线并绕线圈需要一个绕制其上的线圈架（图.38）

    下面的照片显示的是在原型中所用的尺寸(图.39)

    内部电弧对于高压电容器是一个常见的问题(图.40)

    扩展的特斯拉双线并绕线圈的长度和宽度之间的最佳组合对于在L2线圈（电抗线圈）中获得的电能上有重大影响。例如，图.41里的用所示的扩展的特斯拉双线并绕线圈在L2线圈实验的电弧是非常微弱的，黑色箭头所示的长度比宽度（橙色箭头）大得多，这由于线圈电感小而得到的磁通是很弱的，线圈的电感是非常重要的，因为它会把复制的能量转换成电磁通量。

    电抗线圈(L2):

    线圈长约25厘米，如图.42所示，直径为6厘米，而线粗为1.18毫米（美标线规17号或标准线规18号），匝数约为200。图.43显示了一些L2线圈的美妙火花： 

    上面所示的火花非常强，但它无法烧穿薄薄的纸！这证明了所获得的电能是反应性的，所以照它现在这个样子是不能作功的。转换高压无功电能为直流电是不容易实现的。用电压超过10KV工作是非常危险的，在我的设备里，我要对40KV的无功功率做转换。
    理念:
    为了解决这个问题，让我们再想一想我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈的能量方程。理念是用降压的方法，而不是使用升压技术工作。
    能量方程可以写成这样：一秒钟能量 = CVF × VF
    CVF是在一秒钟内的有效电流，因为C是扩展的特斯拉双线并绕线圈的电容值，V是所用的电压，而F是共振频率
    当L2线圈的跨压升高时，VF为限制值，获得的电功率的上升与L2的跨压值成正比，当达到VF时，所获得的总功率将恰恰为：CV^2F^2，这是一个相当高的功率位准。我知道这可能会造成混淆，但该系统具有相同的电压和电流。当提高电压时，电流保持恒定，因为这取决于乘积CVF。我们可以通过给L2线圈增加更多的匝来增加电压，这样做时，电流是一样的，但有效电能将由下式给出：一秒钟的能量 = CVF × V*
    这里V*是L2的跨压。
    在确定跨L2线圈所需电压，以达到所要求的电功率时，用这个新的方程将给我们很大的帮助。
    例:
    设，你有以下运行条件:
    C = 10 nF
　　V = 30 KV
　　F = 100 KHz
　　你需要30千瓦的功率，要什么样的L2电压来实现这个功率位准？
　　使用上面的关系将会给我们：
　　30,000 = CVF x V*
　　30,000 = 10 x 10[^9 x 30 x 10^3 x 100 x 10^3 × V*
　　30,000 = 30 x V* =======> V* =1,000 伏
    要获得30千瓦，您只需要1000伏的L2线圈的跨压。要达到这个功率位准，你需要直接共振，只用高压供给扩展的特斯拉双线并绕线圈，没有直接共振，不会得到这一结果，因为扩展的特斯拉双线并绕线圈的线圈跨压将受到火花隙的电极分离的限制。
    这里扩展的特斯拉双线并绕线圈的跨压V是非常重要的，因为乘积CVF是用电抗线圈（L2）获得的电流。工作频率F也是重要的。类似于一个普通的变压器，如果我们想有效地使用降压法，我们在绕制扩展的特斯拉双线并绕线圈的时候，必须考虑用非常多的匝。在设计一个扩展的特斯拉双线并绕线圈时，考虑电容器极板的长度很重要，因为B和D之间的长度将给出电容器极板以之间的感生电压的总值，它是增加电磁通量的（图.44）。

    共振能量装置简图可以像下图(图.45):

    当从L2线圈转换反应电能（无功功率）为直流电并降压时，获得的电能要转成市电电压和频率（例如，220伏，50赫兹），电流仍将被再次提高。 
    某些应用不一定需要逆变器。电加热器可以直接由电容器组馈给，但我们还要通过使用另一个高感应线圈来防止L2的交流电进入加热器。
    关于增加扩展的特斯拉双线并绕线圈的电容性一侧的另一想法是用蚀刻铝箔以增加表面面积。这种箔可用高压化学处理。其结果如图.46所示：

    也许这是唐纳德•史密斯所用的技术，以避免需要接地。我已经提到过有关使用负能量去迴避共振能量装置的接地需要，但我不能保证这是唐纳德•史密斯所用的方法。如有任何疑问或建议，欢迎给我发电邮：hopehope3012@gmail.com

第三章:静脉冲系统
李洸稙功率放大系统 

　　这个极为有趣的专利申请是李先生的，这里清楚地说明了如何安排一个谐振回路在电源和由电源供电的负载之间，能够具有一个引人入胜的效果。他的专利申请可能对一些人来说会有点难以跟随细节，而如果真是这样，那么请只重视整体效果，如他所述：

　　1. 一个电源以产生和提供电压和电流。
　　2. 一个功率放大器以产生放大了的谐振功率使用其电压和电流，而且,
　　3. 一个功率传输单元以传输放大了的谐振功率到负载使用一台变压器。
　　
　　更好的是，电源既能提供交流电压，交流电流，也能提供直流电压，直流电流。理想情况下，还应包括功率放大器：
　　1. 一个变压器的初级电感器， 
　　2. 一个电容器连接到初级电感器，串联或并联。
　　 
　　这里，放大了的谐振功率储存在初级电感器里。理想情况下，在变压器的初级侧的反向阻抗有一个相对小的值，以使功率放大器可以维持谐振。
　　　　
　　图示简述
　　本发明的上述的和其它的目标、特征和其它优势可通过跟随下面的附图的详细说明而更清晰理解：
　　　　
　　图.1是根据本发明的实施的电路原理方框图。

　　图.2是关于传输产生于串联谐振的、放大了的谐振功率到负载的图示说明，根据本发明而实施。

　　图.3显示的等效电路图是一台三相同步发电机，根据本发明而实施。

　　图.4a和图.4b是串联和并联谐振等效电路图，各自根据本发明而实施。

　　图.5是一台变压器的等效电路图，根据本发明而实施。

　　图.6a和图.6b当变压器连接到一个负载时在串联状态下的等效电路图，根据本发明而实施。

　　图.7是体现本发明所使用的一台变压器的模范说明示意图。

　　图.8是一个电功率放大（系数）/ 转移实验电路的等效电路图，根据本发明而实施。

　　图.9显示的是根据本发明而实施的实验里的一个电路的等效电路图。

　　图.10的电路图是负载直接连接到电源，根据本发明而实施。

　　图.11是一台根据本发明实验的用于电功率传输的终端变压器的等效电路图，

　　图.12是根据本发明实验的一个电功率转换谐振电压源的等效电路图。

　　图.13是根据本发明实验的一个电功率转换谐振电流源的等效电路图。

　　图.14是根据本发明实验的一个电功率转换家庭应用的变压器的等效电路图，而且，

　　图.15是根据本发明实验的一个电功率转换家庭应用的谐振电流源的等效电路图，以减低负载的功率消耗。

　　实现本发明的最佳模式
　　传输放大了的谐振功率的电路体现的首选，设定为包括上文所述的方法、及其运行，将——以相应的附图详细说明。

　　正如图.1所示，本发明的电路设定为包括：一个电源10，以产生并提供电流；一个功率放大器20，以谐振由电源10提供的电功率并使之产生放大了的谐振功率，并储存起来；还有一个功率传输单元30，以传输放大了的谐振功率到负载40。
　　
　　电源10意味着一个通用的、独立的电源。这是用于这样一种方式，以便其输出电压上升或下跌至为负载变压器的必要电压，然后传送到负载。然而，在本发明中，电源只起附属电路的作用，电流或电压到功率放大器20，以便功率放大器20可以放大它。电源10不直接提供电源给负载。
　　
　　独立电源用作电源10可以用交流电和直流电实现。交流电源包括交流电压源和交流电电流源。直流电源包括直流电压源和直流电流源。当电源是直流电源时，直流电源的输出可以通过换流器转换为交流电源。
　　
　　功率放大器20用来自电源10的电压和电流产生放大了的谐振功率。在本发明的体现里，放大了的谐振功率通过一个变压器传输到负载。更具体地说，功率放大器20用变压器的初级电感器产生放大了的谐振功率，而放大了的功率随即存储在初级电感器里。
　　
　　这里，功率放大器20设置包括变压器的初级电感器和一个连接到初级电感器的电容器，可以串联，也可以并联。功率放大器20谐振并放大由电源10提供的功率，然后储存在电感器里。
　　
　　功率放大器20含有电感器（L）和电容器（C），它们是能量的电子零件，这些有效地连接到电源10，并能使电感器（L）和电容器（C）与电源频率同步，并因而形成串联或并联谐振。所以，源功率被放大Q倍然后储存在电感器（L）和电容器（C）里。
　　
　　当Vg的源电压形成串联谐振，即Q倍源电压，Q x Vg伏特，施加电感器。这里，由谐振电流Io引起的串联谐振功率P流入电感器并生成诸如：Ps=Q x Vg x Io瓦。
　　
　　另一方面，当并联谐振形成，Q倍于Ig的输入电流，即Q x Ig安培，流入电感器。这里，在电感器导线之间的电压Vp产生的并联谐振功率Pp生成为: Pp = Q x Ig x Vp瓦。
　　
　　因此，在使用串联或并联谐振时，电感器为谐振储存Q倍的输入功率P在其中。这里，谐振类型可以根据电路设计目的选择，电感器里生成的功率是无功功率，而为方便起见，以功率符号P标注。
　　
　　放大了的谐振功率20，由一个标准的变压器作为传输单元传输30给负载40。功率传输单元30传输功率，通过功率放大器20里的变压器放大了Q倍到负载。为了传输功率以最有效的方式，最好耦合系数k接近于1。
　　
　　当串联谐振形成，在变压器的次级侧的电压V2———现在将被称为“次级电压V2”——基于变压器原理，可用下列方程式计算。这里，电流I2在次级侧——现在将被称为“次级电流I2”——假定为零。
　　
　　V2 = k x V1/n 因此
　　V2 = k x Q x Vg/n 或 
　　V2 = (Q/n) x k x Vg
　　
　　这里： 
　　Q是电路的质量因子 
　　n是变压器的匝数比 
　　k耦合系数 
　　Vg是源电压和i 
　　V1是当其为串联谐振时电感器导线间的电压标识符。
　　
　　当变压器运行时，次级电流I2在变压器的次级侧里流动。然后，反射阻抗Z21是被从次级侧反射到初级侧，因而压制着初级侧的谐振。
　　
　　因此，在初级侧的反射阻抗，现在将被称为“初级反射阻抗”，被设计为相对较小，以维持功率放大器20中的谐振。在本发明中，推导并应用于电路设计的一个方程式适用于电压传输到次级侧，而一个方程式适用于调节反射阻抗Z21。所以，基于变压器原理，本发明使得放大了的谐振功率可以无损传输到负载。
　　
　　负载40是一个拥有在变压器的初级电感器上的功率放大了Q倍的电路。当次级电流I2不为零时，变压器次级侧的谐振为变压器的反射阻抗所破坏。为预防这种情况，必须调节反射阻抗Z21和选择负载电阻R0需要的最佳值，以维持变压器初级侧的谐振。

　　传输放大了的谐振功率到负载的电路的体现，设定如上，根据本发明，绘于图.2。 这里，电路包括一个有着交流电压源(Vg)和内阻(Rg)的电源10，一个有着变压器的初级电感器（L1）和一个与电感器（L1）串联连接的电容器（C1）的功率放大器20，一个有着变压器和一个负载(R0)的功率传输单元30，输入谐振功率，通过功率传输单元30放大。

　　图.3显示三相同步发电机的等效的电路图，根据本发明而实施。在这样的电路里，jXs表示发电机的电抗，而R1表示电感器的电阻。本发明以这样的一种方式传输电功率到负载：为了应用一个等效电路作为单相发电到一个电路，一个电容器被连接到电路，功率通过应用谐振而放大，而放大了的谐振功率根据变压器原理直接提供给负载。因此，本发明传输放大了的谐振功率到负载。此外，常规电源直接与负载连接并传输它的功率给它。

　　图.4a和图.4b图解表明一台发电机的单相等效电路，于此串联或并联谐振用于放大电功率。这样一种电路安排包括电源10和功率放大器20。
　　
　　如图.4a所示，一个应用串联谐振的电路，如果忽略线圈电阻R1忽略，品质因数Qs表达为：
　　Qs = ω x L1/Rg
　　这里：Rg电源的内电阻，而 
　　R1是线圈的损耗电阻。 
　　
　　这里，电路的因子Qs通常大于10。同样，一个电感器（L1）导线间电压V1在串联谐振中表达为：
　　V1 x Qs x Vg。这里，功率P1储存在电感器(L1)里表达如下：
　　P1 = V1 x Io 或 r
　　P1 = Qs x Vg x Io 或 r
　　P1 = Qs x Vg2/Rg
　　这里：Io = Vg/Rg (Io为谐振电流)
　　
　　同时，串联谐振的源功率Pg表达为： 
　　Pg = Vg x Io 或
　　Pg = Vg2/Rg 所以： 
　　P1 = Qs x Pg 当串联谐振时显示电感器（L1），输入Qs倍输入功率。

　　如图.4b所示，电路对于并联谐振的应用，正如串联谐振电路，Q倍的输入功率应用于电感器的导线间。由于这种功率放大在并联谐振电路中与串联谐振电路相似，上面已经做过描述，这里将省略。

　　图.5是一个用在功率传输单元30里的变压器等效电路图，根据本发明而实施。
　　
　　如果假定功率传输单元30的变压器是理想的，那么初级侧的输入功率P1就能无损传输到次级侧。因此，功率P2在次级侧变成初级侧的输入功率P1，既，P1 = P2。然而，当考虑耦合系数k和匝数比n时，如果忽略线圈电阻，次级侧可表达如下：
　　V2 = k x V1/n
　　I2 = k x n x I1
　　
　　P2 = V2 x I2 或
　　P2 = k2 x P1

　　另一方面，当电源存在内部电阻Rg而且次级电流I2非为零时，由于负载的电阻Ro连接到次级侧，反射阻抗Z21耦合到初级侧。这里，反射阻抗Z21可以表达为：
　　Z21 = -(sM)2 / Z22 或 
　　Z21 = R21 + jX21 欧姆

　　图.6a和图.6b是变压器初级侧和次级侧的等效电路图，当图.4a的串联谐振电路放大了谐振功率，各自地基于变压器原理被传送到变压器的次级侧，如图.5所示。 
　　
　　如图.6b所示，在半成品次级侧的等效电路图里，I1是初级电流而Z12是互感系数。
　　
　　如图.6a所示，当初级侧的电源电路设定为串联谐振电路并且一个负载连接到次级侧电路时，反射阻抗Z21出现在初级的谐振电路里。当电路设计为使得反射阻Z21抗难以影响初级侧的谐振电路时，谐振电路继续其谐振。于是，通过这种谐振放大了的功率基于变压器原理传输到次级侧，以便这个放大了的功率可以伺给负载。
　　
　　下面是一个示范实验的详细说明，以证明上述描述的本发明的实施。

　　图.7是用于实际实验中以体现本发明的变压器的视图说明。变压器设计为这样一种方式，线圈绕在一个铁氧体芯上形成初级侧和次级侧，其感应系数各为328毫亨，而其匝数比为n:1。并且，变压器运行在串联谐振模式。这里，线圈的直流电阻是2.8欧姆而耦合系数k是0.742。
　　
　　为此实验，一台美国泰克CFG280信号发生器，其内阻抗为50欧姆，用作为一个交流电源，而且304使用千赫的串联谐振频率。一台美国泰克TDS220示波器用于测量电压。

　　图.8是一个电功率放大/传输实验电路的等效电路，根据本发明实施。

　　图.9a和图.9b是在图.8的等效电路里的初级和次级侧的等效电路图。
　　
　　图.9a显示的等效电路的初级侧，等效电阻可表达为 RT = Rg + R1 + R21。这里，当负载(Ro)连接到电路，该质量因子Qs可表达为：Qs = XL1/RT 因此，反射阻抗R21越小，功率放大系数越大。
　　
　　所以，如果当设计电路时，反射阻抗Z21在初级侧被最小化以维持谐振，放大了的谐振功率基于变压器原理被无损传输到次级侧，这样的电压和电流所对应的传输功率可以出现在次级侧。因此，在初级侧的电压通过串联谐振放大后，变成Qs x Vg，而次级侧的电压V2可表达为V2 = (Q2/n) x k x Vg。当耦合系数k为1而匝数比n比1，次级电压V2被放大后变成Q倍于源功率Vg随后施加到连接在次级侧的负载上。
　　
　　由于次级电流I2是 k x n x I1，当n = 1和k = 1，那么I2 = I1。这里，I1是初级侧的谐振电流并无损传输到次级侧。
　　
　　所以，功率P2被传输到次级侧用下面的方程式表达：
　　
　　P2 = V2 x I2 或
　　P2 = (Qs / n) x k x Vg x k x n x I1 或
　　P2 = Qs x k2 x Vg x I1 或
　　P2 = Qs x k2 x P1
　　
　　上面方程式显示当谐振实现且k = 1，然后计算输出功率P2，显示Q倍的输入功率被传输到次级侧。负载并不从电源汲取电功率，而是汲取被功率放大器放大了的谐振功率，这成其为主要功率源。这样，电源功能作为一个触发器（辅助电路）使得共振得以维持。
　　
　　在图.9a和图.9b显示的实验电路里，当负载电阻假定为170K欧姆时，反射阻抗Z21表达如下：
　　
　　Z21 = -(sM)2/Z22 或
　　Z21 = 1.43 - j5.6 x 10-3 欧姆 或 
　　Z21 = R21 + jX21 欧姆
　　如果：
　　Rg = 50 欧姆， 
　　Ro = 170K 欧姆， 
　　XL1 = 665 欧姆， 
　　XL2 = 665 欧姆， 
　　k = 0.742，和 
　　n = 1
　　
　　正如方程式里所描述的，由于1.43欧姆的反射电阻R21，大大小于50欧姆的内电阻Rg，因而它很难影响电路的总性能因数Qs。同样，由于反射电容性电抗X21，为5.6 x 10-3 欧姆，大大小于在初级侧的665欧姆的感抗，使得谐振得以持续维持。
　　
　　下表，“表.1”，显示实验测量数据说明有用输入功率用电源谐振电路供给到负载(Ro)，电源的内电阻Rg是50欧姆，而其电压为1伏。这里，当耦合系数k为0.742时，获得这些数据的。然而，当耦合系数为1时，那么，V2 = V1而功率供应到负载如表.1所描述。这里，XL2被忽略，因为当计算功率供应到负载时Ro大大大于XL2。

　　这里：Vg = 1 伏，k = 0.742，和 n = 1。
　　
　　在表.1里，由于源电压是1伏，电路的质量因子的值Qs等于施加到电感器（L1）的电压值V1。因此，电压V2传输到次级侧为，k x V1
　　
　　同样，当 I2 = 0，初级侧的质量因子Q2表达为：
　　
　　Qs = XL1 / (Rg + R1) 或
　　Qs = 665 欧姆/52.8 欧姆，因此
　　Qs = 12.59 欧姆
　　
　　假若电源内阻Rg是50欧姆，而初级线圈的直流电阻是2.8欧姆。
　　
　　由于负载电阻Ro是1M欧姆的情况下类似I2 = 0，Qs必须如理论值的12.59，但是，在表.1中所描述的，测出的实验值是8.97。这样一种结果是估计出来的，因为因子Qs的值因线圈的高频引起的电阻而减少，线圈的直流电阻也减少。
　　
　　所以，基于这样的结果，初级电路的有效电阻Reff可以计算为：
　　
　　Reff = XL1/Qs 即，
　　Reff = 667/8.97 = 74.1 欧姆。 
　　
　　因此，估计的实验电路是在有效电阻Reff为74.1欧姆和电源的内电阻Rg是50欧姆的状态下操作的。表.1显示的方法为质量因子Qs根据负载电阻Ro的改变为XL1/(Reff + R21)，即，Qs = XL1/(Reff + R21)。
　　
　　表.1显示，当负载电阻Ro为1.2K欧姆时，反射电阻R21为202.89欧姆而电压放大率近似于2.4倍。因此，如果一个电路设计具有这样的特点，以这种方式操作，那么，当负载电阻Ro增加，反射电阻R21和反射阻抗Z21减小但质量因子Qs增加。
　　下面的表.2描述的计算值是当耦合系数k设置为图.8的等效谐振电路时，通过一个方程式而得出的。

　　这里：Vg = 1 伏，k = 1，和 n = 1。
　　
　　在表.2里，由于当k = 1时，反射电阻R21随负载电阻Ro的变化而变化，当表.1和表.2里的每个Ro为1.2K欧姆或870欧姆时，供给负载(Ro)的有效功率比它在k = 0.742时还要少。这种结果是因为参数用于反射阻抗Z21，如耦合系数k，负载电阻Ro，匝数比n，和电抗XL1，都与谐振功率的变压器的电路设计有关。
　　
　　下面的表.3显示供给负载(Ro)的有效功率值的对照，其时负载(Ro)与源电压直接连接，随即有效功率提供给负载(Ro)，其时负载与一个带1伏电压源的功率放大实验电路相连接，如图.8所示。

　　图.10的电路图是电源直接连接到负载以提供其功率给负载。这里，由于Ro的值大大高于Rg的值，电源的内部电阻Rg被忽略。

　　如表.1中所述，在电路中的Qs在串联谐振中维持在6.56，提供到负载的有效功率有着10K欧姆的负载电阻Ro，如表.3所述，在k = 0.742时是24.2倍功率，在k = 1时是31.58倍功率，相比于负载直接连接到电源。这意味着负载由放大了的功率提供，Qs2倍于常规功率提供方式。

　　以下是一种应用并联谐振放大和使用源功率电路的、根据实验结果的详细说明。
　　
　　家庭电力是以这样一种方式提供的，即6600伏被传输到离一个家庭最近的变压器，然后由变压器降压到单相220伏去供给家庭，以使家用电器可以使用它。

　　
　　图.11是家庭里的传输电力到负载的一个等效电路图。电路设计成这样一种方式，即负载电阻为1欧姆，而电路需要的因子Qp是8.58。这里，电源的内部电阻被忽略。 
　　
　　这里，变压器的初级电压是6,600伏，而次级电压是220伏。此外，当变压器的耦合系数k假定为1时，匝数比n是30（也就是说，V1/V2 或6,600/220）。同样，家庭里的负载电阻也假定为1欧姆。
　　
　　这里，为了应用220伏到负载，图.11显示的变压器次级侧上的电抗必须以这样的方式选择，即负载电阻的1%，即0.0105欧姆。因为初级侧的电抗X1和次级侧上的电抗X2均与匝数比的平方成正比，XL1 = n2 x XL2，也就是302 x (0.0105) 或9.44欧姆。这里，由于反射阻抗Z21是 -(sM)2/Z22 或 0.1 - j0.01 欧姆，因而它很难在初级侧对电路产生影响。

　　

　　所以，一个初级侧的并联谐振电路，为了放大功率，被应用于使用并联谐振的功率放大电路，如图.12中所示，由此传输放大了的谐振功率到次级侧。 
　　
　　这里，当初级侧上的线圈的电阻RL1是1欧姆时，线圈Qp的性能因数是8.58（即，XL1/Reff也就是9.44欧姆/1.1欧姆）。遵守条件Reff = RL1 + R21。同样，并联谐振的电阻R1是81欧姆（Reff x Q2 或 1.1欧姆 x (8.58)2）。这里，电源的内部电阻被忽略。

　　图.13电源的一个等效电路图，改自图.12，因为电压源替换为电流源。
　　
　　如图.13中所示，谐振电流为81.5安培(因为V1/R1是6,600伏/81欧姆)。初级电抗X1允许一个699安培的环流，相当于Io(81.5安培)倍Qp，流入其间。6,600伏被施加到初级电抗的导线上，在这些条件下，并联谐振功率P1R为4,613.4千瓦(V1 x Qp x Io 则是6,600伏x699安培)。 
　　
　　然而，在图.11的等效电路里，当线圈电阻被RL1忽略，在初级电抗XL1里流动的电流I1是699安培(V1/XL1=6,600伏/9.44欧姆，所以，功率P1施加到初级电抗XL1为4,613.4千瓦，因为V1 x I1=6,600伏 x 699安培)。
　　 
    因此，在并联谐振中的4,613.4千瓦的并联谐振功率P1R是同一的，在数量上，对4,613.4千瓦的功率P1，而不是在谐振上，并通过变压器传输到负载。从电源的角度来看，它必须产生4,613.4千瓦的功率P1，而不是共振。然而，由于源功率Pg在并联共振中，如图.13的等效电路所示，是0.54千瓦(因为V1 x Io为6,600伏x0.0815安培)，谐振中的电源能产生P1倍1/Qs。因此，从发电机的角度来看，其输出似乎增加了。另一方面，这样的效果，可用同样的方式在一个串联谐振电路中获得。
　　
    本发明能够比常规方法节省更多的负载消耗的功率。
　　
　　下面基于实验结果的说明从理论上建议如何使本发明可以应用在家用电器上而节省功率消耗。
　　
　　一台典型的家用电器用变压器把电压从220伏降到所需电压，然后保持已降电压为交流或转换为直流，再提供必要的功率给负载，例如，一台需要6伏和0.3安培的电源的仪器。
　　
　　这里，负载的等效电阻是20欧姆(V2/I2=6伏/0.3安培)。为了应用99%的电压到负载(Ro)，XL2取0.2欧姆。这里，匝数比n为36.7(V1/V2=220伏/6伏)，而初级电抗XL1是269欧姆(n2 x XL2=36.72x0.2欧姆)。
　　
    同样，当选择反射阻抗Z21和初级线圈(L1)电阻RL1，结果Z21=-(sM)2/Z22=2.7-j0.027欧姆 而RL1=40欧姆，反射阻抗Z21难以影响线圈。变压器的这样的一种等效电路在图.14里做了说明，其电源的内部电阻被忽略。

　　
　　 
　　在图.14里，为了施加6伏到20欧姆的负载(Ro)，初级电流I1约需818毫安(即，I1=V1/XL1= 220伏/269欧姆，约为818毫安)，假定忽略初级线圈的电阻RL1。
　　
　　因此，功率通过负载（Ro）的实际消耗是由220伏的初级电压和变压器初级侧的818毫安的电流决定的，如图.14所示。

　　图.15显示的等效电路改自图.14的电路。因为电压源为电流源所替换。图.15的电路设置为在并联谐振中运行。
　　
　　在图.15中，电源的内部电阻被忽略。在使用并联谐振的等效电路里，性能因子Qp的获得为Qp=XL1/(RL1+R21)=269欧姆/(40+27)欧姆，其约为6.3。同样，初级电路电阻R1的获得为R1= (RL1+R21)xQp2即42.7x6.3其约为1,694.7欧姆。
　　
　　因此，初级电流I1是与谐振电流Io同一的，并由Io=V1/R1或220伏/1,694.7欧姆给出，其约为129.8毫安。这样，在初级电抗XL1里流动的电流Iq计算为Iq=QpxIo即6.3x129.8毫安或约818毫安。 

　　这样，在耦合系数k为1和匝数比n为36.7的条件下，电压V2和电流I2获得为V2 = V1/n或220伏/36.7其约为6伏，而I2=n x IQ或36.7 x 818毫安，其约为30安培，各自地，在变压器的次级侧传输到负载。如此，负载可由电压V2和电流I2操作，用作负载的常规的电压和电流。
　　
　　然而，由于负载的功率消耗是由变压器初级侧的功率感应引起的，通过电压和电流在初级侧的使用导致负载的实际消耗。所以，当显示在图.14的等效电路的谐振不被使用时，初级电流I1近似于818毫安而电流Io，流动在图.15中显示的并联谐振中的初级侧，近似于129.8毫安。由于电路输入同样的220伏，它会降低功率，当并联谐振时提供给负载，以一个因子的约6.3倍于运行在无谐振模式的功率提供载。也就是说，当在并联谐振运行时，与无谐振模式下运行相比，电路可以降低功耗Qp倍。

　　工业实用性
　　如上所述，根据本发明的电路可以传输放大了的功率到负载，与传统电路相比，它只是用了一台电动发电机和一个变压器传输电功率到负载。为此，本发明的电路配置以这样一种方式：谐振（串联或并联谐振）在电源侧形成，而用于传输功率到负载日变压器电路，被设计为便于反射阻抗可以用一个值设置来维持谐振。由此，放大了的谐振功率传输到负载。也就是，根据本发明的电路不传输通过一台电动发电机生成的、作为主要功率源的功率到负载，而是传输放大了的谐振功率到负载。
　　
　　在根据本发明的电路中，电源 (一台电动发电机，等等) 被视为谐振功率生产的一个辅助电路。传输到负载的功率是由串联或并联电路放大了的，因而提供放大了的谐振功率给负载，与常规电路比较，常规电路是以一台电动发电机产生功率并直接伺给负载。所以，本发明的电路显示可以关注运行负载所需的功率消耗。
　　
　　使用本发明通过一个变压器去传输谐振功率给负载，而且可以设置为即可用串联可用并联谐振电路。所以，本发明可有效地应用于工业能源应用，同时满足能量守恒定律。
　　
　　虽然本发明实施例的首选已做了用途说明的披露，那些熟悉该领域的人将体会到各种修改、补充和替代是可能的，而无需背离本发明的范围和精神，正如所附的声明。
　　
　　声明
　　1.一个传输放大了的谐振功率到负载的电路，组成：一个电源以产生和供应电压或电流；一个功率放大器以用电压或电流产生放大了的谐振功率；和一个功率传输单元以用一台放大器传输放大了的谐振功率到负载。
　　
　　2.该电路根据声明 1，其中的电源是一个交流电压源，交流电流源，直流电压源和直流电流源。
　　
　　3.该电路根据声明 1，其中的功率放大器包括：一个变压器的初级电感器，和一个串联或并联连接到初级电感器的电容器，其中放大了的谐振功率是储存在初级电感器内。
　　
　　4.该电路根据声明 1，其中在变压器初级侧上的反射阻抗有一个相对小值使功率放大器可以维持谐振，其中反射阻抗(Z2)的反射电阻(R21)小于传输谐振功率的变压器初级侧的等效感抗(XL1)，而反射电抗(X21)小于变压器初级侧的等效感抗(XL1)的0.5。
　　
　　5.该电路根据声明 1，其中通过应用并联谐振放大功率，并传输放大了的功率到负载，以使负载消耗的功率得以降低。

第三章:静脉冲系统
“Gegene”的磁配置

　　正如我们看到的唐•史密斯所言，获得额外功率的一个非常有效的方法是做一台高频磁发射器，因为那可以在不以任何方式增加输入功率的情况下从发射器得到数个输出功率。最近，有关于此的一个简化版本的一个聪明的主意已在网上共享。据我所知，这个装置最初是由立陶宛人“FreeEnergyLT”介绍给我们的，他的网站是在 http://freeenergylt.narod2.ru/dynatron/

　　然后J•L•诺丹把这资料复制并记录在他的网站上：http://jnaudin.free.fr/gegene/indexen.htm，并以“高效发电机”（Great Efficiency Generator）的缩略语命名为“Gegene”。聪明的主意是用商用的感应加热板(电磁炉)作为发射器。这些在最近已经可以用低廉的价格买到，这一个：

　　英国的马普林（Maplin）出售，功率电平从300瓦到2000瓦可调，而成本只有30英磅，包括送到你的住址。这些装置通过产生一个强大的高频振荡磁场而运行，磁场在炊具的表面上放置的任何磁性材料中诱导出涡电流。也就是说，炊具是用铸铁或钢（不是不锈钢的，一般认为这是无磁性的）制成的。加热非常迅速，而且整个炊具都是完全均匀一致的，这在烹调时非常有用的。加热板由精密的电子器件控制，除非板上有一个铁制物体，这些电子器件不会导通，而其不同的频率和电流则由设计者选择。

　　在这张图中可见，一个典型的感应加热板打开箱子后，电路是由脉冲电流通过一个在箱子中间的巨大的扁平线圈而产生磁场的：

        褐色线圈变热，所以它上面要有间隔以防止外护板拾取线圈的热量。还有一个风扇从箱子下面吸入空气的再吹过整个线圈以使它保持温度下降。

        要使用这个磁发射器，我们需要在板上放一个适合的输出线圈，并能用这个线圈收集的能量给负载提供动力。这是一个相当新的想法，所以依然有大量的在继续，测试不同的线圈以及各种负载。人们普遍认为，最好的负载是带有卤素灯的无感载荷，并推荐普通的灯丝灯泡。卤素灯用于一些低成本的商用加热器，而它们的是非常有效的辐射采暖方法。在他的视频里

洛朗用一个小的、具有一个小直径120毫米的发送器线圈的、最大为800瓦的加热板，给七个单独的400瓦的卤素灯供电：

　　没有特定的功率输出是洛朗所要索取的，但正如您所看到的，2800瓦的卤素灯被点得雪亮，而电表上对于输入到加热板的读数只有758瓦。这似乎是相当明显的，这样的配置有着可观的功率增益。随后，洛朗在第一个的顶部又放了一个额外的线圈，显示它把一个100瓦的的灯丝灯泡点得非常亮：

　　视频上实际很难看到灯的亮度，因为摄像机会自动降低录像时的亮度。这里重要的一点是，第二线圈有着可观的输出，而感应板的发射器线圈却没有增加任何输入功率。

　　商用的电磁感应板有许多不同的电子设计。大多数在磁物体被放置在板上前是不会开始运行的。如果这样做了，那么就要非常及时地拿开，因为它升温是非常迅速的。幸运的是，大多数加热板的设计是感应进程一旦启动就会保持运行，所以拿开金属炊具（或任何用于启动进程的其它物件）是没有问题的。洛朗的感应板非常小，没有保护电路，所以一导通就会立刻启动。

　　让•路易•诺丹用2000瓦的感应板降低到其1000瓦的设置处。它有一个180毫米直径的捡拾线圈。他说，对他来说必须要有至少1500瓦的负载，否则感应板会因为错误代码指示没有炊具而完全关闭。

　　所用线圈是特斯拉双线并绕煎饼线圈类型的，典型地，用胶水贴到总配线架皮上或2毫米厚的胶合板上。洛朗的120毫米线圈有十匝，而让•路易的160毫米线圈有十六匝，约需双芯线5米，而洛朗的约为2.5米长线。我建议导线应额定为市电电压，也许每个导体是铜导线，截面积为1平方毫米。特斯拉煎饼线圈就像这样：

                    
　　请记住，这样的配置涉及高压，因此不适合新手来碰这些电子产品。本文稿仅限于提供信息，并不建议你尝试实施任何显示在这里的东西，如果你选择这样做，那么请自负其责，也只有自负其责。

第三章:静脉冲系统
做一个固态特斯拉线圈

　　关于唐用氖管激励电路来驱动他的电路的特斯拉线圈部分，由于一些读者可能觉得有一些“巫术”，而如果买不到某个合适的单元，那么电路就无法复制或检测，那么似乎有理由显示它是如何运作的以及如何可以从零开始制做：

　　电路本身是由一个振荡器组成，以转换12伏直流电源为脉冲电流，并用变压器把它提高到一个高电压。这里是一个用于此的电路：

　　电阻器“R”和电容器“C”为555定时芯片提供保护以防止尖峰和突降。555定时芯片的作用是一个振荡器或“时钟”，其速度由两个10K电阻伺给440纳法的电容器控制。升压变压器是一个普通汽车线圈，给它的驱动电流由中IRF9130场效应晶体管激励，而晶体管由555芯片输出的3脚驱动。

　　（福特牌T型）汽车线圈的输出通过二极管整流，它需要有一个非常高的额定电压，因为电压在这个点上非常高。在用于驱动特斯拉线圈前，整流过的电压脉冲储存在一个非常高压的电容里。由于需要强大的输出，用了两个汽车线圈，而它们的输出组合如下示：

　　你会注意到汽车线圈只有三个端点，而标着“＋”的端点是在外壳里面的两个线圈的共有连接点。线圈看来象这样：

　　而“＋”号一般标注在顶部，在带两个内部连接点的终端旁边。到目前为止所述的电路已经非常接近氖管激励电路，而且它肯定能够驱动一个特斯拉线圈。

　　制做特斯拉线圈有几种不同的方法。连接几个火花隙成一条链并不罕见。这种配置称为串联火花隙，由于火花隙成“串联”连接，用技术语言说就是“连成一行”。在关于天线系统的章节里，您将看到赫尔曼•伯劳斯顿使用那种风格的火花隙，它具有很高的电压，这是他从他强大的天线系统中获取的。运行中这种多重的火花隙比单个火花隙安静得多。其中一个可能的特斯拉线圈设计用了一个扁平线圈作为“L1”线圈，因为这样可以获得更高的收获。电路如下示：

　　用一个可移动的夹具来连接扁平线圈，通过对连接的小心的逐渐地调节，而使两个线圈调整到共振。每次10mm。

　　近来发现，背靠背连接两个这些（非镇流器电阻）汽车线圈，用加号和减号交换连接，性能大大改善。有人曾建议，当跨接其它线圈时，每个线圈的小的自电容会导致非常高的运行频率，提供更加尖锐的电压尖峰，这在这种类型的电路里是一个非常可取的。这种配置或许是这样连接的：

　　串联火花隙可以用不同的方法制做，包括用汽车的火花塞。这里展示的是用螺母和螺栓穿过两个不导电的硬条，因为这样要比调整几个火花塞间隙要容易得多：

　　拧紧螺栓压缩弹簧使螺栓头互相靠得更近，并缩小所有的火花间隙。电连接可以在末端或任何中间线的桥接线——如果这条链中只有较少的火花隙。

　　让我再次提醒你这不是一件玩具，它会产生很高的电压。此外，让我再次强调，如果您决定构建任何东西，那么你这样做完全是你自己的责任。这个文本只是出于提供信息的目的，还要看成是一种鼓励你去制做任何一台这类装置，如果你决定要为自己复制原型机，那么也不担保装置会如所宣称的那样工作。一般来说，对任何自由能源装置需要技巧和耐心方能达至成功，而唐史密斯的装置更属最难的那一类，特别是因为他很随意地承认他不会透露所有的细节。

　　上面电路图里标注为“C1”的输出电容器要能够处理极高的电压。处理这个问题有各种方式。唐处理这个问题是使用专业公司生产的特别昂贵的电容器。有些家庭为基础的制做者使用充满盐溶液的玻璃啤酒瓶已经获得成功。瓶子外面铝箔包起来以形成电容器的触点之一，然后把裸线圈成圈从每个瓶子的深处再到另一个瓶子，圈从一个瓶的内部到另一个瓶的内部，最终形成电容器的另一个触点。尽管那样看来工作不错，但非常不便于携带。另一种方法是只把裸瓶竖放在一个布满金属箔的容器里，金属箔就成了电容器的第二个触点。
　　
　　已在过去流行的一种方法是使用两个完整的铝箔辊，有时也被称为“烘焙箔”；平铺一个，以一层或多层塑料食品薄膜复盖，再在塑料面上铺上第二个箔辊。垒成三层以形成一个电容器。显然，这样的几个可以并联连接一起以增加集合的电容量。塑料层越厚，电容量越低，但可处理的电压越高。
　　
　　1999年11月出版的《大众电子》建议用33片薄铝片作为家庭装修使用的闪光材料。那时是按卷出售的，宽度为250毫米，因而其设计用355毫米为铝片长。选择塑料以分隔这些板片的是用1.6毫米厚的聚乙烯片，这些同样在家庭装修店有出售。塑料裁剪成280mm x 330mm 并组装如下：

　　板片以三明治堆叠法叠在一起，然后夹两块硬质木板固定。固定上得越，板间靠得越近，电容越高。旋紧穿过板而突出来螺栓用于作为接电点。以两张塑料片一张铝片的厚度，应该还有空隙给在两端的每对板之间的垫片，这将改善夹紧和电连接。另一种方法是切掉每块板的角，然后将它们交替放置，结果是板片几乎没有一个区域是无效的。

　　由于唐•史密斯在他的一段视频演示中做过论证，尼古拉•特斯拉是完全正确的，当他指定瞄向从一个特斯拉线圈到一个金属极板上放电时（或在唐的情况下，正如上面所示的塑料片材分隔的电容器的两个板当中的一个金属板），产生了一个非常强大的电流流往良好的接地线。显然，如果一个电力负载放置在极板和地线之间，那么负载被提供的动力可至一高能级的电流，给出一个非常可观的功率增益。

　　制做高质量线圈
　　唐在他的制做中使用的极限特工（Barker & Williamson）的线圈相当昂贵。几年前，在美国业余无线电联盟专刊《QST》杂志1997年发行版里的一篇文章里，罗伯特•H•约翰显示类似线圈不必费太大劲就能制做出来。电镀公司的研究人员说过成品的实心镀锡铜线生产的磁场是未镀锡铜线的三倍，所以在选择构建这些线圈的导线或许应该记住。

　　这些家庭制做的线圈有着极棒的“Q”质量因子，有些甚至比极限特工公司的镀锡铜线线圈还要好，因为电流的大部分都是在导体的表面，而铜比银镀锡材料的导电性更好。

　　如果线匝靠在一起，线圈的感应系数增加。如果线匝伸展，线圈感应系数减少。好的折衷办法是把线匝分隔开，以使匝线之间有一导线厚的空隙。常见的特斯拉线圈建造者施工方法是使用尼龙钓鱼线或塑料除草机线以创建匝间间距。约翰先生所使用的方法允许甚至不使用任何其他材料的间距。其关键特点是用一个有弹性的线圈架并把线圈绕在架上，均匀地间隔线匝，然后用环氧树脂条把它们固定在适当位置，在树脂不变和固化后移走架子。

　　约翰先生很难把环氧树脂固定在位置上，但当他用西部系统公司的微纤维混合后，环氧树脂可以做成任意黏稠度，并作为浓膏应用而不损失它的属性。通过在线圈架每一边放置一条狭长的绝缘带来保持环氧树脂粘在架子上。

　　我建议用作线圈架的塑料管是线圈制成后长度的两倍，使得移走线圈时能有一个良好的弹性。在塑料管开出两个狭长的槽缝前，裁出一块木质扩展块并倒圆两端以使推入配合管子。绕线时这个扩展块用于楔入管子的开口端直到绕线紧紧缠绕在管子上。

　　管壁上开出的槽沟边上钻有两个或更多小孔。这些孔洞用于锚定导线端头，使之穿过孔洞并弯曲。在把完成的线圈滑脱出架子前要剪去那些线的端头，但在使用环氧树脂和固化的一段时间里，这些端头是非常有用的。管槽开得相当宽，一般有10毫米或更多。

　　这个技巧是随后把木质扩展块楔入管子的开槽端。然后用第一个钻孔系住实心铜线的端头。这根线，可以是裸线也可是绝缘的，然后按要求的匝数在架子上绕制线圈，线的另一端系在另一个钻孔里。常见的做法是旋转架子来绕制线匝。当线圈完成，如果需要的话，可以延展线匝间距使之更均匀，而后用一条环氧带粘隹线圈的一边。 固化后（或如果环氧树脂足够硬），把管子翻转并把第二条环氧条带粘到线圈的另一边。一条酚醛层压塑料板或条板可以做成环氧带的一部分。另外，一个L形的塑料安装托架或一个塑料装配螺栓窟窿牢牢嵌入环氧树脂中以备以后安装线圈。

　　当环氧树脂固化，一般24小时后，铰掉线圈端头，用木钉敲出扩展块，然后从两边向内压管子，以使做好的线圈容易滑出管子。在直径的线圈可用小直径的铜管绕制。

　　线圈电感可以这样计算：

　　单位微亨利的感应系数：  

　　这里：
　　d 是线圈直径，单位为英寸
　　n 是线圈里的匝数
　　l 是线圈长，单位英寸（1英寸＝25.4毫米）
　　在给出了感应系数（微亨利）后用这个等式计算出匝数：

第三章:静脉冲系统
一个俄罗斯的对唐•史密斯设计的实施

　　这是对一个在俄罗斯论坛上匿名作者文章的尝试翻译：
　　自由能发电机组装操作指南
             
　　第一部分：附件和材料
　　1) 高压电源 3000V 100 – 200 W
　　可以用霓虹灯的变压器，或任何有着一个所需电流的高效的转换和稳定的业余无线电设计。这里是一个使用旧电视机阴极射线管显示器的回扫变压器的可能实施方案：